大学物理教案真空中的静电场.pdf

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1、第五章 真空中的静电场第一节电荷、库仑定律一、电荷电子具有电荷191.6021910eC(库仑)，质子具有电荷191.60219 10pCe，中子不带电。物理学对电荷的认识可概括为：(1)电荷和质量一样，是基本粒子的固有属性；(2)电荷有两种：正电荷和负电荷，一切基本粒子只可能具有电子或质子所具有电荷的整数倍；(3)电荷具有守恒性；(4)电荷之间的相互作用，是通过电场作媒质传递的。不同质料物体相摩擦后，每个物体有若干电子脱离原子束缚，进入到对方物体中去，双方失去电子数目不一样，一个净获得电子，一个净失去电子，这就是摩擦起电。核反应中，电荷也是守恒的，例如用粒子42He去轰击氮核147N，结果生

2、成178O和质子11H1441717281N+HeOH反应前后，电荷总数皆为9e。根据(2)，电荷电场电荷，质量引力场质量。在电解液中，自由电荷是酸碱盐溶质分子离解成的正、负离子；在电离的气体中，自由电荷也是正、负离子，不过负离子往往就是电子；在超导中，传导电流的粒子是电子对(库珀对)，还可能是极化子、双极化子、孤子等。从微观上去看，电荷是分立的，宏观上来看，其最小变化量与宏观粒子系统的总电荷量比较完全可被当作无穷小处理。所以宏观小微观大的带电体，电荷的连续性与分立性得到了统一。二、库仑定律123014q qFrr或122014rq qFer0为真空电容率(vacuum permittivit

3、y)，其数值为1222122208.854187818 10/8.85 10/CN mCN m介质中的库仑力12314q qFrr0r是电介质的介电常数，r是相对介电常数。电介质中作用力比真空中小，是因为介质极化后，在点电荷周围出现了束缚电荷。它削弱了原点电荷之间的作用。三、叠加原理实验表明，如果同时存在多个点电荷相互作用，则任意两个点电荷之间的相互作用，并不因为第三个电荷的存在而改变，即作用在一个电荷上的力，等于其他每一个电荷单独对该点电荷的库仑作用力的矢量之和，这个规律称为叠加原理。1nijijFF库仑定律只适用于点电荷，但有了叠加原理，任意形状、大小的带电体之间的相互作用理论上都是可以计

4、算的。只需将带电体划分为许多小电荷元，就可以看成是点电荷系了。第二节电场电场强度地球周围存在重力场，电荷周围空间存在电场，电场具有对其中的电荷施加力的作用。电场不具有占位性，是一种特殊形态的物质。对于放入电场中的一个尺寸足够小的电荷量为0q的点电荷，0Fq是一个恒矢量，与检验电荷性质无关，称0FEq为电场强度，简称场强。由0q=+1 时，有EF，所以，电场中任一点场强的大小和方向，相当于单位正电荷在该点所受电场力的大小和方向。单位是1N C。1111N CV m。由库仑力的叠加原理，易得204jjjjjjjFqrEEqrr如果电荷是连续分布，可将它分成许多点电荷元dq，则221144rrdqd

5、qdEeEdEerr对于体分布电荷214rVdqEer而面分布电荷214rSdqEer线分布电荷214rldqEer通 常 将dE沿 直 角 坐 标 轴 分 解 成 三 个 分 量,xyzdEdEdE。电 场 强 度 的 大 小 为222xyzEEEE，电场强度的方向为cos,cos,cosyxzEEEEEE。第三节从库仑定律导出高斯定理一、电位移矢量为了方便，选择一个新的矢量DE，则在真空和介质里，有文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10

6、E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10

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10、3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文

11、档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY

12、8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O334qrDrD称为电位移矢量。单位2C m，显然iiDD。D是由自由电荷所决定的场，它与介质无关。二、电场线使曲线上每一点的切线方向都与该点的场强方向一致，这样的曲线称为电场线(在空间各点画 小箭头的方法 描绘点电荷的电场中各处场强分布情况，然后把小箭头连接起来，就得到电场线)。为了使电场线不只是表示出电场中场强的方向 分布，而且要表示出各点场强的大小 分布，

13、故引入电场线密度：在电场中任一点，通过与场强方向垂直的单位面积的电场线条数，即电场线密度，表示为dNdS。并且使电场中任一点的电场线密度与该点电场强度大小成正比dNEdS。静电场的电场线的性质：(1)电场线起于正电荷(或来自无穷远)，止于负电荷(或伸向无穷远)，在没有电荷的地方不会中断。(2)任意两条电场线在没有电荷处不相交。(3)不形成闭合曲线。三、电通量(E通量)和D通量当所取的面元与该处场强E不垂直的时候通过电场中任意给定面积的电场线数目，称该面积的E通量。cosenddNE dSE dSEdS若把电场线数目改为电位移场线的数目，则cosdddND dSDdS对于闭合曲面把整个空间分成内

14、、外两部分，把指向曲面外部空间的叫外法线矢量，指向内部空间的叫内法线矢量。规定：对于闭合曲面，总是取它的外法线矢量为正。四、高斯定理证明：SVD dSDdV证：如图212121|xyzSzzzzzSSzzSSVdSidydzjdzdxkdxdyD dydzD dzdxD dxdyD dxdyD dxdyD dxdyDDdxdyDDdz dxdydxdydzzz文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K

15、2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O

16、3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:

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18、10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K1

