电磁场及电磁波答案第四版谢处方.doc

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1、. .第一章习题解答1.1给定三个矢量、和如下：求：1；2；3；4；5在上的分量；6；7和；8和。解123114由，得 5在上的分量 67由于所以81.2三角形的三个顶点为、和。1判断是否为一直角三角形；2求三角形的面积。解1三个顶点、和的位置矢量分别为，那么，由此可见故为一直角三角形。2三角形的面积 1.3求点到点的距离矢量及的方向。解，那么且与、轴的夹角分别为1.4给定两矢量和，求它们之间的夹角和在上的分量。解与之间的夹角为 在上的分量为 1.5给定两矢量和，求在上的分量。解所以在上的分量为 1.6 证明：如果和，那么；解由，那么有，即由于，于是得到 故1.7 如果给定一未知矢量与一矢量的

2、标量积和矢量积，那么便可以确定该未知矢量。设为一矢量，而，和，试求。解由，有故得1.8在圆柱坐标中，一点的位置由定出，求该点在：1直角坐标中的坐标；2球坐标中的坐标。解1在直角坐标系中 、故该点的直角坐标为。2在球坐标系中 、故该点的球坐标为1.9用球坐标表示的场，1求在直角坐标中点处的和；2求在直角坐标中点处与矢量构成的夹角。解1在直角坐标中点处，故2在直角坐标中点处，所以故与构成的夹角为 1.10球坐标中两个点和定出两个位置矢量和。证明和间夹角的余弦为解由得到1.11一球面的半径为，球心在原点上，计算：的值。解1.12在由、和围成的圆柱形区域，对矢量验证散度定理。解在圆柱坐标系中 所以又故

3、有1.13求1矢量的散度；2求对中心在原点的一个单位立方体的积分；3求对此立方体外表的积分，验证散度定理。解12对中心在原点的一个单位立方体的积分为3对此立方体外表的积分故有1.14 计算矢量对一个球心在原点、半径为的球外表的积分，并求对球体积的积分。解又在球坐标系中，所以1.15 求矢量沿平面上的一个边长为的正方形回路的线积分，此正方形的两边分别与轴和轴相重合。再求对此回路所包围的曲面积分，验证斯托克斯定理。解又所以故有1.16求矢量沿圆周的线积分，再计算对此圆面积的积分。解1.17证明：1；2；3。其中，为一常矢量。解123设，那么，故1.18一径向矢量场表示，如果，那么函数会有什么特点呢

4、？解在圆柱坐标系中，由 可得到为任意常数。在球坐标系中，由 可得到 1.19给定矢量函数，试求从点到点的线积分：1沿抛物线；2沿连接该两点的直线。这个是保守场吗？解12连接点到点直线方程为即故由此可见积分与路径无关，故是保守场。1.20求标量函数的梯度及在一个指定方向的方向导数，此方向由单位矢量定出；求点的方向导数值。解题1.21图故沿方向的方向导数为点处沿的方向导数值为1.21试采用与推导直角坐标中相似的方法推导圆柱坐标下的公式。解在圆柱坐标中，取小体积元如题1.21图所示。矢量场沿方向穿出该六面体的外表的通量为同理因此，矢量场穿出该六面体的外表的通量为故得到圆柱坐标下的散度表达式 1.22

5、方程给出一椭球族。求椭球外表上任意点的单位法向矢量。解由于故椭球外表上任意点的单位法向矢量为1.23现有三个矢量、为1哪些矢量可以由一个标量函数的梯度表示？哪些矢量可以由一个矢量函数的旋度表示？2求出这些矢量的源分布。解1在球坐标系中故矢量既可以由一个标量函数的梯度表示，也可以由一个矢量函数的旋度表示；在圆柱坐标系中故矢量可以由一个标量函数的梯度表示；直角在坐标系中故矢量可以由一个矢量函数的旋度表示。2这些矢量的源分布为，；，；，1.24利用直角坐标，证明解在直角坐标中1.25 证明解根据算子的微分运算性质，有式中表示只对矢量作微分运算，表示只对矢量作微分运算。由，可得同理故有1.26利用直角

