理学大学物理狭义相对论基础.pptx

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1、晴朗的物理学天空中出现了两朵乌云晴朗的物理学天空中出现了两朵乌云1.1.迈克耳孙迈克耳孙-莫雷实验得到以太漂移的莫雷实验得到以太漂移的“零结果零结果”2.2.气体比热问题上经典理论能量均分原理失败气体比热问题上经典理论能量均分原理失败遇了困难遇了困难 十九与二十世纪之交时十九与二十世纪之交时开尔文（威廉汤姆孙）开尔文（威廉汤姆孙）经典物理学所赖以建立的绝对时空观受到严重挑战，经典物理学所赖以建立的绝对时空观受到严重挑战，宣告寻找宇宙绝对参考系的企图失败了宣告寻找宇宙绝对参考系的企图失败了 此外，在黑体辐射问题上，经典理论也同样遭此外，在黑体辐射问题上，经典理论也同样遭第1页/共104页这两朵乌

2、云终于降下了20世纪物理学革命的暴风雨相对论诞生量子论诞生相对论和量子论是现代科学与文明的两大基石爱因斯坦(1905)普朗克(1900)玻尔(1912)第2页/共104页第十五章 狭义相对论基础超现实主义画家达利的作品超现实主义画家达利的作品第3页/共104页15-6 相对论动力学基础15-5 洛伦兹速度变换法则15-4 狭义相对论时空观15-3 爱因斯坦假设 洛伦兹变换15-2 迈克耳孙-莫雷实验15-1 力学相对性原理 伽利略变换 经典力学时空观第4页/共104页 物理学中将牛顿运动定律所适用的参考系称为惯性系。相对于某一惯性系作匀速直线运动的一切参考系，牛顿运动定律同样适用，因而也都是惯

3、性系。这就是说，研究一个力学现象时，不论取哪一个惯性系，对这一现象基本规律的描述都一样。这就是经典力学的相对性原理，它还可以表述为：一切惯性系都是等价的一切惯性系都是等价的。经典力学的相对性原理要求：描述力学基本规律的公式从一个惯性系换算到另一个惯性系时，形式必须保持不变。伽利略变换满足了这种换算关系。15-1 15-1 15-1 15-1 力学相对性原理力学相对性原理 伽利略变换伽利略变换 经典力学时空观经典力学时空观第5页/共104页一、伽利略变换 在一个坐标系中的某一事件要用四个坐标 x、y、z、t 来描述，称为时空坐标。时空坐标。设S系是惯性参照系，S系相对于S系沿X轴以速度 u 运动

4、，开始时 O 和 O重合。现在，在两个坐标系中描述P点某事件的时空坐标分别为（x，y，z，t）和（x，y，z，t），它们之间满足如下关系：S系S系x O zy P（x，y，z，t）（x，y，z，t）yzOuxx utz z y y 第6页/共104页u上面两组方程分别称为伽利略变换及其逆变换。伽利略变换的矢量形式为：或二、经典力学时空观 棒长为 l，静止放在S系中。分别在S系和S系中测量其长度。S系中测得：S系S系xOzyyzOS系中测得：AB第7页/共104页 由上面结果可见，在伽利略变换下，一切惯性系中测得的长度都是相同的，即空间是绝对的,与参照系无关。设有两事件P1和P2，S系中的观察者

5、测得两事件发生的时间为t1和t2，S系中的观察者测得两事件发生的时间为t1和t2，由伽利略变换有：可见在两个参照系中时间和时间间隔也是相同的，即时时间是绝对的，时间间隔也是绝对的，与参照系无关间是绝对的，时间间隔也是绝对的，与参照系无关。因此我们得出结论：经典力学的时间和空间都是绝对的，它们毫不相关、相互独立。这样的时空观叫绝对时空观绝对时空观绝对时空观绝对时空观。第8页/共104页萨尔维阿蒂的大船跳向船尾不会比跳向船头来得远蝴蝶和苍蝇随便地到处飞行水滴入罐，不会滴向船尾鱼在碗中悠闲地游动你无法从其中发生的任何一个现象来确定伽利略两大世界体系的对话（16321632年）船是在运动还是停着不动伽

6、利略相对性原理三、力学相对性原理第9页/共104页 由伽利略变换导出速度变换法则质点的加速度即质点的加速度在伽利略变换下是不变量。第10页/共104页 S系是惯性系，牛顿第二定律成立，即 F=m a 在经典力学中，m被认为是不变量，与参照系无关，即 m =m 力F在伽利略变换下也是不变量，即 F F 而 a =a，故有 F =m a 牛顿第二定律在S系和S 系中具有相同的形式，或者说牛顿第二定律在伽利略变换下形式不变。同理，牛顿第一定律和第三定律在所有惯性系中都具有相同的形式，由牛顿定律推导出来的其它力学定律也必然在所有惯性系中都具有相同的形式。即即即即在所有惯性系中力学定律都具有相同的形式，

