2022年微弱信号检测.docx

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1、精选学习资料 - - - - - - - - - 光电检测技术柔弱光检测一、相关检测原理. 2 1 相关函数 . 2 2、相关检测 . 3 二、锁定放大器 . 6 1、基本原理 . 6 2、锁定放大器的主要参数. 8 三、光子计数技术 . 10 1、基本原理 . 10 2、光子计数器的组成. 13 3、光电倍增管 . 14 4、光子计数系统的测量误差 . 151 名师归纳总结 - - - - - - -第 1 页,共 17 页精选学习资料 - - - - - - - - - 在很多争论和应用领域中,都涉及到柔弱信号的精密测量；然而,由于任何 一个系统部必定存在噪声, 而所测量的信号本身又相当柔

2、弱,因此,如何把埋没 于噪声中的有用信号提取出来的问题具有特别重要的意义；在光电探测系统中,噪声来自信号光、 背景光、 光电探测器及电子电路； 通常抑制这些光学噪声和干 扰的方法是： 合理压缩系统视场, 在光学系统结构上抑制背景光,加适当光谱滤波器,空间滤波器等以抑制背景光干扰；合理挑选光信号的调制频率, 使信号频率远离市电 50Hz频率和空间高频电磁波频率, 偏离 lf 噪声为主的区域, 以使光电探测系统在工作的波段范畴内到达较高的信噪比；此外,在电子学信号处理系统中采纳低噪声放大技术, 选取适当的电子滤波器限制系统带宽,以抑制内部 噪声及外部干扰；保证系统的信噪比大大改善,即使信号较柔弱时

3、,也能得到 S/N1 的结果； 但当信号特别柔弱, 甚至比噪声小几个数量级或者说信号完全被 噪声深深埋没时, 再采纳上述的方法, 就不会有效, 必需利用信号和噪声在时间 特性方面的差异, 也即利用信号和噪声在统计特性上的差异去区分它们,来提取 被噪声埋没的极柔弱信号,即采纳相关检测原理来提取信号；一、相关检测原理利用信号在时间上相关这一特性,可以把深埋于噪声中的周期信号提取出来,这种摄取方法称为相关检测或相干接收,是柔弱信号检测的基础； 信号的相关性用相关函数采描述, 它代表线性相关的度量, 是随机过程在两个不同时间相 关性的一个重要统计参量；1 相关函数相关函数 Rxy 是度量两个随机过程x

4、t, yt 间的相关性函数,定义为1式中 为所考虑时间轴上两点间的时间间隔；假如两个随机过程相互完全没有关系例如信号与噪声,就其相互关因数将为一个常数, 并等于两个变化量平均值的乘积；假设其中一个变化量平均值为零2 名师归纳总结 - - - - - - -第 2 页,共 17 页精选学习资料 - - - - - - - - - 例如噪声 ,就两个变化量相互关函数Rxy 将到处为零,即完全独立不相关；假如两个变化量是具有相同基波频率的周期函数,就它们的相互关函数将保存它们基波频率以及两者所共有的谐波；原函数的相位差；相互关函数中基涉及谐波的相位为两个当 xt=yt ,此时相关函数 Rxx 称为函

5、数 xt的自相关函数；例: 1正弦波 设有一频率为 0 的正弦波 xt=Asin 0t+,就由式 1得22 带通白噪声 依据 Wiener Khint Chine 定理, xt 的功率谱密度 Sx与 Rxx之间满意傅 立叶变换关系,即3可定义为4于是由式 3求得52、相关检测简洁说来相关检测就是利用信号具有良好的时间相关性和噪声的不相关性,把埋没与噪声中的信号提取出来；相关检测分为自相关和相互关检测；1自相关检测图 1 为自相关检测的原理方框图；图中xt代表被测信号,它由信号Sit和3 名师归纳总结 - - - - - - -第 3 页,共 17 页精选学习资料 - - - - - - - -

6、 - 噪声信号外 Nit组成,即 6将 xt经过自相关处理,即把xt分成两路信号,其中一路经过延时器D 延迟一段时间 , 推迟后的信号表示为xt-；图 1 自相关检测的原理图将未经推迟的信号xt与 xt-同时送入乘法器, 再将其输出经过积分运算处理,最终便得到 xt的自相关信号 Rxx；在实际测量中, 只能对 xt作有限时间的测量,设测显时间从0 开头到 T 终止,就短时间相关函数Rxx为: 7把6式代入上式,绽开后, Rxx是以下 4 个相关函数的和；8式中,Rss和 Rnn分别为信号和噪声的自相关函数,及 Rsn和 Rns为信号与噪声的相互关函数； 通常噪声的平均值为零, 随时间 的增加

