稀土永磁温度系数测量技术规范27801.docx

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1、JJG-磁学计量量常用名名词术语语及定义义本名词术术语及定定义适用用于磁学学计量工工作中所所涉及到到的技术术理论和和技术方方面的一一些基本本的，常常用的磁磁学量和和磁特性性及其计计量术语语。1 范围围本标准规规程规定定了磁性性材料常常用名词词术语的的定义。本标准适适用于各各类磁性性材料。2 引用用文献下列标准准所包含含的条文文，通过过在本标标准中引引用而构构成为本本标准条条文。本本标准出出版时，所所示版本本均有效效。所有有标准都都会被修修订，适适用本标标准的各各方应探探讨适用用下列标标准最新新版本的的可能性性。CEI/IECC600050-2211 IInteernaatioonall Stt

2、anddardd / Maggnettic matteriialss annd ccompponeentssJJG 10113-889 磁学学计量名名词术语语及定义义（试行行）3 一般般术语 genneraal ttermms3.1 场 ffielld可用数和和（或）量量表示的的某一现现象的空空间分布布。3.2 磁场 mmagnnetiic ffielld (11.2)场的一种种。由磁磁场强度度矢量 和磁通通密度矢矢量 这这两个特特征组成成的电磁磁场。3.3 磁通密度度（磁感感应强度度） mmagnnetiic ffluxx deensiity (maagneeticc innducctioo

3、n) 一种无散散轴矢量量，它在在空间任任何点上上都定义义了该点点磁场，该该矢量的的值由作作用于一一给定速速度的带带电粒子子的力来来决定，即即力歹等等于电荷荷量乘以以速度下下与磁通通密度万万的矢量量积。注：（1） 实际应用用中，通通常将穿穿过均匀匀磁化的的磁体单单位横截截面积磁磁通称为为磁通密密度B式中是穿穿过磁体体的磁通通：A是磁体体的横截截面积，B由两个分量组成，一个由磁场在磁体所在空间引起的分量，另一个由磁体自身磁化强度M引起的分量，也称为内禀磁通密度，习惯用表示。（2） 当磁体在在交变磁磁场作用用下，一一周期内内磁通密密度和内内禀磁通通密度的的最大绝绝对值称称为磁通通密度的的峰值和和内禀

4、磁磁通密度度峰值。单位名称称为特，单单位符号号为T。3.4 磁通 mmagnnetiic ffluxx磁通密度度的面积积分。单位名称称为韦，单单位符号号为Wbb。3.5 磁偶极子子（1） maggnettic dippolee（1）在磁场中中，一个个可以用用无限小小的电流流回路来来描述的的磁体。3.6 磁偶极子子（2）magnetic dipole（2）一个磁体体，它在在距离充充分大于于本身几几何尺寸寸的一切切点处产产生的磁磁通密度度都和一一个有向向平面电电流回路路所产生生的相同同。注：磁体体可以是是任何电电流回路路，轨道道或自璇璇运动的的带电粒粒子或其其任何组组合，例例如一个个磁化了了的物体

5、体。3.7 磁常数MMagnnetiic cconsstannt其值等于于（亨每每米）的的一个常常数；是是真空中中磁通密密度与磁磁场强度度的比值值，又称称真空磁磁导率。3.8 磁（面积积）矩 Maggnettic(areea) mommentt一个与实实在的磁磁偶极子子关联的的轴向量量，对于于平面电电流回路路，次矢矢量等于于电流和和回路面面积之积积，它的的方向垂垂直于回回路的平平面且当当顺着矢矢量的方方向看去去，电流流沿顺时时针方向向流动。注：1对于非非平面回回路，可可将其面面积投影影到各个个坐标平平面上，得得到相应应于各投投影面的磁矩分分量，这这些分量量的矢量量和给出出总磁矩矩。2任意一一个

6、由宏宏观电流流回路和和磁性材材料组成成的系统统，例如如一个磁磁心螺线线（管）的的磁矩是是宏观电电流回路路的磁矩矩与磁性性材料内内的原子子磁矩（轨轨道电流流磁矩或或自旋磁磁矩）的的矢量和和，例如如永磁体体的磁矩矩完全由由其本身身的原子子电流产产生。3置于磁磁场中的的电流回回路所受受到的转转矩等于于回路的的磁矩与与磁通密密度的矢矢量积。单位名称称为安平平方米，单单位符号号为3.9 磁化强度度 （） Maagneetizzatiion（）与材料体体积有关关的矢量量，它等等于体积积内的总总磁矩除除以该体体积。注：如果果是对物物体的整整个体积积求和，则则得到的的是该物物体的磁磁化强度度。通常常物体内内部