6、坐标，证明解在直角坐标中所以1.27利用散度定理及斯托克斯定理可以在更普遍的意义下证明及，试证明之。解1对于任意闭合曲线为边界的任意曲面，由斯托克斯定理有由于曲面是任意的，故有2对于任意闭合曲面为边界的体积，由散度定理有其中和如题1.27图所示。由斯托克斯定理，有，由题1.27图可知和是方向相反的同一回路，那么有 所以得到 题1.27图由于体积是任意的，故有 二章习题解答2.1一个平行板真空二极管内的电荷体密度为，式中阴极板位于，阳极板位于，极间电压为。如果、横截面，求：1和区域内的总电荷量；2和区域内的总电荷量。解122.2一个体密度为的质子束，通过的电压加速后形成等速的质子束，质子束内的电

7、荷均匀分布，束直径为，束外没有电荷分布，试求电流密度和电流。解质子的质量、电量。由得故2.3一个半径为的球体内均匀分布总电荷量为的电荷，球体以匀角速度绕一个直径旋转，求球内的电流密度。解以球心为坐标原点，转轴一直径为轴。设球内任一点的位置矢量为，且与轴的夹角为，那么点的线速度为球内的电荷体密度为故2.4一个半径为的导体球带总电荷量为，同样以匀角速度绕一个直径旋转，求球外表的面电流密度。解以球心为坐标原点，转轴一直径为轴。设球面上任一点的位置矢量为，且与轴的夹角为，那么点的线速度为球面的上电荷面密度为故2.5两点电荷位于轴上处，位于轴上处，求处的电场强度。解电荷在处产生的电场为电荷在处产生的电场

8、为故处的电场为2.6一个半圆环上均匀分布线电荷，求垂直于圆平面的轴线上处的电场强度，设半圆环的半径也为，如题2.6 图所示。解半圆环上的电荷元在轴线上处的电场强度为 题 2.6图在半圆环上对上式积分，得到轴线上处的电场强度为2.7三根长度均为，均匀带电荷密度分别为、和地线电荷构成等边三角形。设，计算三角形中心处的电场强度。解建立题2.7图所示的坐标系。三角形中心到各边的距离为题2.7图那么故等边三角形中心处的电场强度为2.8点电荷位于处，另点电荷位于处，空间有没有电场强度的点？解电荷在处产生的电场为 电荷在处产生的电场为处的电场那么为。令，那么有由上式两端对应分量相等，可得到当或时，将式或式代

9、入式，得。所以，当或时无解；当且时，由式，有解得但不合题意，故仅在处电场强度。29一个很薄的无限大导电带电面，电荷面密度为。证明：垂直于平面的轴上处的电场强度中，有一半是有平面上半径为的圆内的电荷产生的。解半径为、电荷线密度为的带电细圆环在轴上处的电场强度为 题2.10图故整个导电带电面在轴上处的电场强度为而半径为的圆内的电荷产生在轴上处的电场强度为2.10 一个半径为的导体球带电荷量为，当球体以均匀角速度绕一个直径旋转，如题2.10图所示。求球心处的磁感应强度。解球面上的电荷面密度为当球体以均匀角速度绕一个直径旋转时，球面上位置矢量点处的电流面密度为将球面划分为无数个宽度为的细圆环，那么球面

10、上任一个宽度为细圆环的电流为 细圆环的半径为，圆环平面到球心的距离，利用电流圆环的轴线上的磁场公式，那么该细圆环电流在球心处产生的磁场为故整个球面电流在球心处产生的磁场为 2.11两个半径为、同轴的一样线圈，各有匝，相互隔开距离为，如题2.11图所示。电流以一样的方向流过这两个线圈。1求这两个线圈中心点处的磁感应强度；2证明：在中点处等于零；3求出与之间的关系，使中点处也等于零。解1由细圆环电流在其轴线上的磁感应强度 得到两个线圈中心点处的磁感应强度为 2两线圈的电流在其轴线上处的磁感应强度为 题2.11图所以 故在中点处，有3令，有 即故解得 题 2.12图2.12一条扁平的直导体带，宽为，