7、Rnn0,并 且通常信号和噪声在时间上不相关, Rsn和 Rsn随时间 的增加很快衰减至零；相反,信号 Sit通常为周期信号,是相关的,Rss将随时间 t 的增加远大于 Rnn；这样,被测信号xt 经过自相关处理后,其输出信号的自相关函数只Rxx近似写为9上式说明,经过自相关处理后,保留了信号,抑制了噪声,这就是相关检测要到达的目；4 名师归纳总结 - - - - - - -第 4 页,共 17 页精选学习资料 - - - - - - - - - 举例：作为一个例子,设被测信号Sit为一余弦周期信号, Sit=Acos0t+,相应为自相关因数尺； Rss1/2Acos0,如图 2 实线所示,而

8、噪声相关函数 Rnn随 的增加衰减得很快,如图虚线所示；分析说明,当信号与噪音同时经 过自相关处理后, 随着推迟时间 的增加,输出信号中的周期变化信号 Sit被显 示出来,而噪音消逝殆尽；图 2 余弦周期信号的自相关函数,噪音经过自相关检测消逝殆尽2相互关检测 与自相关检测类似,相互关检测是利用一个与待测信号 xt 同频率的周期信 号 yt；图 3 相互关检测的原理图利用 yt,对被噪声干扰的信号xt= Sit+Nit作相互关处理,其原理方框图见图 3所示；图中yt为参考信号,经过推迟电路后变为yt-,将 yt-与待测信号 xt同时输入乘法器进行乘法运算,再经过积分运算,由于噪声与参考信号 y

9、t-是不相关的所以在输出端得到xt与 yt-的相互关函数：Rxy=Rsy 10上式说明,最终输出的信号只保留与参考信号yt-相关的信号部分,噪音名师归纳总结 - - - - - - -第 5 页,共 17 页精选学习资料 - - - - - - - - - 却被完全抑制掉； 此外,有限时间测量中产生的干扰,要少两项；故相互关检测抑制噪音才能比自相关检测强,相互关测量比自相关测量 这是相互关检测的优点；但是相互关检测要求用与被测信号同频率的参考信号yt,当被测信号xt未知时,要取得与 Sit同频率信号是困难的,这是一般就不能采纳相互关检测；二、锁定放大器锁定放大器 Look-In Amplifi

10、ers 是依据相互关检测原理做成的相关检测仪器,使仪器抑制噪声的性能提高了好几个数量级；另外仍可以用斩波技术, 把低赖以至直流信号变成高频沟通倍号后进行处理,从而躲开了低频段的 1/f 噪声影响；1、基本原理锁定放大器有一个与待测信号同步的参考信号,并同时送入相敏检波器PSD；图 4 为锁定放大器原理方框图；它主要由三个单元组成：信号通道、参考通道、相敏检波器； 信号通道将伴有噪声的待测信号进行放大,并经选频放大器对所包含的噪声进行抑制,以满意 PSD 的要求；参考通道将与待测信号同频的参考信号进行整形、选频放大和移相,输出与待测信号同相的方波,并送入 PSD 作为掌握信号； PSD 是锁定的

11、放大器的核心,由一个乘法器和一个低通滤波器组成,如图 4 所示,它直接检测出埋没在噪声中的待测信号,比的直流电压,其极性和相位与参考信号的相位有关；输出一个与待测信号成正图 4 锁定放大器基本原理图6 名师归纳总结 - - - - - - -第 6 页,共 17 页精选学习资料 - - - - - - - - - 图 5 参考信号为方波的锁定放大器被测信号为正弦波V At ,参考信号 V Bt是频率为 R 的单位方波,相位可从 0 至 360 度连续可调；11被测信号 V At和参考信号 V Bt通过模拟乘法器,输出信号 V0为及相位的以及近似表达式：1213式中 R0 和 C0为低通滤波器参