7、或者说在伽利略变在所有惯性系中力学定律都具有相同的形式，或者说在伽利略变在所有惯性系中力学定律都具有相同的形式，或者说在伽利略变在所有惯性系中力学定律都具有相同的形式，或者说在伽利略变换下形式不变换下形式不变换下形式不变换下形式不变，这一结论称为，这一结论称为力学相对性原理力学相对性原理力学相对性原理力学相对性原理第11页/共104页只要测出地球相对于以太的绝对速度15-2 15-2 迈克耳孙-莫雷实验一、迈克耳孙-莫雷实验的目的 以太 曾被认为是传播电磁波的介质如果伽利略变换也适用于电磁现象按照伽利略速度变换法则就等于找到了以太参考系，就支持以太假说推论 在以太中光速一定，沿各方向的速度都是

8、 c麦克斯韦方程组只在相对于以太静止的参考系中成立在相对以太运动的参考系中光沿各方向的速度不同第12页/共104页二、迈克耳孙-莫雷实验的原理等于光对以太的速度 减去地球对以太的速度则几种特殊情况下的速度关系为相对于以太光速一定，沿各方向速度大小都是 c与 同向与 反向与 垂直根据伽利略速度变换法则，光对地球的速度第13页/共104页迈克耳孙干涉仪原理211SM1M2G1望远镜2假设地球相对以太运动方向光束在G1和M2之间光束在G1和M1之间两光束光程差为干涉仪旋转90移过视场的在迈克耳孙干涉仪给定条件下往返所需时间为往返所需时间为条纹数应为第14页/共104页迈克耳孙-莫雷实验装置平面镜平面

9、镜补偿 玻璃片半镀银玻璃片光源望远镜可调平面镜光源望远镜可调平面镜平面镜平面镜平面镜平面镜半镀银玻璃片补偿玻璃片水银厚砂岩板铸铁水银槽水平仪木制浮体第15页/共104页三、迈克耳孙-莫雷实验结果的意义实验结果是否定的：迈克耳孙-莫雷实验结果表明：以太假设并不成立在惯性系中光沿各方向的传播速度相同结论与伽利略变换相矛盾没有看到任何预期的条纹移动后来又有许多人在不同条件下反复重做了该实验结论没有任何变化第16页/共104页 经典物理学出了问题，意味着绝对时间、绝对空间、伽利略变换等等都是有问题。就像一朵乌云一样遮住了物理学晴朗的天空。一部分人感到沮丧，我们顶礼模拜的牛顿定律尽然不灵了，这岂不是科学

10、的毁灭吗!是谁冲破了旧的传统的思想的束缚呢！爱因斯坦（Albert Einstein 1879-1955）“时间、空间，人们都说弄清了，不再研究，我从小就没有弄懂，长大以后就继续究。就研究出相对论”。正是这样一个人，1905年，年仅仅26岁的爱因斯坦提出了两条假设，创建了狭义相对论（1916年又发表了广义相对论）。当然现在已不是什么假设，而是两条基本的原理。第17页/共104页一、爱因斯坦假设一、爱因斯坦假设一、爱因斯坦假设一、爱因斯坦假设（1 1）相对性原理）相对性原理 在所有惯性系里，一切物理定律都具有相同的形在所有惯性系里，一切物理定律都具有相同的形式。式。这是力学相对性原理的推广。即在

11、所有惯性系这是力学相对性原理的推广。即在所有惯性系里，不但力学定律成立，而且电磁定律、光的定律、里，不但力学定律成立，而且电磁定律、光的定律、原子物理定律和其它物理定律都同样成立。原子物理定律和其它物理定律都同样成立。爱因斯坦认为，相对性原理是自然界中一条普遍爱因斯坦认为，相对性原理是自然界中一条普遍的原理，在任何惯性系里的任何物理现象都不能确的原理，在任何惯性系里的任何物理现象都不能确定该惯性系是静止还是在作匀速直线运动。因此所定该惯性系是静止还是在作匀速直线运动。因此所谓谓“绝对参照系绝对参照系”是不存在的，当然也不存在什么是不存在的，当然也不存在什么“绝对运动绝对运动”。15-3 15-