11、中心线与轴重合，通过的电流为。证明在第一象限内的磁感应强度为 ，式中、和如题2.12图所示。解将导体带划分为无数个宽度为的细条带，每一细条带的电流。由安培环路定理，可得位于处的细条带的电流在点处的磁场为那么 所以 2.13 如题2.13图所示，有一个电矩为的电偶极子，位于坐标原点上，另一个电矩为的电偶极子，位于矢径为的某一点上。试证明两偶极子之间相互作用力为 题 2.13图式中，是两个平面和间的夹角。并问两个偶极子在怎样的相对取向下这个力值最大？解电偶极子在矢径为的点上产生的电场为所以与之间的相互作用能为因为，那么又因为是两个平面和间的夹角，所以有另一方面，利用矢量恒等式可得因此 于是得到 (

12、)故两偶极子之间的相互作用力为()()由上式可见，当时，即两个偶极子共线时，相互作用力值最大。2.14两平行无限长直线电流和，相距为，求每根导线单位长度受到的安培力。解无限长直线电流产生的磁场为 直线电流每单位长度受到的安培力为 式中是由电流指向电流的单位矢量。同理可得，直线电流每单位长度受到的安培力为 2.15一根通电流的无限长直导线和一个通电流的圆环在同一平面上，圆心与导线的距离为，如题2.15图所示。证明：两电流间相互作用的安培力为题2.15图 这里是圆环在直线最接近圆环的点所X的角。解无限长直线电流产生的磁场为圆环上的电流元受到的安培力为由题2.15图可知 所以 2.16证明在不均匀的

13、电场中，某一电偶极子绕坐标原点所受到的力矩为。解如题2.16图所示，设，那么电偶极子绕坐标原点所受到的力矩为题2.16 图当时，有故得到三章习题解答3.1真空中半径为的一个球面，球的两极点处分别设置点电荷和，试计算球赤道平面上电通密度的通量(如题3.1图所示)。赤道平面题3.1 图解由点电荷和共同产生的电通密度为那么球赤道平面上电通密度的通量3.2 1911年卢瑟福在实验中使用的是半径为的球体原子模型，其球体内均匀分布有总电荷量为的电子云，在球心有一正电荷是原子序数，是质子电荷量，通过实验得到球体内的电通量密度表达式为，试证明之。解位于球心的正电荷球体内产生的电通量密度为 原子内电子云的电荷体

14、密度为 题3. 3图电子云在原子内产生的电通量密度那么为 故原子内总的电通量密度为 3.3电荷均匀分布于两圆柱面间的区域中，体密度为, 两圆柱面半径分别为和，轴线相距为，如题3.3图所示。求空间各局部的电场。解由于两圆柱面间的电荷不是轴对称分布，不能直接用高斯定律求解。但可把半径为的小圆柱面内看作同时具有体密度分别为的两种电荷分布，这样在半径为的整个圆柱体内具有体密度为的均匀电荷分布，而在半径为的整个圆柱体内那么具有体密度为的均匀电荷分布，如题3.3图所示。空间任一点的电场是这两种电荷所产生的电场的叠加。在区域中，由高斯定律，可求得大、小圆柱中的正、负电荷在点产生的电场分别为 题3. 3图点处

15、总的电场为 在且区域中，同理可求得大、小圆柱中的正、负电荷在点产生的电场分别为点处总的电场为 在的空腔区域中，大、小圆柱中的正、负电荷在点产生的电场分别为点处总的电场为 3.4半径为的球中充满密度的体电荷，电位移分布为其中为常数，试求电荷密度。解：由，有 故在区域 在区域 3.5 一个半径为薄导体球壳内外表涂覆了一薄层绝缘膜，球内充满总电荷量为为的体电荷，球壳上又另充有电荷量。球内部的电场为，设球内介质为真空。计算：1球内的电荷分布；2球壳外外表的电荷面密度。解1由高斯定律的微分形式可求得球内的电荷体密度为2球体内的总电量为 球内电荷不仅在球壳内外表上感应电荷，而且在球壳外外表上还要感应电荷，

16、所以球壳外外表上的总电荷为2，故球壳外外表上的电荷面密度为 3.6两个无限长的同轴圆柱半径分别为和，圆柱外表分别带有密度为和的面电荷。1计算各处的电位移；2欲使区域内，那么和应具有什么关系？解1由高斯定理，当时，有 当时，有，那么当时，有，那么2令，那么得到 3.7计算在电场强度的电场中把带电量为的点电荷从点移到点时电场所做的功：1沿曲线；2沿连接该两点的直线。解12连接点到点直线方程为即故3.8长度为的细导线带有均匀电荷，其电荷线密度为。1计算线电荷平分面上任意点的电位；2利用直接积分法计算线电荷平分面上任意点的电场，并用核对。解1建立如题3.8图所示坐标系。根据电位的积分表达式，线电荷平分