12、数；由此可见,相关器PSD 可以通过奇次谐波而抑制偶次谐波, 它的传输函数类似于一个方波的传输因数；所以,通常又称相敏检波器 PSD 为以参考信号频率 以表示为：R 为参数的方波匹配滤波器； 其基波 n=0响应可14当信号频率时 0=R,相关器的输出电压 V 0为15式中, V0 为直流电压,其大小正比于输入信号幅值V A0 和待测信号与参考信号之间的相位差的余弦； 转变相位差 可求得待测信号的幅值和相位； 由于相关检测利用了长时间对信号的积存原理,信号,而是被 PSD 平滑了的直流信号；为了进一步懂得相关器输出的特点,所以最终输出的信号不再是周期变化的现将待测信号 V At与参考信号 V B

13、t同时作图,图中待测信号 VAt与参考信号 V Bt的频率 0=R；相关器输出波形分7 名师归纳总结 - - - - - - -第 7 页,共 17 页精选学习资料 - - - - - - - - - 别绘于图 6中；图 6 a、b表示 0、180 度时,其输出 V0 最大,只是二者极性刚好相反； 图6 c、d表示严 90o、270o时,其输出 V 0=0o由图可见,锁定放大器在工作时需要留意挑选参考信号的相位,以保证信号输同相位；图 6 锁定放大电路中各种波形2、锁定放大器的主要参数a等效噪声带宽由于 PSD 的积分器是一及 C 滤波器,其等效噪声带宽定义为16b等效信号带宽由式 565可知

14、,锁定放大器输出信号V；与待测信号的幅值成正比且与待测信号和参考信号的频差0-R有关；因此,等效带通滤波器带宽可以做得很窄, 也就是可以用一个只RC 滤波器来压缩带宽； 对于 PSD 的 RC 低通滤波器,其等效信号带宽为 , 并且也可以看做等效带通滤波器的带宽；17由于等效噪声带宽 fs与 f n有肯定关系, 假设 fs 越窄,就 f n；越窄,对噪声抑制也越好,因此,品质因数Q 也表征了带通放大器对噪声的抑制才能；名师归纳总结 - - - - - - -第 8 页,共 17 页精选学习资料 - - - - - - - - - 18目前国内外生产的锁定放大据的等效噪声带宽 fn 在 10-3

15、Hz 数量缀,少数的可到达 4*10-4Hz 比,信号带宽 fs=f=2.5*10-4Hz； f s、fn 的数值说明,仪器具有特别窄的信号和噪音带宽；假如工作频率 Q 值为 39 10 8；f s =100kHz,就锁定放大器的等效这样高 Q 的带通滤波器是一般常规滤波器所不能到达的；对于一个具有的带通滤波器, 元器件参数不稳固会导致滤波器不能正常工作,由于任何因素引起的信号频率漂移将使信号不能通过滤波器；而相关器并不是一个真正的带通滤波 器,只是等效于一个带通滤波器或者说相当于一个“ 跟踪” 滤波器；由于待测信号与参考信号严格同步,就能保证在很窄的f s条件下输出信号并抑制噪声,因此不必担

16、忧由于温度、 环境和频率变化所引起元器件参数的不稳固性对滤波器性 能的影响；c信噪比改善 由于相关检测实质上是将信号进行积存使噪声得到抑制,因此输出信噪比SNRo 必定优于输入信噪比SNRi,通常用信噪比改善SNIR 参数来描述,定义为19白噪音电压和噪音带宽平方根成正比,如热噪音电压为输出等效噪声带宽 : 20 明显信噪比改善情形与锁定放大器抑制噪声才能有关,即与噪声带宽被压缩 的程度有关故式 19又可写作21 式中 fni 和 fno分别为锁定放大器输入和输出的等效噪声带宽；设 仪 器 输 入 等 效 噪 声 带 宽 为f ni=100kHz , 它 的 输 出 等 效 噪 声 带 宽f

17、no=4*10-4Hz,那么锁定放大器的信噪比改善为1.6*104；此结果说明,锁定放大器使信噪比提高了一万多倍,即倍噪比提高了80dB 以上；这足已说明采纳相名师归纳总结 - - - - - - -第 9 页,共 17 页精选学习资料 - - - - - - - - - 关技术所设计的锁定放大器具有很强的抑制噪声的才能；最终要强调的是,锁定放大器与一般带通放大器不同,其输出信号不是输入信号简洁的放大, 而是把输入的沟通信号变为直流信号；有信号的波形,使用时要留意这一点；三、光子计数技术换言之, 它不能复原原光子计数器也是一种检测弱光信号的仪器,它在激光争论, 荧光测量, 光吸收,光散射谱争论

