2022年大学物理化学知识点归纳2 .pdf

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1、.部分内容来源于网络，有侵权请联系删除！第一章气体的 pvT 关系一、理想气体状态方程pV=（m/M）RT=nRT（1.1）或 pVm=p（V/n）=RT（1.2）式中 p、V、T 及 n 的单位分别为Pa、m3、K 及 mol。Vm=V/n称为气体的摩尔体积，其单位为m3mol。R=8.314510Jmol-1K-1称为摩尔气体常数。此式适用于理想，近似于地适用于低压下的真实气体。二、理想气体混合物1理想气体混合物的状态方程（1.3）pV=nRT=（BBn）RT pV=mRT/Mmix（1.4）式中 Mmix为混合物的摩尔质量，其可表示为MmixdefBByMB(1.5)Mmix=m/n=B

2、Bm/BBn（1.6）式中 MB为混合物中某一种组分B的摩尔质量。以上两式既适用于各种混合气体，也适用于液态或固态等均匀相混合系统平均摩尔质量的计算。2.道尔顿定律pB=nBRT/V=yBp（1.7）P=BBp(1.8)理想气体混合物中某一种组分B的分压等于该组分单独存在于混合气体的温度 T 及总体积 V 的条件下所具有的压力。而混合气体的总压即等于各组分单独存在于混合气体的温度、体积条件下产生压力的总和。以上两式适用于理想气体混合系统，也近似适用于低压混合系统。.部分内容来源于网络，有侵权请联系删除！3.阿马加定律VB*=nBRT/p=yBV（1.9）V=VB*（1.10）VB*表示理想气体

3、混合物中物质B的分体积，等于纯气体B 在混合物的温度及总压条件下所占有的体积。理想气体混合物的体积具有加和性，在相同温度、压力下，混合后的总体积等于混合前各组分的体积之和。以上两式适用于理想气体混合系统，也近似适用于低压混合系统。三、临界参数每种液体都存在有一个特殊的温度，在该温度以上，无论加多大压力，都不可能使气体液化，我们把这个温度称为临界温度，以Tc或 tc表示。我们将临界温度Tc时的饱和蒸气压称为临界压力，以pc表示。在临界温度和临界压力下，物质的摩尔体积称为临界摩尔体积，以Vm,c表示。临界温度、临界压力下的状态称为临界状态。四、真实气体状态方程1.范德华方程（p+a/Vm2）(Vm

4、-b)=RT(1.11)或（p+an2/V2）(V-nb)=nRT(1.12)上述两式中的 a 和 b 可视为仅与气体种类有关而与温度无关的常数，称为范德华常数。a 的单位为 Pamol，b 的单位是 m3mol.-1。该方程适用于几个兆帕气压范围内实际气体 p、V、T 的计算。2.维里方程Z(p，T)=1+Bp+Cp+Dp+（1.13）或Z(Vm,T)=1+B/Vm+C/Vm2+D/Vm3+（1.14）文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3

5、 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6

6、V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3

7、 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6

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9、 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6

10、V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3

11、 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9.部分内容来源于网络，有侵权请联系删除！上述两式中的 Z 均为实际气体的压缩因子。比例常数B,C,D 的单位分别为Pa-1,Pa-2,Pa-3;比例常数 B,C,D 的单位分别为摩尔体积单位Vm的一次方，二次方，三次方。它们依次称为第二，第三，第四维里系数。这两种大小不等,单位不同的维里系数不仅与气体种类有关，而且还是温度的函数。该方程所能适用的最高压力一般只有一两个 MPa，仍不能适用于高压范围。五、对应状态原理及压缩因子1.压缩因子的对应式ZdefPV/(nRT)=pVm/(RT)（1.15）压缩因子 Z 是个量纲为 1 的纯数，理想气体的压