7、的磁磁化强度度将随位位置而变变化，各各点的磁磁化强度度可以通通过包含含该点的的微小体体积内的的磁矩求求积而得得到。单位名称称为安平平方米，单单位符号号为3.10 比磁化强强度 SSpeccifiic mmagnnetiizattionn 磁化强度度除以材材料的密密度注：因随随磁场强强度而变变，故需需给定磁磁场强度度值。单位名称称为安平平方米每每千克，单单位符号号为3.11 饱和磁化化强度（） saturation magnetization在给定的的温度下下，给定定的材料料能达到到的磁化化强度最最大值。单位名称称为安每每米，单单位符号号为A/M3.12 比饱和磁磁化强度度 sppeciific

8、c saaturratiion maggnettizaatioon饱和磁化化强度除除以材料料的密度度。单位名称称为安平平方米每每千克，单单位符号号为3.13 磁极化强强度（） mmagnnetiic ppolaarizzatiion（）是一个与与材料体体积有关关的矢量量，它等等于其体体积内的的总磁偶偶极矩除除以该体体积。注：单位名称称为特，单单位符号号为T3.14 磁场强度度 maagneeticc fiieldd sttrenngthh是与在磁磁场中任任一点的的磁通密密度有关关的轴矢矢量。在在同一点点上磁场场强度的的旋度与与散度应应同时满满足下列列方程：式中是电电流密度度；是电电通量密密度(

9、电电位移）；是该点点的磁化化强度。注：1在没有有电通量量密度时时，上述述表示结结果变为为式中是对对磁路的的线积分分所包围围的总电电流。2在磁化化强度为为的磁体体中式中是磁磁通密度度；是磁磁常数。3当磁场场随时间间做对称称周期变变化时，一一周期内内磁场强强度最大大绝对值值称为磁磁场强度度峰值；一周期期内磁场场强度的的均匀根根值称为为磁场强强度的有有效值。单位名称称为安每每米，单单位符号号为3.15 饱和磁极极化强度度() satturaatioon mmagnnetiic ppolaarizzatiion在给定的的温度下下，给定定的材料料能达到到的磁极极化强度度最大值值。3.16 非晶态态磁性材

10、材料 aamorrphoous maggnettic matteriial原子的排排列不是是晶体的的长程有有序，而而是短程程有序的的磁性材材料。3.17 磁偶极矩矩maggnettic dippolee moomennt (1.88)其矢量数数值由磁磁极化强强度的体体积积分分来给出出。注： 1磁偶极极矩由 =公式来来表达， 2 磁性常常数 3 磁矩3.18 磁通势(磁动势势)() maagneeto mottivee foorcee()磁场强度度沿一闭闭合曲线线的线积积分。单位名称称为安，单单位符号号为3.19 磁阻 RReluuctaancee磁通势除除以相应应的磁通通。单位名称称为每亨亨，

11、单位位符号为为3.20 磁导ppermmeannce磁阻的倒倒数。单位名称称为亨，单单位符号号为3.21 磁化率mmagnnetiic ssusccepttibiilitty磁化率与与磁场强强度的乘乘积等于于磁化强强度。此量无量量纲3.22 绝对磁导导率 aabsoolutte ppermmeabbiliity绝对磁导导率与磁磁场强度度等于磁磁通密度度单位为亨亨每米，单单位符号号为3.23 磁阻率rreluuctiivitty磁导率的的倒数。注：磁阻阻率可以以用定义义任何一一种磁导导率的方方法来确确定。单位名称称为米每每亨，单单位符号号为3.24 磁畴DDomaain磁性材料料内部自自发磁化化