18、等很多领域得到了广泛的应用；在质谱分析、x 射线测量、基本粒子以及生物、医学等争论工作中,也都广泛使用了光子计数技术；光子计数技术是测量弱光功率或小光子速率的一种技术；微光信号由每秒几个到几百万个光子组成, 所发射的每个光子之间都有随机的时间间隔,记录由它们引起的电脉冲数,就可测得光功率值；单个光子被光电倍增管阴极吸取后激发出光电子,经过倍增系统的倍增, 在阳极上可收集到 10510 8个电子；由于光电倍增管渡越时间的离散性和输出端的时间常数,通过负载电阻和放大器将输出一个脉冲半宽度为几到几十纳秒的电流或电压信号,这个信号再经甄别器后就可被计数器计数；光子计数技术只适用于测量大约每秒发射 其特

19、点是：10；个以内分立光子的弱光信号；1通过光电子脉冲测量光辐射量,系统探测灵敏度高,抗噪声才能强；2系统稳固,简洁排除电源波动、探测器漏电流和放大器零漂等因素对测 量精度的影响；3数字量输出,可直接同电脑或数字式数据处理系统联机,实现最正确测 试；1、基本原理在弱光探测的光子计数器中,需要采纳具有倍增效应、灵敏度很高的光电倍增管作为光电变换器件；当可见光能量小于10-14w相当于 10 4 光子秒 时,利用光电倍增管可观看到一些代表光子能量的序列脉冲；图 7给出了不同入射光强下光电倍增管的输出信号；不难看出,当光强10 名师归纳总结 - - - - - - -第 10 页,共 17 页精选学

20、习资料 - - - - - - - - - 小到 10-16W 时,可测得一个个不重叠的光子脉冲波形,如图 7 所示；在 1ms 的 时间内只显现几个脉冲,有时甚至一个脉冲也没有,输出信号中没有直流成分,这说明没有光脉冲 光子 重叠,而是别离的单个光子探测过程, 在这样的弱光下,光强度的变化已不能直接看到, 光子起伏是主要的； 对于这样随机显现的光电子 脉冲只能对其进行计数统计； 光子计数器就是在给定时间段内对光电子脉冲进行 多次重复记数；图 7 不同光功率下光电信号的不同特性某一时间间隔 t 内入射光子的平均数为R, 当连续不停地计数m 次时,测量中得出光子到达的计数率分布； 当测量次数无限

21、多时, 频率分布就接近于概率分 布,它听从于泊松概率分布；即在时间 t 内有 n 个光子到达光电增管光阴极的概率为：22 23 依据泊松分布标准偏差 ,将入射光功率削减到100 光子/m,假如用一秒的时间间隔对光子计数并反复测量多次,就会发觉测量结果大多在 100 10 之内；这些计数的起伏,就是光子速率的起伏,也是造成检测过程中显现“ 散粒噪声”的缘由,通常把它称谓“ 信号内部噪声”；11 名师归纳总结 - - - - - - -第 11 页,共 17 页精选学习资料 - - - - - - - - - + 图 8 对光子计数的统计分布由上述争论可知, 观看光信号的量子特性时, 所用光子计数

22、器必需第一能够显示和辨论出光电子脉冲而不被展宽；其次要能将光电子脉冲信号从噪声中甄别提取出来；试验证明,当探测系统的带宽大于光电子脉冲平均速率的二十多倍 时,在探测系统辨论时间内同时发生两个光电子脉冲的概率可小到百分之一以 下；此时,就可基本保证光电子脉冲不被展宽而能重现；此外,要能从噪声中提取光电子脉冲, 必需对光电倍增管噪声谱有所明白,电子脉冲信号；并采纳相干检测技术复原光光子计数器在正常状态下应当是对单光电子脉冲进行计数,当多光电子脉冲相重叠时就会显现漏计, 即把多个脉冲记为一个脉冲, 使计数值与入射光子数不成线性关系；光于计数器所采纳的光电倍增管是具有二次电子发射的倍增器件；二次电子发