17、面上任意点的电位为题3.8图 2根据对称性，可得两个对称线电荷元在点的电场为故长为的线电荷在点的电场为由求，有3.9 无限长均匀线电荷的电场，试用定义式求其电位函数。其中为电位参考点。解由于是无限长的线电荷，不能将选为无穷远点。3.10 一点电荷位于，另一点电荷位于，求空间的零电位面。解两个点电荷和在空间产生的电位令，那么有 即故得由此可见，零电位面是一个以点为球心、为半径的球面。3.11证明习题3.2的电位表达式为 解位于球心的正电荷在原子外产生的电通量密度为 电子云在原子外产生的电通量密度那么为 所以原子外的电场为零。故原子内电位为3.12电场中有一半径为的圆柱体，柱内外的电位函数分别为1

18、求圆柱内、外的电场强度；2这个圆柱是什么材料制成的？外表有电荷分布吗？试求之。解1由，可得到 时，时，2该圆柱体为等位体，所以是由导体制成的，其外表有电荷分布，电荷面密度为3.13 验证以下标量函数在它们各自的坐标系中满足1其中；2圆柱坐标；3圆柱坐标；4球坐标；5球坐标。解1在直角坐标系中 而故2在圆柱坐标系中 而故3故4在球坐标系中 而故5故3.14的空间中没有电荷，以下几个函数中哪些是可能的电位的解?1；2；34。解1所以函数不是空间中的电位的解；2所以函数是空间中可能的电位的解；3所以函数不是空间中的电位的解；4所以函数不是空间中的电位的解。3.15 中心位于原点，边长为的电介质立方体

19、的极化强度矢量为。1计算面束缚电荷密度和体束缚电荷密度；2证明总的束缚电荷为零。解1同理23.16 一半径为的介质球，介电常数为，其内均匀分布自由电荷，证明中心点的电位为解由，可得到时，即，时，即，故中心点的电位为3.17一个半径为的介质球，介电常数为，球内的极化强度，其中为一常数。1计算束缚电荷体密度和面密度；2计算自由电荷密度；3计算球内、外的电场和电位分布。解1介质球内的束缚电荷体密度为 在的球面上，束缚电荷面密度为 2由于，所以 即由此可得到介质球内的自由电荷体密度为 总的自由电荷量 3介质球内、外的电场强度分别为介质球内、外的电位分别为3.181证明不均匀电介质在没有自由电荷密度时可

20、能存在束缚电荷体密度；2导出束缚电荷密度的表达式。解1由，得束缚电荷体密度为 在介质内没有自由电荷密度时，那么有由于，有 所以由此可见，当电介质不均匀时，可能不为零，故在不均匀电介质中可能存在束缚电荷体密度。2束缚电荷密度的表达式为 3.19两种电介质的相对介电常数分别为=2和=3，其分界面为=0平面。如果介质1中的电场的那么对于介质2中的和，我们可得到什么结果？能否求出介质2中任意点的和？解设在介质2中在处，由和，可得于是得到 故得到介质2中的和在处的表达式分别为 不能求出介质2中任意点的和。由于是非均匀场，介质中任意点的电场与边界面上的电场是不一样的。3.20 电场中一半径为、介电常数为的

21、介质球，球内、外的电位函数分别为验证球外表的边界条件，并计算球外表的束缚电荷密度。解在球外表上故有 ，可见和满足球外表上的边界条件。球外表的束缚电荷密度为3.21平行板电容器的长、宽分别为和，极板间距离为。电容器的一半厚度()用介电常数为的电介质填充，如题3.21图所示。(1) (1) 板上外加电压，求板上的自由电荷面密度、束缚电荷；(2) (2) 假设板上的自由电荷总量为，求此时极板间电压和束缚电荷；(3) (3) 求电容器的电容量。解1设介质中的电场为，空气中的电场为。由，有 题 3.21图又由于由以上两式解得，故下极板的自由电荷面密度为上极板的自由电荷面密度为 电介质中的极化强度 故下外