12、3 爱因斯坦假设、洛仑兹变换爱因斯坦假设、洛仑兹变换第18页/共104页比如说有两个彼此相对作匀速直线运动的惯性参照系K和K系力学规律K系K系电学规律.这就是说：一切惯性系都是彼此彼此、半斤八两、谁 也不比谁特殊，一切惯性系都是平权的。这意味着不能通过本参照系的实验确定本参照系与其它参照系有什么不同。没有一个特殊地位的参照系，否定了绝对参照系的存在。当然要找到对电磁波的速度有特殊值的参照系是找不到的。第19页/共104页（2 2）光速不变原理）光速不变原理 在一切惯性系里所测得的光在真空中沿各方向传在一切惯性系里所测得的光在真空中沿各方向传播的速度都相等，都等于播的速度都相等，都等于 c=3c

13、=3 10108 8 m/s m/s ，与光源，与光源和观察者的运动无关和观察者的运动无关。也就是说任何惯性系去测量光速都是C，与光源及参照系的运动无关。第20页/共104页 这两条原理，爱因斯坦当初是作为科学假设提出来的，后被很多的实验所证实，而成为举世公认的科学原理。这两条原理只涉及惯性系，相对论的这部分内容称为狭义相对论，它们是狭义相对论的基础。由这两条原理，可以推出在相对作匀速直线运动的两个坐标系里时空的新的变换关系，这个变换称为洛仑兹变换。由洛仑兹变换在一定条件下 还可以得到伽利略变换。注意：A A）惯性系；B B）真空中（介质中的光速v=C/nv=C/n）2 2）不要认为狭义相对论

14、是迈克尔逊-莫雷实验的直接结果，它是近半个世纪大量实验的总结；当然迈克尔逊-莫雷实验对确认狭义相对论有重要影响。1 1）光速不变原理适用的条件那么，对应狭义相对论的坐标变换又是什么呢？第21页/共104页二、洛仑兹变换二、洛仑兹变换（Lorentz Transfomation）设有惯性参照系K、KXZYOXZYOP：若空间某点P发生一件事，其时空坐标时空坐标时空坐标时空坐标为3 3）坐标轴原点）坐标轴原点O O与与O O点重点重合时作为公共计时起点。合时作为公共计时起点。1 1）各坐标轴相互平行；）各坐标轴相互平行；2 2）K K系相对系相对K K系沿系沿X X轴轴以以 作匀速直线运动；作匀速

15、直线运动；（以后不加声明均指这种参照系）第22页/共104页 根据相对性原理，从S系及S 系观察同一事件的结果必须一一对应，因此这个变换必须是线性的。对于低速运动，这个变换必须化为伽利略变换。满足以上要求的一般变换为：根据相对性原理，S系和S 系应是等价的，方程应具有相同的形式，即 k=k。所以上面两个方程应为：（1）S系S系xOzyyzOu P（x，y，z，t）（x，y，z，t）因为两个参考系只沿x方向有现对运动，故有：第23页/共104页 设 t=t =0 时，O点与 O 点重合，此时发出一光脉冲信号沿X轴正向传播，当光到达同一位置时，根据光速不变原理有：（2）方程（1）两式相乘得：方程（

16、2）两式相乘得：第24页/共104页将 k 值代入方程（1）中得 两坐标间的变换关系：上面两式消去 x 或 x得时间之间的变换关系：洛仑兹变换的正、逆变换：第25页/共104页 由洛仑兹变换可见，在两坐标系中，时间和空间不再是相互独立的了，而是有着密切的联系而不可分割；时间也不再是相同的、绝对的了。就是说伽利略变换是洛仑兹变换在低速时的近似公式。可见洛仑兹变换有更为普遍的意义。当 u c 时 为虚数，洛仑兹变换失去意义。所以任何物体的速度都不能大于光速 c，光速是速度的极限。洛仑兹变换变成了伽利略变换：当 时 此时，第26页/共104页 本节从洛仑兹变换式出发，导出同时性的相对性、时间间隔的相

17、对性（即“时间延迟”、“时钟变慢”）、空间的相对性（即“长度收缩”），说明狭义相对论时空观与经典力学时空观的主要区别。15-4 狭义相对论的时空观第27页/共104页一、空间的相对性（长度收缩）xl=1x2在相对静止参照系中测得的物长afe0.弟弟弟弟sx.哥哥哥哥x1x2sux在相对运动参照系中测得的物长xl=1x2第28页/共104页afe0.弟弟弟弟sx.哥哥哥哥x1x2suxxl=1x2tu=x122tux121在在在在s s s s中必须中必须中必须中必须同时测量同时测量同时测量同时测量=x122x1l=l12ll动静tu=xx12由洛仑兹变换第29页/共104页.哥哥哥哥suxaf