12、的大小小和方向向基本上上是均匀匀一致的的区域成成为磁畴畴，这一一区域通通常是很很微小的的。3.25 磁致伸缩缩 maagneetosstriictiion材料或物物体在磁磁化过程程中出现现的弹性性形变。3.26 纵向磁磁致伸缩缩系数llonggituudeiinall maagneetosstriictiion coeeffiicieent当磁体由由磁中性性状态磁磁化到指指定值（通通常到饱饱和值）时时，沿磁磁场方向向上其长长度的相相对变化化。注：其饱饱和值称称为饱和和磁致伸伸缩系数数。此量无量量纲3.27 横向磁磁致伸缩缩系数ttrannsveersee maagneetosstriictii

13、on coeeffiicieent当磁体由由磁中性性状态磁磁化到指指定值（通通常到饱饱和值）时时，沿垂垂直磁场场方向上上其长度度的相对对变化。此量无量量纲3.28 抗磁性性 diiamaagneetissm在外磁场场作用下下，原子子系统获获得或趋趋向于获获得与外外磁场反反向的磁磁矩的现现象。3.29 顺磁性性 paarammagnnetiism是一种原原子尺度度大小的的磁矩热热无序运运动排列列引起的的现象。在在无外磁磁场作用用时，磁磁矩呈无无序排列列，但当当加上外外磁场时时，磁矩矩就获得得或趋向向于获得得一个与与外磁场场方向相相同的排排列。3.30 铁磁性性 Feerroomaggnettis

14、mm在无外磁磁场作用用时邻近近原子的的磁矩，由由于相互互作用，近近似地排排列在相相同方向向上的一一种现象象。3.31 反铁磁性性 Annt fferrromaagneetissm在无外磁磁场时，邻邻近相同同的原子子或离子子的磁矩矩由于相相互作用用，以相相互抵消消的方式式排列，致致使总磁磁矩为零零的一种种现象。3.32 亚铁磁磁性 fferrrimaagneetissm在无外加加磁场时时，邻近近的原子子或离子子磁矩由由于相互互作用，以以部份抵抵消的方方式排列列，致使使有一个个合成磁磁矩的现现象。3.33 超顺磁性性 suuperrparramaagneetissm铁磁性或或亚铁磁磁性微粒粒的尺寸

15、寸小于一一定值时时，在一一定温度度下，由由于热骚骚动的影影响，是是微利的的行为类类似于顺顺磁性，这这些微粒粒的集合合体将呈呈现无磁磁滞的现现象。3.34 居里点点(居里里温度) ccuriie ppoinnt (currie temmperratuure) 是某一温温度，在在低于此此温度时时材料呈呈铁磁性性或亚铁铁磁性，高高于此温温度时材材料呈顺顺磁性。注：磁性性状态的的改变不不是突变变的。因因此，上上述定义义在实用用上可能能没有给给出一个个足够确确切的值值，为了了得到一一个更确确定的值值，建议议作出比比饱和磁磁化强度度的平方方（即）与与温度的的函数曲曲线（通通常为直直线），用用外插法法推到，

16、取取外推线线与温度度轴交点点处的值值为居里里点。单位名称称为开或或摄氏度度，单位位符号为为或3.35 抵消点（抵抵消温度度）coompeensaatioon ppoinnt (commpennsattionn teempeeratturee)某些亚铁铁磁性材材料在低低于居里里温度时时，各原原子磁矩矩有序排排列互相相抵消，使使自发磁磁化强度度为零的的温度。单位名称称为开或或摄氏度度，单位位符号为为或3.36 奈耳点点（奈耳耳温度） Neel ppoinnt (Neel ttempperaaturre)是某一温温度，在在低于此此温度时时，材料料是反铁铁磁性的的，高于于此温度度时，材材料是顺顺磁性的

17、的。单位位名称为为开或摄摄氏度，单单位符号号为或3.37 磁各向异异性maagneeticc annisootroopy物质中相相对于一一给定参参照系的的各不同同方向上上，物质质具有不不同的磁磁特性的的现象。3.38 晶各向异异性（晶晶体磁各各向异性性） mmagnnetoocryystaalliine aniisottroppy (cryystaal mmagnnetiic aanissotrropyy)磁性单晶晶体由于于晶体结结构上的的各向异异性所产产生的磁磁各向异异性。注：1 立方方晶系单单晶的磁磁晶各向向异性称称为立方方形磁晶晶各向异异性。2 六角角晶系单单晶，易易磁化方方向平行行于0