19、0 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y

20、4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V

21、1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3类似有,yxxySVSVyxzSVVDDD dydzdxdydzD dzdxdxdydzxyDDDD dSdVDdVxyz利用上面的公式可得：对于闭合球面：24DSSqdSD dSqr对任一形状的闭曲面：2,4DrrqedSe dSdSr其中立体角：平面角的大小是sr，因为整个圆周的长度为2 r，故圆周角是2rad。类似地，立体角是由过一点(o点)的射线，旋转一周扫出的锥面所限定的空间。以o为球心，以r

22、为半径作球面，若立体角的锥面在球面上截下的面积为S，则立体角的大小是2Sr，因为整个球面的面积是24 r，所以它所张的立体角是4。4Dqdq以上结论可推广到多个点电荷系有DiiD dSq高斯定理：通过任意一个闭合曲面的电位移通量D，等于该曲面所包围的全部电荷量的代数和而与曲面外的电荷无关。这个结论称为高斯定理。习惯上，称闭合面为高斯面。对于连续分布的电荷，高斯定理可写为VVD dSdVD dSDdVD这就是高斯定理的微分形式。0D，说明必有电位移场线从该点出发或终止，通常称散度不为0 的点为场源头，故散度不为0 的矢量场为 有源场。高斯定理表明，静电场是有源场，电荷是静电场的源头。D等于空间该

23、点附近单位体积所净流出的D的通量，在数值上正好等于该点的自由电荷密度。对于无穷小体积，则0,dD dSDddV为包围体元dV的无穷小封闭曲面。文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10

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28、档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY

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30、的环路定理静电场力作功与路径无关设0q在路径L上任意一点处(P点)作一元位移dl到达P点，P点到O点的距离分别为,()r r rdr+。这元位移过程中电场力作的元功为2222000000200,44441144barrrbrLarabqrqqqEe dldrer d eE dledldrrrrrrq qq qdAf dlq E dlAdAq E dldrrrrqqpepepepepepe=+拮=?骣琪=?邹=?=-琪桫蝌?可见，当0q一定时，电场力的功只和0q始末位置有关，与电荷0q移动的路径无关。以上是单个点电荷在其产生电场中，电场力作功与路径无关，类似地，任意带电体系在其产生的电场中，电场

31、力作功与路径亦无关。另一种表述：设0q在静电场中沿任意一条闭合曲线L移动一周，则电场力在这个过程中作的总功为120()00()bbLLaaLAq E dlq E dlq E dl=?蝌?静电场力作功与路径无关这一特性可知12()00()bbLaaLq E dlq E dl?邹蝌0LE dl?因此，第二种表述为电场强度的环流等于零，与静电场力作功与路径无关是等价的。任何力场，只要具备场强的环流为零的特性，就叫做保守力场或势场。静电场是保守力场。第五节电势静电场中，场强沿任何闭合路径的线积分等于零，即作功与路径无关。那么，这个场就叫保守力场或势场(其它，如重力场)，由xVFx?=-?可知，静电场力

32、应是保守力。设想把电量为0q的试验电荷从电场中a点移到b点，我们把这个过程中电场力作的功定义为0q在a、b两点的电势能(静电位能)之差：0babaWWq E dl-=?，若要问电荷0q在电场中任一给定点的静电位能是多大，则需选定参考点。通常取无穷远处为参考点。电势能并不能直接描述该点电场的性质，但比值0aWq却与0q无关，只与电场性质和a点位置有关，这表明0aWq是描写电场中a点电场性质的物理量，把它叫做a点的电势(电位)，取无穷远处为参考点，以aU表示a点电位。文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4

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38、0E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10

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40、abababababWWWUUUWqUUqq-=-=?-电势是个标量，电势的单位111JVC=第六节等势面电场强度与电势的关系一、等势面在电场中，电势相等的各点所构成的曲面，叫做等势面。如点电荷的电势公4qUrpe=，其等势面是以q为中心的球面。静电场中的等势面有以下几点性质：(1)沿着等势面移动电荷时电场力不做功。因为()ababWq UU=-，由于abUU=，因此0abW=；(2)电场线与等势面正交。0cosdWq Edlq=，q为电场强度E的方向(即电场线方向)与dl之间的夹角。由于dW=0，而0q、E、dl不为零，所以coscos900q=，即E与文档编码:CY8X3M10E4K10

41、HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P

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45、档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY

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47、E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3dl垂直，由于dl总在等势面上，因此E的方向(即电场线方向)与等势面必然垂直。(3)babaUUUE dr-D=-=?或(0)EdrdUdUE drEdnq=-拙揪揪揪揪揪揪揪揪?-与方向相同，等电势面靠的

48、越近，电场强度就越大，即等电势越密集的地方电场强度大，电场强；稀疏的地方电场越弱。(4)任意两个等电势面不相交。二、电场强度和电势的关系在空间直角坐标系中，电势是空间坐标(),x y z的函数：(),UUx y z=，由xyzxyzUUUdUE drdxdydzE dxE dyE dyxyzUUUEdxEdyExyz抖?=-邹+=-抖?骣骣骣抖?琪琪琪+琪琪琪抖?桫桫桫或由dx、d y、dz 的独立性，可知,xyzUUUEEExyy抖?-=-=-=抖?UUUEijkUxyy骣抖?琪=-+=-?琪抖?桫其中，UUUijkxyy抖?押+抖?称梯度算符，U?为电势梯度。文档编码:CY8X3M10E4

49、K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP

50、9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W9V1 ZE2K2V3Q3O3文档编码:CY8X3M10E4K10 HP9Y4P3W