22、表上的束缚电荷面密度为 上外表上的束缚电荷面密度为 题3.22图 2由得到故3电容器的电容为 3.22 厚度为、介电常数为的无限大介质板，放置于均匀电场中，板与成角，如题3.22图所示。求：1使的值；2介质板两外表的极化电荷密度。解1根据静电场的边界条件，在介质板的外表上有 由此得到 2设介质板中的电场为，根据分界面上的边界条件，有，即所以介质板左外表的束缚电荷面密度 介质板右外表的束缚电荷面密度 3.23 在介电常数为的无限大均匀介质中，开有如下的空腔，求各腔中的和：1平行于的针形空腔；2底面垂直于的薄盘形空腔；3小球形空腔见第四章4.14题。解1对于平行于的针形空腔，根据边界条件，在空腔的

23、侧面上，有。故在针形空腔中，2对于底面垂直于的薄盘形空腔，根据边界条件，在空腔的底面上，有。故在薄盘形空腔中，3.24 在面积为的平行板电容器内填充介电常数作线性变化的介质，从一极板处的一直变化到另一极板处的，试求电容量。解由题意可知，介质的介电常数为 设平行板电容器的极板上带电量分别为，由高斯定理可得所以，两极板的电位差 故电容量为 3.25 一体密度为的质子束，束内的电荷均匀分布，束直径为，束外没有电荷分布，试计算质子束内部和外部的径向电场强度。解在质子束内部，由高斯定理可得 故在质子束外部，有 故3.26 考虑一块电导率不为零的电介质，设其介质特性和导电特性都是不均匀的。证明当介质中有恒

24、定电流时，体积内将出现自由电荷，体密度为。试问有没有束缚体电荷？假设有那么进一步求出。解对于恒定电流，有，故得到 介质中有束缚体电荷，且3.27填充有两层介质的同轴电缆，内导体半径为，外导体内半径为，介质的分界面半径为。两层介质的介电常数为和，电导率为和。设内导体的电压为，外导体接地。求：1两导体之间的电流密度和电场强度分布；2介质分界面上的自由电荷面密度；3同轴线单位长度的电容及漏电阻。解1设同轴电缆中单位长度的径向电流为，那么由，可得电流密度介质中的电场 由于 于是得到 故两种介质中的电流密度和电场强度分别为 2由可得，介质1内外表的电荷面密度为介质2外外表的电荷面密度为两种介质分界面上的

25、电荷面密度为3同轴线单位长度的漏电阻为 由静电比较，可得同轴线单位长度的电容为 3.28半径为和的两个同心的理想导体球面间充满了介电常数为、电导率为的导电媒质(为常数)。假设内导体球面的电位为，外导体球面接地。试求：1媒质中的电荷分布；2两个理想导体球面间的电阻。解设由内导体流向外导体的电流为，由于电流密度成球对称分布，所以电场强度 由两导体间的电压 可得到 所以 媒质中的电荷体密度为 媒质内、外外表上的电荷面密度分别为2两理想导体球面间的电阻3.29电导率为的无界均匀电介质内，有两个半径分别为和的理想导体小球，两球之间的距离为，试求两小导体球面间的电阻。解此题可采用静电比较的方法求解。假设两

26、小球分别带电荷和，由于两球间的距离、，可近似认为小球上的电荷均匀分布在球面上。由电荷和的电位叠加求出两小球外表的电位差，即可求得两小导体球面间的电容，再由静电比较求出两小导体球面间的电阻。设两小球分别带电荷和，由于、，可得到两小球外表的电位为所以两小导体球面间的电容为 由静电比较，得到两小导体球面间的电导为 故两个小导体球面间的电阻为 3.30在一块厚度的导电板上，由两个半径为和的圆弧和夹角为的两半径割出的一块扇形体，如题3.30图所示。求：1沿厚度方向的电阻；2两圆弧面之间的电阻；沿方向的两电极的电阻。设导电板的电导率为。解1设沿厚度方向的两电极的电压为，那么有题3.30图故得到沿厚度方向的

