1量子物理学基础01.ppt

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1、第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院第第1111章章量子物理学基础量子物理学基础第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院物理学的分支及近年来发展的总趋势物理学的分支及近年来发展的总趋势物理学的分支及近年来发展的总趋势物理学的分支及近年来发展的总趋势物理学物理学经典物理经典物理现代物理现代物理力学力学热学热学电磁学电磁学光学光学相对论相对论量子论量子论非线性非线性时间时间 t关关键键概概念念的的发发展展力学力学电磁学电磁学热学热学相对

2、论相对论量子论量子论1600 1700 1800 1900第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院近年来的发展近年来的发展 *粒子物理粒子物理粒子物理粒子物理：高能加速器产生新粒子，已发现：高能加速器产生新粒子，已发现300种。种。麦克斯韦理论、狄拉克量子电动力学、重整化方法。麦克斯韦理论、狄拉克量子电动力学、重整化方法。*天体物理天体物理天体物理天体物理：运用物理学实验方法和理论对宇宙各种星：运

3、用物理学实验方法和理论对宇宙各种星球进行观测和研究，从而得出相应的天文规律的学科。球进行观测和研究，从而得出相应的天文规律的学科。应用经典、量子、广义相对论、等离子体物理和粒子应用经典、量子、广义相对论、等离子体物理和粒子物理。物理。*太阳中微子短缺问题太阳中微子短缺问题*引力波存在的问题引力波存在的问题*物体的速度能否超过光速的问题物体的速度能否超过光速的问题第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院*非平衡热力学及统计物理非平衡热力学及统计物理 物理学发展的总趋向：物理学发展的总趋向：*学科之间的大综合。学科之间

4、的大综合。*相互渗透结合成边缘学科。相互渗透结合成边缘学科。20世纪物理学中两个重要的概念：场和对称性。世纪物理学中两个重要的概念：场和对称性。从经典物理学到量子力学过渡时期从经典物理学到量子力学过渡时期的三个重大问题的提出的三个重大问题的提出 光电效应光电效应 康普顿效应。康普顿效应。黑体辐射问题，即所谓黑体辐射问题，即所谓“紫外灾难紫外灾难”。原子的线光谱和原子结构。原子的线光谱和原子结构。11.11.1 1 热辐射热辐射 普朗克量子化假说（略）普朗克量子化假说（略）第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院11

5、.11.1 1 热辐射热辐射 普朗克量子化假说（略）普朗克量子化假说（略）第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院11.2 11.2 光电效应光电效应 爱因斯坦光量子假说爱因斯坦光量子假说11.2.1 11.2.1 光电效应光电效应光电效应光电效应 UGmSAK 如图所示，为光电如图所示，为光电效应的基本装置。效应的基本装置。S：真空的玻璃容器真空的玻璃容器m：石英玻璃窗石英玻璃窗A：阳极阳极K：阴极（金属板）阴极（金属板）当紫外线或波长很短当紫外线或波长很短的可见光照在阴极时，金的可见光照在阴极时，金属板将释放电

6、子，即光电属板将释放电子，即光电子。子。第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院（1）饱和光电流强度与入射光强度成正比。饱和光电流强度与入射光强度成正比。或者说：单位时间内从金属或者说：单位时间内从金属表面逸出的光电子数目与入射光表面逸出的光电子数目与入射光强成正比。强成正比。U0312UIIS0如图即为相同频率，不同入射光强度。如图即为相同频率，不同入射光强度。1 1.光电效应的实验规律（实验结果）光电效应的实验规律（实验结果）Is称为饱和光电流称为饱和光电流U0称为遏止电压（称为遏止电压（I=0 的电压）的电压

7、）（2）光电子的初动能与）光电子的初动能与入射光强度无关，而与入射光入射光强度无关，而与入射光 的频率成正比。的频率成正比。第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院U03U02U01312UIIS0红限频率红限频率截止电压的大小反映截止电压的大小反映 光电子初动能的大小光电子初动能的大小 由上图可知：由上图可知：I=0时有时有截止电压与入射光频率有线性关系截止电压与入射光频率有线性关系实验证明：实验证明：Ua对不同金属有不同值对不同金属有不同值,eUa称逸出功称逸出功第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效

8、应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院（3）产生光电效应的金属具有一定的截止频率。产生光电效应的金属具有一定的截止频率。由由可知，只有当可知，只有当 ，从金属表面逸出的电子才具有初动能，即产生光电效应。从金属表面逸出的电子才具有初动能，即产生光电效应。（4）光电效应具有瞬时性，或说响应速度很快，光电效应具有瞬时性，或说响应速度很快，10-9s。几种几种纯金属的纯金属的截止截止频率频率金属金属截止频率截止频率4.5455.508.065 11.53铯铯 钠钠 锌锌 铱铱 铂铂 19.29只要只要 ，则在光照射金属表面后，几乎，则在光照射金属表面后，几乎立即就有光