23、射和暗电流对光电子计数将会带来影响；光电倍增管的二次发射是一个随机过程；二次电子发射的随机性使实际输出的光电子脉冲幅度并不相同,具有一个脉冲幅度分布； 光电倍增管中暗电流对测量引入的噪声是热电子发射,它与温度有关,也与阳极材料、 面积有关；热噪声中, 阴极的热电子脉冲分布与光电子相像,而倍增极的噪声脉冲幅度较低；图 9 表示了光电倍增管输出噪声与信号幅度分布的示意图；横座标表示噪声与单光电子的幅度电平 能量,纵座标就表示其幅度电平的分布概率；由图可知,暗噪声脉冲幅度谱的峰值与信号单光子脉冲幅度的峰值位置不同,前者集中在低电平范畴,后者就相对集中于高电平范畴； 而对于光电倍增管存在的后向脉冲 离

24、子撞击光电阴极产生的脉冲、切仑可夫脉冲等通常是由于宇宙射线等背景幅射引起的,其幅度电平远比光电子脉冲幅度电平高,如图 9 中曲线所示； 利用噪声与信号脉冲幅度电平分布的不同,挑选不同的幅值电平甄别器,使计数器只12 名师归纳总结 - - - - - - -第 12 页,共 17 页精选学习资料 - - - - - - - - - 计数脉冲幅度 V h1VhVh2 之间的脉冲,就大部分噪声脉冲可被甄别掉,而信号脉冲所受的缺失可以忽视, 因此,挑选适当电平的甄别器是光子计数器的重要问题；图 9 光电倍增管的输出光电子脉冲信号光子计数器正常测量状态是使它工作在线性范畴之内,也就是说光子计数器有一个它

25、可能测量的光子速率范畴； 线性范畴的上限取决于光子计数器对单光子 的辨论才能, 即能把两个光子区分开, 而不致于把两个光电子脉冲混淆为二个脉 冲的才能； 线性范畴的下限取决于光子计数器的内部噪声；在无光照时, 光子计 数器内部噪声形成的计数值； 假如这个值比较高, 那么光子最小速率就低, 信噪 比也就低,所以系统内部噪声打算了线性范畴的下限；2、光子计数器的组成光子计数器主要由光电倍增管、放大器、 甄别器和计数器等组成； 光子计数器工作时, 光电倍增管的光电阴极接受光辐射的照耀,在光电倍增管的负载上形成一系列电脉冲, 这些脉冲经放大器放大后加在甄别器的输入器上；甄别器滤除部分噪声脉冲,只答应那

26、些与光辐射功率成正比的脉冲通过,并送计数器计数；计数器的输出可直接用作光功率的数字记录,出；图 10 是典型光子计数器的组成框图；也可再经模拟转换后作为模拟量输图 10 典型的光子技术器的组成13 名师归纳总结 - - - - - - -第 13 页,共 17 页精选学习资料 - - - - - - - - - 3、光电倍增管图是一个端面作窗口的端窗式聚焦型光电倍增管原理图；光束经过光电倍增 管末端的一个窗口射入管内； 光阴极采纳半透亮的材料, 光于透射过光电倍增管 的窗口到达光阴极, 依据外光电效应原理, 光阴极吸取一个给定能量的光子应发射一个光电子, 并受聚焦电场的掌握而飞向第一倍增极；由

27、于光阴极和第一倍增极之间有电位差, 电子从电场获得能量而与第一倍增极碰撞时,将发射几个二次电子；然后,二次电子又从第一倍增极飞向其次倍增极,这是由于第一倍增极和其次倍增极之间有电位差的缘故；同样,每一个二次电子在飞向其次倍增极途中获得能量, 当它们到达其次倍增极时, 使其次倍增极发射更多的二次电子；而这些二次电子又被其次倍增极吸引,这样一级级倍增,在阳极将收集到大量电子；一般,光电子通过倍增器可得到105108倍的电子倍增；图 11 端窗式聚焦型光电倍增管结构图光电子从光阴极发射后到达阳极时将有一个时间推迟,称谓渡越时间；由于 每个光电子的渡越时间存在的差异, 因而倍增过程小的全部电子不行能同