18、e0.弟弟弟弟.x1x2sxtu=xx12+xl=1x2+tu=x122tux121+在在在在s s s s 中必须中必须中必须中必须同时测量同时测量同时测量同时测量=x122x1l=l12ll动静第44页/共104页 由此得出结论：时间间隔是相对的，相对于观察者运动的钟变慢了。这就是相对论的时钟延缓效应。时钟延缓效应是一种普遍的时空属性，不仅机械钟表、分子钟、原子钟是如此，对一切物理过程、化学过程、甚至生命过程都按同一因子 变慢了。因此可以说，运动系统（相对于观察者而言）的时间流逝变慢了（或者说时钟变慢了）。以上结论已为大量实验事实所证实。第45页/共104页例1、静止的介子的平均寿命为 =

19、2.2 10-6 s，在一组高能物理实验中，当它的速率为u=0.9966c 时，通过的平均距离为 8千米，说明这种现象。解：（1）根据经典力学的观点，高速运动时的介子的 平均寿命仍为 =2.2 10-6 s，则它一生中通过的平均距离应是：由计算可知高速运动时的介子的 寿命比它静止时的平均寿命长12.14倍。于是它走过的平均距离为：这结果与实验符合得很好。此结果显然与实验事实不符。（2）按洛仑兹变换，实验室测得的高速运动的介子的寿命 t应比它的固有寿命长：第46页/共104页例2、离地面6000m的高空大气层，产生一 介子以速度v=0.998c飞向地球。假定 介子在自身参照系中的平均寿命为 2

20、10-6 s，根据相对论理论，试问：1)地球上的观测者判断 介子能否到达地球？2)与 介子一起运动的参照系中的观测者的判断结果又如何？解：1)介子在自身参照系中的平均寿命 t0=2 10-6 s为固有时间。地球上观测者，由于时间膨胀效应，测得 介子的寿命为即在地球上观测者看来，介子一生可飞行距离为可以到达地球第47页/共104页2)在与 介子共同运动的参考系中，介子是静止的，地球以速 率 v=0.998c接 近 介 子。从 地 面 到 介 子 产 生 处 为H0=6000m是在地球参考系中测得的，由于空间收缩效应，在 介子参考系中，这段距离变为所以在 介子参考系判断，介子中也能到达地球。实际上

21、，介子能达到地球，这是客观事实，不会因为参考系的不同而改变。在 介子参考系中，其一生的行程为第48页/共104页例4、计算：（1）一飞船以0.60c的速度水平匀速飞行。若飞船上的钟记录飞船飞了5S，则地面上的钟记录飞船飞了多少时间？（2）介子静止时平均寿命为2.60108S，实验室测得 介子在加速器中获得0.80c速度，求实验室测得 介子的平均飞行距离。即地面记录的时间长于飞船上记录的时间。（2）根据时间膨胀公式，可得实验室测得 介子的平均寿命为 介子的平均飞行距离为解：（1）这是一个时间膨胀问题。已知，u=0.60c，根据时间膨胀公式得：第49页/共104页在s 中：在s 中：先开枪，后鸟死

22、是否能发生先鸟死，后开枪？由因果律联系的两事件的时序是否会颠倒？由因果律联系的两事件的时序是否会颠倒？前事件1：t1x1()，后，事件2：t2x2()开枪开枪鸟死鸟死在s 中：t1t2子弹子弹v 四、时序与因果律时序:两个事件发生的时间顺序。第50页/共104页t1t2t2t1=t2t112uc2x1x2()()()1=t2t112uc2)()1(vuc2vt2t10所以由因果率联系的两事件的时序不会颠倒。所以由因果率联系的两事件的时序不会颠倒。在s中：仍然是开枪在前，鸟死在后。因为所以，在s 中：cut1=2t112cut2=2t212x1x2v=t1t2x1x2()()子弹速度子弹速度子弹

23、速度子弹速度信号传递速度信号传递速度信号传递速度信号传递速度C C2 2第51页/共104页小结：狭义相对论的时空观在牛顿力学中，时间是绝对的。两事件在惯性系 S S 中观察是同时发生的，那么在另一惯性系S S中观察也是同时发生的。狭义相对论则认为：这两个事件在惯性系S S中观察是同时的，而在惯性系S S观察就不会再是同时的了。这就是狭义相对论的同时相对性。一、同时的相对性同时的相对性可由洛仑兹变换式求得：第52页/共104页 设在惯性系 中，不同地点 和 同时发生两个事件，即则，以上说明同时性是相对的。第53页/共104页注意：（1 1）发生在同一地点的两个事件，同时性是绝对的，只有对发生在