9、电子逸出，与光的强度无关。立即就有光电子逸出，与光的强度无关。第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院 *经典认为，经典认为，光强越大，饱和电流应该大，光强越大，饱和电流应该大，光电子的光电子的初动能也该大，即初动能正比于光强。但实验上光初动能也该大，即初动能正比于光强。但实验上光电子初动能只与频率有关，而与光强无关。电子初动能只与频率有关，而与光强无关。*只要频率高于红限，即使光强很弱也有光电流；频率只要频率高于红限，即使光强很弱也有光电流；频率低于红限时，光强再大也没有光电流。而经典认为，低于红限时，光强再大也

10、没有光电流。而经典认为，有无光电效应不应与频率有关。有无光电效应不应与频率有关。*瞬时性。瞬时性。经典认为，光能量分布在波面上，吸收能量经典认为，光能量分布在波面上，吸收能量要一定的时间，即需能量的积累过程。要一定的时间，即需能量的积累过程。11.2.2 11.2.2 经典理论的困难经典理论的困难经典理论的困难经典理论的困难 例如：强度为例如：强度为1W/m2的光照在金属的光照在金属Na 上需上需107s，即即115天电子才能逸出。（经典）天电子才能逸出。（经典）第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院11.2.3

11、 11.2.3 光量子假说光量子假说光量子假说光量子假说 1 1.爱因斯坦光量子假说：光子论爱因斯坦光量子假说：光子论假设：一束光是一粒一粒以速度假设：一束光是一粒一粒以速度c运动的粒子流，运动的粒子流，这些粒子称光子，但它们仍保留频率、波长的概念。这些粒子称光子，但它们仍保留频率、波长的概念。认为光不仅在与物质相互作用（发射和吸收）时认为光不仅在与物质相互作用（发射和吸收）时具有粒子性，而且在传播过程中也有粒子性。具有粒子性，而且在传播过程中也有粒子性。一个频率为一个频率为 的光子具有能量的光子具有能量 ，其中，其中h为为普朗克常数，值为：普朗克常数，值为：由相对论知识可知：由相对论知识可知

12、：第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院可见：光子既具有粒子特性可见：光子既具有粒子特性m ，P，又具有波动性又具有波动性，。我们将这种波动性和粒子性并存的性质称为光的波粒二我们将这种波动性和粒子性并存的性质称为光的波粒二象性。象性。光的波动性（光的波动性（p）和粒子性（和粒子性（）是通过普朗克常是通过普朗克常数联系在一起的。数联系在一起的。2 2.用光量子假说解释光电效应用光量子假说解释光电效应（1）由）由 可看出，光子的初动能可看出，光子的初动能与光的频率成正比，而与光强无关。与光的频率成正比，而与光强无关。

13、该式称为爱因斯坦光电效应方程。该式称为爱因斯坦光电效应方程。由能量守恒得：由能量守恒得：，A为逸出功。为逸出功。第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院（2）当入射光子的能量小于逸出功时，光电子的初动）当入射光子的能量小于逸出功时，光电子的初动 能为零，不能逸出；只有当能为零，不能逸出；只有当hA时，才能产生时，才能产生光电效应。截止频率光电效应。截止频率=A/h。（3）光的强弱只表明光子数的多少，而光子的能量恒光的强弱只表明光子数的多少，而光子的能量恒 定。一个光子的能量是一次地被电子吸收的，所定。一个光子的能量

14、是一次地被电子吸收的，所以，只要以，只要hA，电子吸收光子即逸出，具有瞬电子吸收光子即逸出，具有瞬时性。时性。第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院3 3.光电效应在近代技术中的应用光电效应在近代技术中的应用光控继电器、自动控制、光控继电器、自动控制、自动计数、自动报警等。自动计数、自动报警等。光电倍增管光电倍增管放大器放大器接控件机构接控件机构光光光控继电器示意图光控继电器示意图第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院解：解：例例1

15、 设有一半径为设有一半径为1.010-3 m的薄圆片，它距光的薄圆片，它距光源源1.0m。此光源的功率为。此光源的功率为1W，发射波长为发射波长为589nm的单的单色光。假定光源向各个方向发射的能量是相同的，试色光。假定光源向各个方向发射的能量是相同的，试计算在单位时间内落在薄圆片上的光子数。计算在单位时间内落在薄圆片上的光子数。第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院1920年，美国物理学家康普顿在观察年，美国物理学家康普顿在观察X射线被物质射线被物质散射时，发现散射时，发现散射散射线中含有线中含有波长波长发生发

16、生变化变化了的成分。了的成分。11.3 11.3 康普顿效应康普顿效应实验装置实验装置实验装置实验装置第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院实验结果实验结果实验结果实验结果（相对强度）（相对强度）（波长）（波长）（1）在散射）在散射X 射线中除有射线中除有与入射波长相同的射线外，还有与入射波长相同的射线外，还有波长比入射波长更长的射线。波长比入射波长更长的射线。（2）波长的增加量）波长的增加量 与散射角与散射角 有关。有关。（3）当散射角）当散射角 确定时，确定时，波长的增加量波长的增加量 与散射物质与散射物质的