28、时到达 阳极；渡越时间的差异是由于各个电子到阳极所需时间不同引起的,这一现象称 渡越时间离散； 实际上, 每一个光电子经过倍增后, 在阳极使得到肯定宽度的阳极电流脉冲； 脉冲宽度与光电倍增管的渡越时间离散有关；此电流脉冲对阳极寄生电容 C 和负载电阻 R 组成的月 RC 电路进行充电,即得阳极输出脉冲；光电倍增管有两种工作方式； 一种是阳极接地工作方式, 其特点是输出端可与放大器直接联接辐合, 缺点是接地的屏蔽外罩与光电阴极间的负高压简洁形成漏电流而附加噪声输出； 另一种是阴极接地助工作方式,这种方式虽无阳极接地方式漏电流大的缺点, 但需要输出端与放大器间采纳电容锅合,以便隔开倍增管14 名师

29、归纳总结 - - - - - - -第 14 页,共 17 页精选学习资料 - - - - - - - - - 的高压对放大器的影响, 这种电容耦合方式往往会影响光电倍增管的高频工作特 性；光电倍增管的工作偏置电压对光电倍增管的增益有很大的影响；一般地说,偏置工作电压愈高,增益愈大,但也由此带来光电倍增管的非线性工作特性增强,这是由高偏压工作时离子和反馈光引起的电脉冲所致；偏置电压进一步提高, 光电流逐步趋于饱和,而暗电流就随电压的上升而快速增大；图 12 显示了光电倍 增管计数率与偏置工作电压的这一关系；为了使光电倍增管有较高的工作灵敏 度,又不致受噪声的太大影响, 通常要细心挑选光电倍增管

30、的工作状态,使其工 作在信号电流开头显现饱和的偏置电压处,以保证有最大的输出信噪比；图 12 光电倍增管的工作偏置电压和信噪比4、光子计数系统的测量误差光子计数系统工作于高计数率时, 由于光脉冲的积累效应和甄别器与计数电 路的死时间会造成计数缺失, 因而带来测量误差； 而对极弱光的测量, 由于低计数串时本底噪声的起伏也会对测量精度带来影响,量的精度；a. 脉冲积累效应误差因此需要设法扣除, 以提高测信号脉冲都有肯定宽度, 平均地看, 计数率越高, 光子到来的间隔时间就越短,加之光于到达的时间又是随机的,因而会形成前后光电子脉冲的积累,使脉冲计数少于实际光脉冲数,这就是计数缺失；设信号脉冲宽度为

31、 tR,脉冲的开头时问为 t=0,要想不发生脉冲积累,就必须在 0tR 时间内没有脉冲输入；已知在弱光情形下,在时间 tR 内有 K 个脉冲的15 名师归纳总结 - - - - - - -第 15 页,共 17 页精选学习资料 - - - - - - - - - 概率是24 设输入的计数率为 nit, 25 假如 nit为常数,就26 在 0tR 时间内,没有脉冲输出时的概率27 因此,在时间 tR 内,由于积累效应在单位时间内输出的光电子脉冲数率28 由积累效应造成的输出计数率误差为29 b. 死时间甄别电路与计数器的死时问也是造成计数缺失的重要因素；如在时间 t 内输入电路的脉冲数为 ni

32、t,输出为 not,就测量中的总死时间为not*t d,所以有效的计数时间是 t-not*t d,由死时间造成的计数率下降为由死时间造成的计数率下降为30 由此产生的输出计数串误差为31 c.本底噪音的扣除当光信号特别柔弱而光子计数据又处于低计数率工作时,要特殊考虑本底噪声的扣除和起伏； 背景光引起的计数一般称为背景计数或本底噪声,它是测量误差的主要来源；为了排除这种误差,当背景光恒定时,可采纳恒扣法,即用两个16 名师归纳总结 - - - - - - -第 16 页,共 17 页精选学习资料 - - - - - - - - - 速率和容量相同的计数器A 和 B,在相同的时间内,使 B 计数器

33、对背景光计数,A 计数器对信号加背景光计数； 通过减法电路完成运算 A-B,即可扣除背景光的影响；假如只有一组计数器, 就可在两个不同时但间隔相等的时间内,由同一计数器分别计数背只光和信号加背景,然后再通过减法运算扣除背景光的影响；当测量环境的背景计数速率不恒定时,人们常采纳斩波法扣除本底计数；通过周期的切断与接通光路,交替地产生“ 背景” 与“ 信号加背景” 的计数率；斩波器的定时参考方波作为计数闸门同步计数器 十背景” 计数,计数器 B 累加“ 背景” ；A 和 B,使计数器 A 累加“ 信号图 13 采纳斩波法扣除光子计数的本底17 名师归纳总结 - - - - - - -第 17 页,共 17 页