27、电阻为2设内外两圆弧面电极之间的电流为，那么故得到两圆弧面之间的电阻为3设沿方向的两电极的电压为，那么有 由于与无关，所以得到 故得到沿方向的电阻为 3.31圆柱形电容器外导体内半径为，内导体半径为。当外加电压固定时，在一定的条件下，求使电容器中的最大电场强度取极小值的内导体半径的值和这个的值。解设内导体单位长度带电荷为，由高斯定理可求得圆柱形电容器中的电场强度为由内外导体间的电压 得到 由此得到圆柱形电容器中的电场强度与电压的关系式在圆柱形电容器中，处的电场强度最大 令对的导数为零，即 由此得到 故有3.32 证明：同轴线单位长度的静电储能等于。为单位长度上的电荷量，为单位长度上的电容。解由

28、高斯定理可求得圆柱形电容器中的电场强度为 内外导体间的电压为那么同轴线单位长度的电容为 同轴线单位长度的静电储能为 3.33如题3.33图所示，一半径为、带电量的导体球，其球心位于两种介质的分界面上，此两种介质的电容率分别为和，分界面为无限大平面。求：1导体球的电容；2 总的静电能量。解1由于电场沿径向分布，根据边界条件，在两种介质的分界面上，故有。由于、，所以。由高斯定理，得到即题 3.33图所以导体球的电位故导体球的电容 2 总的静电能量为 3.34把一带电量、半径为的导体球切成两半，求两半球之间的电场力。解先利用虚位移法求出导体球外表上单位面积的电荷受到的静电力，然后在半球面上对积分，求

29、出两半球之间的电场力。导体球的电容为 故静电能量为 根据虚位移法，导体球外表上单位面积的电荷受到的静电力方向沿导体球外表的外法向，即 这里 在半球面上对积分，即得到两半球之间的静电力为3.35如题3.35图所示，两平行的金属板，板间距离为，竖直地插入在电容率为的液体中，两板间加电压，证明液面升高其中为液体的质量密度。解设金属板的宽度为、高度为。当金属板间的液面升高为时，其电容为题3.35图 金属板间的静电能量为液体受到竖直向上的静电力为而液体所受重力与相平衡，即 故得到液面上升的高度3.36可变空气电容器，当动片由至电容量由至直线地变化，当动片为角时，求作用于动片上的力矩。设动片与定片间的电压

30、为。解当动片为角时，电容器的电容为此时电容器中的静电能量为 作用于动片上的力矩为 3.37平行板电容器的电容是，其中是板的面积，为间距，忽略边缘效应。题3.37图 1如果把一块厚度为的不带电金属插入两极板之间，但不与两极接触，如题3.37图所示。那么在原电容器电压一定的条件下，电容器的能量如何变化？电容量如何变化？2如果在电荷一定的条件下，将一块横截面为、介电常数为的电介质片插入电容器(与电容器极板面积根本上垂直地插入，如题3.37图所示，那么电容器的能量如何变化？电容量又如何变化？解1在电压一定的条件下，未插入金属板前，极板间的电场为电容为 静电能量为 当插入金属板后，电容器中的电场为 此时

31、静电能量和电容分别为 故电容器的电容及能量的改变量分别为2在电荷一定的条件下，未插入电介质板前，极板间的电场为 静电能量为 当插入电介质板后，由介质分界面上的边界条件，有 题3.37图 再由高斯定理可得 于是得到极板间的电场为 两极板间的电位差位 此时的静电能量为 其电容为 故电容器的电容及能量的改变量分别为 3.38如果不引入电位函数，静电问题也可以通过直接求解法求解的微分方程而得解决。1证明：有源区的微分方程为，；2证明：的解是 解1由，可得，即又故得到2在直角坐标系中的三个分量方程为，其解分别为故3.39证明：解由于，所以由题3.38(2)可知故四章习题解答4.1如题4.1图所示为一长方

32、形截面的导体槽，槽可视为无限长，其上有一块与槽相绝缘的盖板，槽的电位为零，上边盖板的电位为，求槽内的电位函数。解根据题意，电位满足的边界条件为根据条件和，电位的通解应取为题4.1图由条件，有两边同乘以，并从0到对积分，得到故得到槽内的电位分布 4.2 两平行无限大导体平面，距离为，其间有一极薄的导体片由到。上板和薄片保持电位，下板保持零电位，求板间电位的解。设在薄片平面上，从到，电位线性变化，。yoyboydy题 4.2图解应用叠加原理，设板间的电位为其中，为不存在薄片的平行无限大导体平面间电压为的电位，即；是两个电位为零的平行导体板间有导体薄片时的电位，其边界条件为：根据条件和，可设的通解为