18、0001*轴的称称为主轴轴形磁晶晶各向异异性。3 六角角晶系单单晶，易易磁化方方向处于于00001*平面内内的称为为平面型型磁晶各各向异性性。3.39 单轴磁各各向异性性 unniaxxiall maagneeticc annisootroopy只有一个个易磁化化轴的磁磁各向异异性3.40 感应磁各各向异性性indduceed mmagnnetiic aanissotrropyy由外力引引起的永永久的或或暂时的的磁各异异向性。3.41 应力磁各各向异性性（磁应应力各向向异性） strressss mmagnnetiic aanissotrropyy应力通过过磁致伸伸缩效应应在磁体体中产生生的磁

19、各各向异性性。3.42 形状磁各各向异性性 shhapee maagneeticc annisootroopy磁体的形形状为非非球形对对称时，由由于各方方向的自自退磁场场不同而而产上的的磁各向向异性。3.43 磁各向异异性能 maggnettic aniisottroppy eenerrgy磁体沿不不同方向向磁化到到饱和时时，其单单位体积积所需要要的能量量称为该该方向的的磁各向向异性能能。注：1磁各向向异性能能最低高的的方向称称为易难磁磁化方向向(轴)。 22将无应应力的球球形磁单单晶体沿沿某一方方向磁化化到饱和和时，其其单位体体积所需需要的能能量称为为该方向向的磁晶晶各向异异性能。单位名称称

20、为焦每每立方米米，单位位符号为为3.44 磁各向异异性常数数 maagneeticc annisootroopy connstaant表示磁体体各向异异性强弱弱的参数数，它与与磁体沿沿易磁化化方向(轴)和和难磁化化方向(轴)的的磁各向向异性能能之差成成正比。注：表示示磁单晶晶体各向向异性强强弱的常常数称为为磁晶各各向异性性常数。单位名称称为焦每每立方米米，单位位符号为为3.45 磁结构（序序磁性） magnetic structure (magnetic order)磁性物质质由于近近邻原子子或离子子的相互互作用，相相邻原子子磁矩成成一定有有序规则则的排列列。3.46 散铁磁性性 assper

21、romaagneetissm从一个磁磁畴看，冻冻结的原原子磁矩矩空间的的散乱分分布在某某些方向向较多，使使净合磁磁矩形成成的自发发磁化强强度不为为零的磁磁结构。3.47 散反铁磁磁性 ssperromaagneetissm从一个磁磁畴看，冻冻结的原原子磁矩矩空间的的散乱分分布,其其净合磁磁矩形成成的自发发磁化强强度为零零的磁结结构。注：散反反铁磁性性与顺磁磁性不同同，其原原子磁矩矩的空间间分布不不随时间间变化。3.48 散亚铁磁磁性 ssperrimaagneetissm从一个磁磁畴看，由由二组散散铁磁性性网络形形成的磁磁结构。3.49 变磁性 mettamaagneetissm由于磁场场或温

22、度度的变化化引起磁磁性物质质磁结构构改变的的现象。3.50 磁共振振 maagneeticc reesonnancce在静磁场场中，磁磁性物质质的原子子或原子子核对微微波或无无线电波波的共振振吸收。注：磁共共振现象象与物质质磁性有有密切的的联系，包包括顺磁磁共振、铁铁磁共振振、亚铁铁磁共振振、反铁铁磁共振振和核磁磁共振等等。3.51 核磁共振振 nuucleear maggnettic ressonaancee原子的核核磁矩在在静磁场场中和与与其垂直直的交变变磁场共共同作用用下，所所发生的的磁共振振。3.52 旋磁效应应 gyyrommagnnetiic eeffeect是一种现现象。静静磁场

23、中中的材料料或介质质的磁化化强度在在微扰作作用下，绕绕静磁场场方向作作阻尼进进动，弛弛豫地回回到平衡衡状态。3.53 磁电阻效效应 mmagnnetooressisttancce eeffeect有外加磁磁场引起起的电磁磁变化的的效应注：1 这种种效应发发生在半半导体和和所有金金属中，在在磁性金金属和其其合金中中具有更更明显的的效应。 22 磁效效应也称称汤姆逊逊高斯斯效应(Thoomsoon-GGasss efffecct)3.54 磁弹性效效应（压压磁效应应） mmagnnetooelaastiic eeffeect (piiezoomaggnettic efffectt)由于应力力或应变