24、不同地点的事件同时性才是相对的。（2 2）只有对没有因果关系的各个事件之间，先后次序才有可能颠倒。（3 3）在低速运动的情况下，时得第54页/共104页二、长度缩短在 系观察者同时测棒两端的坐标，棒长为两坐标的差。即在 S S 系中的观测者认为棒相对 S S 系运动，测得长度应该为利用洛仑兹变换式有第55页/共104页结论：L LL L （原长最长）从对物体有相对速度的参考系中所测得的沿速度方向的物体长度，总比与物体相对静止的参考系中测得的长度为短。说明：相对论“尺缩效应”是相对论的时空属性，和平常看到远处物体变小是两回事。第56页/共104页 同长度不是绝对的一样，时间也不是绝对的。设在S

25、S系中一固定坐标处有一只静止的钟，记录在该处前后发生的两个事件，两事件的时间间隔为而有 S S 系中的钟所记录两时间的时间间隔为 由于 S S以一定的速度运动。根据洛仑兹变换式有：三、时间的膨胀三、时间的膨胀三、时间的膨胀三、时间的膨胀第57页/共104页说明：说明：（1 1）运动时钟的变慢完全是相对论的时空效应，与钟的具体结构和其他外界因素无关。（2 2）运动时钟变慢在粒子物理学中有大量的实验证明。（原时最短）第58页/共104页四、两种时空观对照 空间是绝对的，时间是绝对的，空间、时间和物质运动三者没有联系。经典时空观：相对论时空观：1 1、时间、空间有着密切联系，时间、空间与物质运动是不

26、可分割的。2 2、不同惯性系各有自己的时间坐标，并相互发现对方的钟走慢了。第59页/共104页 3 3、不同惯性系各有自己的空间坐标，并相互发现对方的“尺”缩短了。4 4、光在任何惯性系中传播速度都等于 C C，并且是任何物体运动速度的最高极限。5 5、在一个惯性系中同时发生的两事件，在另一惯性系中可能是不同时的。第60页/共104页在狭义相对论中讨论运动学问题的思路如下：在狭义相对论中讨论运动学问题的思路如下：1、确定两个作相对运动的惯性参照系；、确定两个作相对运动的惯性参照系；2、确定所讨论的两个事件；、确定所讨论的两个事件；3、表示两个事件分别在两个参照系中的时空坐标或、表示两个事件分别

27、在两个参照系中的时空坐标或其时空间隔；其时空间隔；4、用洛仑兹变换讨论。、用洛仑兹变换讨论。小结小结注意注意原时一定是在某坐标系中同一地点发生的两个事件的原时一定是在某坐标系中同一地点发生的两个事件的时间间隔；原长一定是物体相对某参照系静止时两端时间间隔；原长一定是物体相对某参照系静止时两端的空间间隔。的空间间隔。第61页/共104页例例1、一飞船以、一飞船以u=9103m/s的速率相对与地面匀速飞行。的速率相对与地面匀速飞行。飞船上的钟走了飞船上的钟走了5s,地面上的钟经过了多少时间？地面上的钟经过了多少时间？解：解：飞船的时间膨胀效应实际上很难测出飞船的时间膨胀效应实际上很难测出第62页/

28、共104页例例1、原长为、原长为5m的飞船以的飞船以u9103m/s的速率相对于地的速率相对于地面匀速飞行时，从地面上测量，它的长度是多少？面匀速飞行时，从地面上测量，它的长度是多少？解：解：差别很难测出。差别很难测出。原长最长原长最长讨论讨论讨论讨论1)1)相对效应相对效应 2)2)纵向效应纵向效应3)3)在低速下在低速下 伽利略变换伽利略变换4)4)同时性的相对性的直接结果同时性的相对性的直接结果第63页/共104页 在两个作相对运动的惯性系中，速度之间的变换遵从洛仑兹速度变换法则。由洛仑兹变换：19-5 19-5 洛仑兹速度变换法洛仑兹速度变换法则则第64页/共104页第65页/共104

29、页洛仑兹速度变换及其逆变换：虽然垂直于运动方向的长度不变，但速度改变了，这是由于时间间隔变了。在低速情况下，uc，1，洛仑兹速度变换化为伽利略速度变换。第66页/共104页 由洛仑兹速度变换法则可求得光速在一切惯性系中均不变：若则 这是必然的结果。因为洛仑兹变换式就是由两个基本原理（相对性原理和光速不变原理）求得的。反过来，由它得到的的速度变换法则，当然是符合光速不变原理。例1、火箭A、B相向运动，地面上测得二者的速度均沿X 方向，各为 vA=0.9c、vB=-0.8c，求它们相对运动的速度。第67页/共104页 由题意知火箭A对地球的速度 u=vA=0.9c 火箭B相对于地球的速度 vx=v