17、性质无关。的性质无关。（4）散射的强度与散射物）散射的强度与散射物质有关。原子量小的散射较强，质有关。原子量小的散射较强，即正常峰较低；反之相反。即正常峰较低；反之相反。第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院经典电磁理论预言，散射辐射具有和入射辐射一经典电磁理论预言，散射辐射具有和入射辐射一样的频率。经典理论无法解释波长变化。样的频率。经典理论无法解释波长变化。经典理论的困难经典理论的困难经典理论的困难经典理论的困难 第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理

18、学院哈尔滨工程大学理学院光子光子电子电子 电子反冲速度很大，需用电子反冲速度很大，需用相对论力学相对论力学来处理。来处理。1.1.物理模型物理模型 入射光子（入射光子（X 射线或射线或 射线）能量大。射线）能量大。固体表面电子束缚较弱，可视为固体表面电子束缚较弱，可视为近自由电子近自由电子。量子解释量子解释量子解释量子解释电子电子光子光子 电子热运动能量电子热运动能量 ，可近似为，可近似为静止电子静止电子。范围为：范围为：104 eV105 eV 第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院2.2.理论分析理论分析能量

19、守恒能量守恒动量守恒动量守恒第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院 康普顿波长康普顿波长 康普顿公式康普顿公式实验总结的结果实验总结的结果：可见：实验与理论结果符合得相当好！可见：实验与理论结果符合得相当好！第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院 散射光波长的改变量散射光波长的改变量 仅与仅与 有关有关 散射光子能量减小散射光子能量减小康普顿公式康普顿公式3.3.结论结论第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康

20、普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院康普顿散射进一步证实了光子论，证明了光子能量、动量表示康普顿散射进一步证实了光子论，证明了光子能量、动量表示式的正确性，光确实具有波粒两象性。另外证明在光电相互作用的式的正确性，光确实具有波粒两象性。另外证明在光电相互作用的过程中严格遵守能量、动量守恒定律。过程中严格遵守能量、动量守恒定律。应用光子概念解释康普顿散射应用光子概念解释康普顿散射：（1）一个光子与散射物中一个自由电子或束缚较弱）一个光子与散射物中一个自由电子或束缚较弱的电子发生碰撞后，光子将沿某一方向散射，即康普顿的电子发生碰撞后，光子将沿某一方向散射，即康普顿散射的方向。

21、在碰撞时，光子的一部分能量传给电子，散射的方向。在碰撞时，光子的一部分能量传给电子，所以散射光子的能量比入射光子的能量小，即散射光波所以散射光子的能量比入射光子的能量小，即散射光波的波长要比入射光波的波长大。的波长要比入射光波的波长大。（2）若光子与原子中束缚很强的电子碰撞，由于整）若光子与原子中束缚很强的电子碰撞，由于整个原子的质量比光子大得多，光子的能量没有显著变化，个原子的质量比光子大得多，光子的能量没有显著变化，所以散射光的频率没有显著变化，即散射光波的波长与所以散射光的频率没有显著变化，即散射光波的波长与入射光波的波长相等。入射光波的波长相等。第第11章章 量子物理学基础量子物理学基

22、础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院解解：（1）例例1 波长波长 0=1.0010-10m的的X射线与静止的自由电子射线与静止的自由电子作弹性碰撞，在与入射角成作弹性碰撞，在与入射角成90角的方向上观察，角的方向上观察，问：问：（2）反冲电子得到多少动能？反冲电子得到多少动能？（1）散射波长的改变量散射波长的改变量 为多少？为多少？（3）在碰撞中，光子的能量损失了多少？在碰撞中，光子的能量损失了多少？（2）反冲电子的动能反冲电子的动能（3）光子损失的能量反冲电子的动能光子损失的能量反冲电子的动能第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效

23、应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院例例2 在康普顿散射中，入射光的波长为在康普顿散射中，入射光的波长为0.030，反冲反冲电子速度为电子速度为c60%。求：散射光子的波长及散射角。求：散射光子的波长及散射角。解解：由已知，入射光的能量：由已知，入射光的能量 ，散射光子，散射光子的能量的能量 因光子与电子碰撞时能量守恒，所以电子获得的动因光子与电子碰撞时能量守恒，所以电子获得的动能为能为而由相对论：而由相对论：第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院其中，其中，第第11章章 量子物理学基础量子物理学基础光电效应光电效应 康普顿散射康普顿散射哈尔滨工程大学理学院哈尔滨工程大学理学院例例3 如图所示，在一次光电效应实验中得出的如图所示，在一次光电效应实验中得出的曲线。（曲线。（1）求证：对不同材料的金属，）求证：对不同材料的金属，AB线的斜率线的斜率相同相同；（；（2）从图中的数据求出）从图中的数据求出h=?05.010.01.02.0|Ua|(V)(1014Hz)