24、变而引起起磁性材材料的磁磁性变化化。3.55 磁光效应应 maagneeto-opttic efffectt磁场和磁磁体使光光的传输输特性发发生变化化的效应应。注：1磁光效效应包括括法拉第第效应、克克尔效应应、塞曼曼效应等等。2其逆效效应为光光磁效应应即磁体体在光照照射影响响下磁性性能的变变化。3.56 效应 efffectt磁体磁化化强度的的改变引引起杨氏氏模量的的变化。3.57 磁卡效应应 maagneetoccalooricc efffecct当顺磁和和铁磁物物质在绝绝热条件件下被磁磁化时，其其温度升升高的现现象。注：磁效效应是可可逆的，当当绝热退退磁时，物物质的温温度将降降低，这这一效

25、应应成为获获得极低低温度的的方法之之一。3.58 幅照磁效效应 iirraadiaatedd maagneeticc efffecct磁体在辐辐照后引引起的磁磁性变化化。注：辐照照源可以以是电子子、质子子、中子子或射线线等。3.59 霍尔效应应 haall efffectt某些在载载流半导导体或金金属薄片片置于磁磁场中，使使电流与与方向垂垂直，则则在同时时垂直和和方向的的平面内内产生电电位差。式中称为为霍耳系系数；为为薄片的的厚度。单位名称称为伏，单单位符号号为注：霍尔尔元件的的，为常数数时，则则可通过过测定而而确定被被测磁场场强度。单位名称称为安每每米，单单位符号号为3.60 迈斯纳效效应

26、mmeisssneer eeffeect是超导体体的特殊殊磁性能能，超导导体即使使处于外外加磁场场中，其其体内磁磁通密度度也永远远为零。注：一般般将超导导体所处处的这种种状态称称为迈斯斯纳态。3.61 约瑟夫森森效应 jossephhsonn efffecct电子对（库库伯（CCoopper）电子对对）穿透透两个超超导体间间微弱连连接区而而无损耗耗的宏观观量子现现象。3.62 磁化学效效应 mmagnnetoocheemisstryy efffecct物质由于于磁场的的作用或或磁性的的变化而而引起的的化学反反应与特特性的变变化。3.63 磁生物效效应 maggnettobiioloogy ef

27、ffectt生物受磁磁体的作作用而引引起其结结构、功功能和生生态的变变化。3.64 抗磁性材材料 ddiammagnnetiic mmateeriaall占优势的的磁现象象是抗磁磁性的一一种材料料。注：在外外磁场作作用下，因因上述材材料的原原子系统统获得与与外磁场场反方向向的小磁磁矩，所所以磁化化率小且且为负值值。3.65 顺磁性材材料 pparaamaggnettic matteriial主要的磁磁现象是是顺磁性性的一种种材料。注：当外外加磁场场时，磁磁矩趋于于有序排排列，由由于热无无序，抵抵消了有有序排列列。因此此，剩余余合磁矩矩很小，使使材料产产生很小小的正磁磁化率值值。3.66 铁磁性

28、材材料 fferrromaagneeticcmatteriial主要磁现现象是铁铁磁性的的一种材材料。注：这些些原子或或离子具具有磁矩矩，在一一个区域域的整个个范围内内（磁畴畴），即即使没有有外加磁磁场情况况下，这这些词句句也会近近似地排排列在相相同方向向上。当当加上外外磁场时时，各磁磁畴的总总磁矩趋趋于有序序排列，致致使材料料呈现显显著的磁磁导率值值。在每每个磁畴畴内部，有有序排列列的程度度随温度度增加而而减小。3.67 反铁磁性性材料 anttifeerroomaggnettic matteriia主要磁现现象是反反铁磁性性的一种种材料。注：邻近近的相同同原子或或离子磁磁矩，在在无外磁磁场

29、时的的合成磁磁矩为零零，当外外加磁场场时，磁磁矩趋于于有序排排列，致致使材料料呈现小小的正磁磁化率值值，此磁磁化率与与温度有有关，且且在奈尔尔点具有有最大值值。3.68 亚铁磁性性材料 ferrrommagnnetiic mmateeriaal占优势的的磁现象象是亚铁铁磁性的的一种材材料。注：这些些原子或或离子具具有磁矩矩，在一一个区域域的整个个范围内内（磁畴畴），磁磁矩以部部份抵消消的方式式排列，只只是不加加外磁场场也具有有合磁矩矩。当外外加磁场场时，各各磁畴额额总磁矩矩趋于有有序排列列，使这这种材料料呈现显显著的磁磁导率，此此磁导率率与温度度无关。3.69 矩磁材料料 maagneetic