30、B=-0.8c 由洛仑兹速度变换式知，火箭B相对于火箭A的速度vx，为：负号表示火箭B沿X轴负向运动。解：解：分析：选地球为选地球为S S参照系，火箭参照系，火箭A A为为SS参照系参照系。A对地球的速度即为两个参照系之间的相对速度，B火箭对S参照系的速度即为它们之间的相对运动的速度。SSu=0.9cvx=-0.8cA AB B第68页/共104页例：设想一飞船以例：设想一飞船以0.80c的速度在地球上空飞行，的速度在地球上空飞行，如如果这时从飞船上沿速度方向抛出一物体，物体果这时从飞船上沿速度方向抛出一物体，物体 相对相对飞船速度为飞船速度为0.90c。问：从地面上看，物体速度多大？问：从地

31、面上看，物体速度多大？解：解：选飞船参考系为选飞船参考系为系系。地面参考系为地面参考系为系。系。第69页/共104页例2、飞船A中宇航员观察到飞船B正以0.4c的速度尾随而来。已知地面测得飞船A的速度为0.5c。求（1）地面测得飞船B的速度；（2）飞船B中测得飞船A的速度。即地面参考系测得飞船B的速度为0.75c。解：分析：求解这类题的关键是要分清各个已知量之间与未知量之间的关系，不要把坐标系搞混；只要掌握住这一点，就显得容易了。（1）设地面为S系，飞船A为S系。则已知量为u=0.5c，vx，=0.4c，要求解的是vx，根据速度变换公式有：SSu=0.5cA AB Bvx，=0.4c第70页/

32、共104页即飞船B测得飞船A的速度为-0.40c。（2）设地面为参照系S，飞船B为S系。则已 知 量 如 下：u=0.75c，vx=0.50c。需 要 求 解 的 是 vx。根据速度变换公式可得SSvx=0.5cA AB Bu=0.75c第71页/共104页 按照爱因斯坦的相对性原理，一切物理定律在所有惯性系 中都具有相同的形式，在洛仑兹变换下形式不变。对经典力学定律显然不能满足要求，这就需要对其加以改造，就产生了相对论力学。一、质量与速度的关系一、质量与速度的关系 在经典力学中，牛顿第二定律F=ma 中质量m是一常数，与速度无关。若在恒力作用下，恒定加速度将使物体速度趋于无穷大，这与光速是速

33、度的极限相矛盾。而狭义相对论的主要推论之一是：物体的质量随其速度而变化。即 m=f（v），随着速度的增加，物体质量加大，使加速度减小，速度增加趋缓，最后以光速为极限。19-6 19-6 相对论动力学基础相对论动力学基础第72页/共104页下面我们找出具体的质量和速度的关系：一个相对于S系静止的观察者向Y方向发射一粒子弹，穿进一块相对于S系静止的木块中。深度由子弹在Y方向的动量决定。在S系中看，S系相对于S系以速度u沿X方向运动，由于子弹是沿Y方向射入木块，故子弹射进木块的深度对两个坐标系都相同，因此可以断定子弹动量在Y向的分量在两个坐标系中数值相同。即 Py=mvy Py=mvy第73页/共1

34、04页所以有（质、速关系式）由洛仑兹速度变换：(因为 =0)第74页/共104页 爱因斯坦指出：如果一个物体的质量m随其速度按公式 变化，则经典的动量原理仍然有效。质、速关系式：静止质量 运动质量 物体运动速度 当 v c 时，m m0 此时物体质量可视为不变。如：v=3 104 m/s，静止质量为m0=1 kg的物体的质量变为：（质量变化极小，可视为不变）第75页/共104页 当物体高速运动时就不同了，如当电子的速度为v=0.98c 时，电子质量为：此时电子质量为静止质量的5倍。m0 0.2 0.4 0.6 0.8 1 v/c m 由图可见，只有在物体的速度接近光速时质量增加才明显。第76页

35、/共104页m0 静止粒子质量静止粒子质量m 运动粒子质量运动粒子质量m称相对论质量。式中称相对论质量。式中v为粒子相对某一参照系为粒子相对某一参照系的速率。的速率。牛顿力学牛顿力学第77页/共104页二、相对论力学的基本方程二、相对论力学的基本方程以 v 运动的物体的动量为：牛顿第二定律的形式：此即低速时的牛顿第二定律。低速时 v c 时有 m=m0 则第78页/共104页三、质量和能量的关系三、质量和能量的关系 静止质量为mo的质点，在外力F作用下位移为ds时，动能增量为：第79页/共104页即即相对论动能公式相对论动能公式。当质点的速度增加时，其质量和动能都在增加，当v=0时，质量m=m