33、 由条件有 两边同乘以，并从0到对积分，得到故得到 4.3求在上题的解中，除开一项外，其他所有项对电场总储能的奉献。并按定出边缘电容。解在导体板上，相应于的电荷面密度那么导体板上沿方向单位长相应的总电荷相应的电场储能为 其边缘电容为 4.4 如题4.4图所示的导体槽，底面保持电位，其余两面电位为零，求槽内的电位的解。解根据题意，电位满足的边界条件为题4.4图根据条件和，电位的通解应取为由条件，有 两边同乘以，并从0到对积分，得到故得到槽内的电位分布为 4.5 一长、宽、高分别为、的长方体外表保持零电位，体积内填充密度为的电荷。求体积内的电位。解在体积内，电位满足泊松方程1长方体外表上，电位满足

34、边界条件。由此设电位的通解为代入泊松方程1，可得由此可得或2由式2，可得故4.6 如题4.6图所示的一对无限大接地平行导体板，板间有一与轴平行的线电荷，其位置为。求板间的电位函数。解由于在处有一与轴平行的线电荷，以为界将场空间分割为和两个区域，那么这两个区域中的电位和都满足拉普拉斯方程。而在的分界面上，可利用函数将线电荷表示成电荷面密度。电位的边界条件为题 4.6图由条件和，可设电位函数的通解为由条件，有12由式1，可得 3将式2两边同乘以，并从到对积分，有4由式3和4解得故b题4.7图4.7如题4.7图所示的矩形导体槽的电位为零，槽中有一与槽平行的线电荷。求槽内的电位函数。解由于在处有一与轴

35、平行的线电荷，以为界将场空间分割为和两个区域，那么这两个区域中的电位和都满足拉普拉斯方程。而在的分界面上，可利用函数将线电荷表示成电荷面密度，电位的边界条件为，由条件和，可设电位函数的通解为由条件，有12由式1，可得3将式2两边同乘以，并从到对积分，有4由式3和4解得故假设以为界将场空间分割为和两个区域，那么可类似地得到4.8如题4.8图所示，在均匀电场中垂直于电场方向放置一根无限长导体圆柱，圆柱的半径为。求导体圆柱外的电位和电场以及导体外表的感应电荷密度。解在外电场作用下，导体外表产生感应电荷，圆柱外的电位是外电场的电位与感应电荷的电位的叠加。由于导体圆柱为无限长，所以电位与变量无关。在圆柱

36、面坐标系中，外电场的电位为常数的值由参考点确定，而感应电荷的电位应与一样按变化，而且在无限远处为0。由于导体是等位体，所以满足的边界条件为题4.8图由此可设 由条件，有 于是得到 故圆柱外的电位为假设选择导体圆柱外表为电位参考点，即，那么。导体圆柱外的电场那么为导体圆柱外表的电荷面密度为 4.9在介电常数为的无限大的介质中，沿轴方向开一个半径为的圆柱形空腔。沿轴方向外加一均匀电场，求空腔内和空腔外的电位函数。解在电场的作用下，介质产生极化，空腔外表形成极化电荷，空腔内、外的电场为外加电场与极化电荷的电场的叠加。外电场的电位为而感应电荷的电位应与一样按变化，那么空腔内、外的电位分别为和的边界条件

37、为时，；时，为有限值；时，由条件和，可设带入条件，有 ，由此解得 ，所以题4.10图4.10一个半径为、无限长的薄导体圆柱面被分割成四个四分之一圆柱面，如题4.10图所示。第二象限和第四象限的四分之一圆柱面接地，第一象限和第三象限分别保持电位和。求圆柱面内部的电位函数。解由题意可知，圆柱面内部的电位函数满足边界条件为为有限值；由条件可知，圆柱面内部的电位函数的通解为代入条件，有 由此得到故4.11如题4.11图所示，一无限长介质圆柱的半径为、介电常数为，在距离轴线处，有一与圆柱平行的线电荷，计算空间各局部的电位。解在线电荷作用下，介质圆柱产生极化，介质圆柱内外的电位均为线电荷的电位与极化电荷的电位的叠加，即。线电荷的电位为 1题4.11图