30、c maaterriall wiith recctanngullar hyssterresiislooop磁滞回线线近于矩矩形而矫矫顽力较较小的磁磁性材料料。注：一般般指剩余余磁通密密度与最最大磁通通密度之之比大于于0.88的磁滞滞回线。3.70 磁各向异异性物质质maggnetticaallyy annisootroopicc suubsttancce具有磁各各向异性特特征的物物质。3.71 磁各向同同性物质质maggnetticaallyy issotrropiic ssubsstannce不具有磁磁各向异性特特征的物物质3.72 磁组构mmagnnetiic ttextturee产生磁各

31、各向异性性的多晶晶磁性材材料的结结构有序序化。3.73 晶粒取向向材料ggraiin-oorieenteed mmateeriaal由晶粒完完全取向向或部分分取向而形形成磁组组构的材材料。3.74 磁致伸缩缩材料 maggnettosttricctivve matteriial具有显著著磁致伸伸缩效应应的，可可将电能能转化为为机械能能或将机机械能转转化为电电能的磁磁性材料料。3.75 硬磁材料料maggnetticaallyy haard matteriial具有高矫矫顽力的的磁材料料。注：用矫矫顽力的的数值来来区分硬硬磁材料料和软磁磁材料是是很难确确切定义义的。在在10KKA/mm 以内内通

32、常为为软磁材材料。3.76 软磁材料料maggnetticaallyy sooft matteriial具有低矫矫顽力的的磁材料料。注：用矫矫顽力的的数值来来区分硬硬磁材料料和软磁磁材料是是很难确确切定义义的。在在10KKA/mm 以内内通常为为软磁材材料。3.77 旋磁材料料介质质gyyrommagnnetiic mmateeriaalmmediium (1.773)能够产生生旋磁现现象的材材料或介介质。注：旋磁磁材料或或旋磁介介质的电电磁特性性具有一一种可用用张量磁磁导率描描述的特特性。3.78 弱磁材料料 weeak maggnettic matteriial含有微量量铁磁性性或亚铁铁磁

33、性的的无（非非）磁性性材料。3.79 无（非）磁磁性材料料 Noon-mmagnnetiic mmateeriaal指非铁词词性或非非亚铁磁磁性的其其他抗磁磁性、顺顺磁性、反反铁磁性性的材料料。3.80 电工钢片片eleectrricaal ssteeel供磁应用用的软磁磁钢.3.81 （磁性）铁铁氧体 （maagneeticc）feerriite (11.700)主要成分分由氧化化铁组成成的且呈呈现铁磁磁性或反反铁磁性性的材料料。注：1本本词条主主要用于于具有尖尖晶石结结构的材材料。2在在冶金学学和矿物物学中，本本词条有有其他含含义。3.82 半加工铁铁心硅钢钢semmi-pproccess

34、sed eleectrricaal ssteeel没有经过过完全退退火过程程的铁心心硅钢。3.83 磁滞 mmagnnetiic hhystterssis (22.1)在铁磁性性或亚铁铁磁性物物质中，由由于磁场场强度的的改变而而导致磁磁通密度度或磁化化强度的的不可逆逆变化，这种变化与磁场强度改变的速率无关。3.84 波尔磁子子（）Bohhr mmagnnetoon (2.337)用于表达达一个电电子磁矩矩的物理常常数，其其值是： 电子电电荷 Pllancck （普普朗克）常数e电电子的静静止质量量注：1该该数值引引用由国国际理论论物理和和应用物物理联合合会发布布得的数数据。 （IUUPAPP）

35、2一一个自由由电子由由于自旋旋而产生的的磁矩近近似于1.0001。4 磁化化状态sstatte oof mmagnnetiizattionn4.1 磁中性状状态 nneuttrall sttatee磁性材料料或磁体体所处的的一种状状态，在在这种状状态中与与磁畴尺尺寸相比比大得多多的范围围内，总总磁通密密度和磁磁场强度度均为零零。4.2 磁中性化化 too neeutrraliize使磁性材材料处于于磁中性性状态。注：录音音、录像像技术术术语中“消磁”为上述述术语的的同意语语，一般般指从磁磁性载体体上消去去已录信信号。4.3 热致磁中中性状态态 thhermmallly nneuttralliz