36、0，动能Ek0，第80页/共104页则：则：又回到了牛顿力学的动能公式。又回到了牛顿力学的动能公式。当当vc时时:第81页/共104页质量和能量的关系质量和能量的关系静止能量静止能量动能动能总能量总能量为粒子以速率为粒子以速率c运动时的总能量运动时的总能量动能为总能和静能之差。动能为总能和静能之差。结论：一定的质量相应于一定的能量，二者的结论：一定的质量相应于一定的能量，二者的数值只相差一个恒定的因子数值只相差一个恒定的因子c2。为相对论的质能关系式为相对论的质能关系式第82页/共104页 由质能关系式 E =m C2 可见，当物体能量改变时，就伴随有质量的改变，同样当物体质量改变时也伴随有能

37、量的改变。即：E =E =m C m C2 2 必须指出能量和质量的相应改变，并不意味着二者可以相互转化，质量不可以转化为能量，能量也不可以转化为质量。在一个封闭系统内，总质量和总能量是守恒的。物体的动能等于物体的总能量和静止能量之差。第83页/共104页核反应中：核反应中：反应前：反应前：反应后：反应后：静质量静质量 m01 总动能总动能EK1 静质量静质量 m02 总动能总动能EK2能量守恒：能量守恒：因此：因此：核反应中释放的能量相应于核反应中释放的能量相应于一定的质量亏损。一定的质量亏损。总静止质量的减小总静止质量的减小质量亏损质量亏损总动能增量总动能增量第84页/共104页 质量和能

38、量是物质不可分割的属性，物质有质量同时也具有能量，质量是通过物体的惯性和万有引力现象显示的，能量则是通过物质系统状态变化时对外作功、传热等形式显示的。虽然表现方式不同，但二者是密切相关的。质量、能量不能被创造，也不能被消灭。在一个封闭系统内，总质量和总能量永远是守恒的。在封闭系统内能量转化的同时也伴随着系统内质量的转化。这就是质能关系式所包含的深刻的物理含义。在一般变化过程中，质量的改变是很微小的。例如：使 0.001 kg 的水从 273 k 升到 373 k，吸收的热量为 418.6 J，求其质量的增加量。解：这样小的质量增加量是观察不出来的。但在原子核反应中，质量的改变就不能忽略了。第8

39、5页/共104页 在轻元素（氢或重氢）原子核相互结合成较重的原子核（如氦）时，会发生质量的减少，这时会有大量的能量释放；重元素（如铀）原子核分裂成两个中等轻重的原子核时也会发生质量的减少，也会有大量的能量释放，这就是原子核能。原子反应堆就是利用重核分裂释放能量的原理设计和建造的。足见狭义相对论的重要结论已经在生产技术上和人类生活中发生了深刻的影响。1 kg 汽油燃烧时释放的热能（由化学能转化而来）约为5107 J，它仅仅相当于 1 kg 汽油所具有的静止能量的20亿分之一。第86页/共104页 例：一个静止质量为 m0 的粒子，当其速度由0.6 c 增加到 0.8 c 时，外界对它所作的功 W

40、=？解：这样的方法求解：对吗？第87页/共104页五、动量和能量的关系五、动量和能量的关系 由质能关系式 动量表达式 两式消去 v 可得动量和能量的关系：得：上式两边同乘C2 得：这就是相对论中的动量和能量的关系式。第88页/共104页 光子永远以光速运动着，没有静止质量和静止能量，但光子有运动质量、动量和能量，这是光子物质性的具体表现。光子的能量 E=m c2=p c 光子的运动质量：光子的动量：因为光子有质量，所以光子经过一个大的星体旁时，会 受到星球的万有引力的作用而使光线弯曲。这一点已为天文观察所证实。因为光子有动量，所以当光照射到物体表面上时，会产生光压。这一点已由列别捷夫测出光压所

41、证实。因为光子有能量，所以当光照射到金属表面上时，会有光电子跑出来。光照射的物体会发热，等等。第89页/共104页小结：相对论动力学基础小结：相对论动力学基础 一、相对论力学的基本方程 牛顿力学动量：（1）在洛氏变换下保持不变这里的 m 是不随物体运动状态而改变的恒量相对论动量必须满足以下两个条件：（2）在 的条件下，还原为牛顿力学的动量形式第90页/共104页10P相对论相对论质量质量：静止质量由此得相对论相对论动量动量0 01 1第91页/共104页说明：（1）在 时，（2）当 时，即不论对物体加多大的力，也不可能再使它的速度增加。（3）当 时，必须 即以光速运动的物体是没有静止质量的。（