12、缩因子恒为1。一定量实际气体的压缩因子不仅与气体的T，P有关，而且还与气体的性质有关。在任意温度下的任意实际气体，当压力趋于零时，压缩因子皆趋于 1。此式适用于纯实际气体或实际气体混合系统在任意 T，p 下压缩因子的计算。2.对应状态原理Pr=p/pc(1.16)Vr=Vm/Vm,c(1.17)T=T/Tc(1.18)pr、Vr、Tc分别称为对比压力、对比体积和对比温度，又统称为气体的对比参数，三个量的量纲均为1。各种不同的气体，只要有两个对比参数相同，则第三个对比参数必定（大致）相同，这就是对应状态原理。第二章热力学第一定律一、热力学基本概念1.状态函数文档编码:CM5U1O8U6E3 HG

13、8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N

14、9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG

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16、9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG

17、8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N

18、9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG

19、8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9.部分内容来源于网络，有侵权请联系删除！状态函数，是指状态所持有的、描述系统状态的宏观物理量，也称为状态性质或状态变量。系统有确定的状态，状态函数就有定值；系统始、终态确定后，状态函数的改变为定值；系统恢复原来状态，状态函数亦恢复到原值。2.热力学平衡态在指定外界条件下，无论系统与环境是否完全隔离，系统各个相的宏观性质均不随时间发生变化，则称系统处于热力学平衡态。热力学平衡须同时满足平衡（T=0

20、）、力平衡（p=0）、相平衡（=0）和化学平衡（G=0）4 个条件。二、热力学第一定律的数学表达式1.U=Q+W 或 dU=Q+W=Q-pambdV+W 规定系统吸热为正，放热为负。系统得功为正，对环境做功为负。式中 pamb为环境的压力，W为非体积功。上式适用于封闭系统的一切过程。2体积功的定义和计算系统体积的变化而引起的系统和环境交换的功称为体积功。其定义式为：W=-pambdV（1）气体向真空膨胀时体积功所的计算W=0（2）恒外压过程体积功W=pamb（V1-V2）=-pambV 对于理想气体恒压变温过程W=-p V=-nR T（3）可逆过程体积功Wr=21pVVdV(4)理想气体恒温可

21、逆过程体积功Wr=21pVVdV=-nRTln(V1/V2)=-nRTln(p1/p2)(5)可逆相变体积功文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:C

22、M5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1

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24、M5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1

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26、M5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1

27、O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9.部分内容来源于网络，有侵权请联系删除！W=-pdV 三、恒热容、恒压热，焓1.焓的定义式HdefU+p V 2焓变（1）H=U+(pV)式中(pV)为 p V 乘积的增量，只有在恒压下(pV)=p(V2-V1)在数值上等于体积功。（2）H=21,TT

28、mpdTnC此式适用于理想气体单纯p VT变化的一切过程，或真实气体的恒压变温过程，或纯的液、固态物质压力变化不大的变温过程。3.内能变(1)U=Qv 式中 Qv 为恒热容。此式适用于封闭系统，W=0、dV=0 的过程。U=21,vTTmdTnC=）（12,vT-TmnC式中mC,v为摩尔定容热容。此式适用于 n、CV,m恒定，理想气体单纯p、V、T 变化的一切过程。4.热容（1）定义当一系统由于加给一微小的热容量 Q 而温度升高 dT 时，Q/dT这个量即热容。（2）摩尔定容热容 CV，mCV，m=CV/n=(TUm)V(封闭系统，恒容，W非=0)(3)摩尔定压热容 Cp,m Cp,m=np

29、CPTHm（封闭系统，恒压，W非=0）(4)Cp,m与 CV，m的关系系统为理想气体，则有 Cp,mCV，m=R 系统为凝聚物质，则有 Cp,mCV，m0（5）热容与温度的关系，通常可以表示成如下的经验式文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5

30、N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 HG8K7B5U1O4 ZD1Y1F6V5N9文档编码:CM5U1O8U6E3 H

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