36、eed sstatte磁中性是是通过在在没有任任何外磁磁场情况况下降低低材料的的温度通通过居里里点获得得的磁中性状状态。4.4 动态磁中中性状态态dynnamiicallly neuutraalizzed staate在变交磁磁场即从从一个相相应于饱饱和值的的峰值减减至零的的场，或或一般是是交替变变化的外外磁场变变化中得得到的磁磁中性状状态。4.5 静态磁中中性状态态staaticcallly ddemaagneetizzed staate通过一个个外磁场场获得的的磁中性性状态，此此外磁场场使磁通通密度变变到某一一值，当当移去外外磁场时时，磁通通密度变变为零。4.6 磁正常状状态化 maggn

37、ettic conndittionningg是磁性材材料或磁磁芯的一一种处理理过程，以以清除其其磁经历历并得到到可重复复的磁状状态。4.7 循环磁状状态cyycliic mmagnnetiic ccondditiion磁性材料料在同一一振幅下下反复磁磁化，其其磁滞回回线与反反复磁化化的次数数无关的的磁状态态。4.8 无磁滞状状态ann hyysteerettic staate用静态磁磁场叠加加一个具具有一定定幅度的的交变场场的方法法所获得得的一种种状态。这这个交变变场的幅幅度最初初使材料料饱和，然然后逐渐渐减弱到到零。4.9 磁化too maagneetizze使物体内内感应出出磁化强强度。4

38、.10 磁化曲曲线 mmagnnetiizattionn cuurvee表示当磁磁场强度度变化时时，材料料的磁通通密度、磁磁极化强强度或磁磁化强度度变化的的一条曲曲线。注：在表表示磁通通密度曲曲线、材材料的磁磁通密度度、磁极极化强度度或磁化化强度变变化的一一条曲线线。4.11 起始磁化化曲线 iniitiaal mmagnnetiizattionn cuurvee （22.144）处于磁中中性状态态的材料料放置于于磁场中中，磁场场强度从从零单调调增加获获得的磁磁化曲线线。 注：获得磁磁中性的的方法可可以是热热处理或或者电磁磁动态处理理；处理理方法应应该注明明。4.12 静态磁化化曲线sstat

39、tic maggnettizaatioon ccurvve当磁场强强度变化化速率满满足对曲线线补偿产产生任何何影响时时所获得得的磁化化曲线。4.13 动态磁化化曲线ddynaamicc maagneetizzatiion currve当磁场强强度的变变化速率率高到足足以影响响曲线时时所获得得的磁化化曲线。4.14 超导临界界(磁)场强(度) supperccondducttingg crriticall maagnettic fieldd 是量度超超导体的的正常态态和超导导态自由由能密度度之差的的参数。式中和分分别是超超导体在在零磁场场时正常常态和超超导态的的吉布斯斯(Giibbss)自由由能

40、；是是磁常数数；V为体积积。 注：对对第1类类超导体体是由超超导态转转变为正正常态的的最低磁磁场。它它与温度度有关，可可以 近似似表示为为式中为绝绝对零度度时的临临界磁场场强度；为超导导临界(转变)温度。单位名称称为安每每米，单单位符号号为Am。4.15 曲线cuurvee是一条作作为磁场场强度的的函数来来表示磁磁通密度度的磁化化曲线。4.16 曲线cuurvee是一条作作为磁场场强度的的函数来来表示磁磁极化强强度的磁磁化曲线线。4.17 曲线cuurvee是一条作作为磁场场强度的的函数来来表示磁磁化强度度的磁化化曲线。4.18 回线looop是一条封封闭回线线，作为为周期性性变化的的磁场强强

41、度的函函数来表表示磁通通密度。4.19 回线 lloopp是一条封封闭回线线，作为为周期性性变化的的磁场强强度的函函数来表表示磁极极化强度度。4.20 回线looop是一条封封闭回线线，作为为周期性性变化的的磁场强强度的函函数来表表示磁化化强度。4.21 静态回线线staaticclooop磁场强度度在很低低的速率率下变化化，磁场场强度的的变化速速率不会会影响所所获得的的 回线线。4.22 静态回线线staaticclooop磁场强度度在很低低的速率率下变化化，磁场场强度的的变化速速率不会会影响所所获得的的 回线线。4.23 静态回线线 sttatiic looop磁场强度度在很低低的速率率下