42、4）相对论力学基本方程上式方程满足相对性原理在 的条件下：第92页/共104页二、二、质量与能量的关系质量与能量的关系1 1、相对论动能 设一质点在变力作用下，由静止开始沿X轴作一维运动，根据动能定律：第93页/共104页上式表明：质点以速率 运动时所具有的能量 ，与质点静止时所具有的能量 之差，等于质点的相对论动能 在 的条件下：2 2、相对论总能量质能关系式第94页/共104页说明：（1）物体处于静止状态时，物体也蕴涵着相当可观的静能量。（2）相对论中的质量不仅是惯性的量度，而且还是总能量的量度。（3）如果一个系统的质量发生变化，能量必有相应的变化（4）对一个孤立系统而言，总能量守恒，总质

43、量也守恒第95页/共104页三、动量与能量的关系在相对论中：由以上两式消去 可得：E第96页/共104页对于以光速运动的物体：光子：第97页/共104页例：m0为电子的静质量，求（1）电子的静能是多少电子伏特；（2）从静止开始加速到0.60C的速度需作的功；解：（1）电子的静能为：（m0 =9.1 10-31 kg）（2）加速到0.60C时的电子的能量为：需要作的功为：第98页/共104页例1、狭义相对论确认，时间和空间的测量值都是 ，它们与观察者的 密切相关。相对的运动例2、质子在加速器中被加速，当其动能为静止能量的4倍时，其质量为静止质量的多少倍？（A）5倍；（B）6倍；（C）4倍；（D）

44、8倍。A例3、边长为a的正方形薄板静止于惯性系K的XOY平面内，且两边分别与 X、Y轴平行。今有惯性系K以0.8c（c为真空中光速）的速度相对于K系沿X轴作匀速直线运动，则从K系测得薄板的面积为：（A）a2 ；（B）0.6a2；（C）0.8a2；（D）a2/0.6 。B第99页/共104页例4、静止时边长为50 cm 的立方体，当它沿着与它的一个棱边平行 的方向相对于地面以匀速度 2.4108 m/s 运动时，在地面上测得它的体积是多少？解：例5、一宇航员要到离地球为5光年的星球去旅行，如果宇航员希望把这路程缩短为3光年，则他所乘的火箭相对于地球的速度应是：（A）V=（1/2）c 。（B）V=

45、（3/5）c 。（C）V=（4/5）c 。（D）V=（9/10）c 。（其中 c表示光速）C第100页/共104页例 6、关于同时性有人提出以下一些结论，其中哪个是正确的？（A）在一惯性系同时发生的两个事件，在另一惯性系一定不同时发生。（B）在一惯性系不同地点同时发生的两个事件，在另一惯性系一定同时发生。（C）在一惯性系同一地点同时发生的两个事件，在另一惯性系一定同时发生。（D）在一惯性系不同地点不同时发生的两个事件，在另一惯性系一定不同时发生。C（不一定）（没说地点，不能确定）不（不能确定）第101页/共104页例7、一个电子运动速度 v=0.99 c，（电子的静止能量为0.51 Mev）它

46、的动能是：（A）3.5Mev （B）4.0Mev （C）3.1Mev （D）2.5Mev C例8、宇宙飞船相对于地面以速度v作匀速直线飞行，某一时刻飞船 头部的宇航员向飞船尾部发出一个光信号，经过t（飞船上的钟）时间后，被尾部的接收器收到，则由此可知飞船的固有长度为：（A）c t （B）v t （C）c t（D）c t/A第102页/共104页例9、+介子是不稳定的粒子，在它自己的参照系中测得平均寿命是 2.610-8 s，如果它相对实验室以0.8c（c为真空中光速）的速度运动，那么实验室坐标系中测得+介子的寿命是多少？解：例10、一火箭的固有长度为L，相对于地面作匀速直线运动的速度为v1，火箭上有一个人从火箭的后端向火箭的前端上的一个靶子发射一颗相对于火箭的速度为v2 的子弹。在火箭上测得子从射出到击中靶的时间间隔是多少？解：因为是在同一坐标系中研究所以若在地面上测又如何？解：因是在不同地点、不同时刻发生的两件事，由洛仑兹变换得：第103页/共104页感谢您的观看！第104页/共104页