42、变化化，磁场场强度的的变化速速率不会会影响所所获得的的 回线线。4.24 动态回线线dynnamiiclooop在高速变变化的磁磁场强度度中获得得的回线线。这一一回线的的形状受受到磁场场强度变变化率的的影响。4.25 动态回线线dynnamiiclooop在高速变变化的磁磁场强度度中获得得的回线线。这一一回线的的形状受受到磁场场强度变变化率的的影响。4.26 动态回线线dynnamiiclooop在高速变变化的磁磁场强度度中获得得的回线线。这一一回线的的形状受受到磁场场强度变变化率的的影响。4.27 正常磁滞滞回线nnormmal hyssterresiis lloopp磁滞回线线是相对对于坐

43、标标原点对对称的曲曲线。4.28 正常回线线norrmalllooop 回线是是相对于于坐标原原点对称称的曲线线。4.29 正常回线线norrmalllooop回线是相相对于坐坐标原点点对称的的曲线。4.30 正常回线线norrmalllooop回线是相相对于坐坐标原点点对称的的曲线。4.31 增量磁滞滞回线 inccremmenttal hyssterresiis lloopp在与时间间变化场场同轴的的静态场场中获得得的不对对称的磁磁滞回线线。4.32 增量回线线inccremmenttallloopp在与时间间变化场场同轴的的静态场场中获得得的不对对称的磁磁滞回线线4.33 增量回线线in

44、ccremmenttallloopp在与时间间变化场场同轴的的静态场场中获得得的不对对称的磁磁滞回线线4.34 增量回线线inccremmenttallloopp在与时间间变化场场同轴的的静态场场中获得得的不对对称的磁磁滞回线线4.35 正常磁化化曲线（换换向曲线线）coommuutattionn cuurveenormmal maggnettizaatioon ccurvve当循环磁磁场的峰峰值变化化时，正正常磁滞滞回线的的顶点轨轨迹。4.36 无磁滞回回线ann hyysteerettic currve一条线上上每一点点上均表表示为无无磁滞状状态的磁磁化曲线线。4.37 饱和磁滞滞回线ss

45、atuurattionn hyysteeressis looop材料在磁磁场强度度最大值值时达到到饱和时时的正常常磁滞回回线4.38 饱和回线线 saaturratiion looop材料在磁磁场强度度最大值值时达到到饱和时时的正常常磁滞回回线4.39 饱和回线线satturaatioonlooop材料在磁磁场强度度最大值值时达到到饱和时时的正常常磁滞回回线4.40 饱和回线线satturaatioonlooop材料在磁磁场强度度最大值值时达到到饱和时时的正常常磁滞回回线4.41 矫顽场强强度cooerccivee fiieldd sttrenngthh对应于磁磁通密度度，磁极极化强度度或是磁

46、磁化强度度为零的的磁场强强度值。注：1 用图表表示，矫矫顽力场场强度即即为相应应于磁通通密度，磁磁极化强强度或磁磁化强度度的退磁磁曲线与与H轴的的交点。2 矫顽场场强度可可以认为为是静态态磁化或或动态磁磁化。当当没有限限定条件件时，采采用静态态曲线。4.42 饱和磁通通密度(饱和磁磁感应强强度) Bss Saaturratiion fluux dennsitty (Saaturratiion maggnettic indducttionn) BBs磁性材料料磁化到到饱和时时的磁通通密度。注：实际际应用中中，通常常指基本本达到磁磁饱和的的某一指指定磁场场强度值值所对应应的磁通通密度 值值。单位名称称为特，单单位符号号为T4.43 饱和磁通通Satturaatioon mmagnnetiic ffluxx 饱和磁通通密度的的面积分分。单位名称称为韦，单单位符号号为Wbb4.44 矫顽力 coeerciivitty由磁场强强度单调调变化使使磁通密密度，磁磁极化强强度或磁磁化强度度达到饱饱和状态态时所得得到的矫矫顽磁场场强