第1章电路精选文档.ppt

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1、第1章电路本讲稿第一页，共四十四页2理想电路元件分有理想电路元件分有有源有源和和无源无源两大类两大类RC+US电阻元件电阻元件电阻元件电阻元件只具只具耗能耗能耗能耗能的电特性的电特性电容元件电容元件电容元件电容元件只具有只具有储存储存储存储存电能电能电能电能的电特的电特性性理想电压源理想电压源理想电压源理想电压源输出电压恒定输出电压恒定输出电压恒定输出电压恒定，输出电流由它输出电流由它和负载共同决和负载共同决定定理想电流源理想电流源理想电流源理想电流源输出电流恒输出电流恒输出电流恒输出电流恒定定定定，两端电两端电压由它和负压由它和负载共同决定载共同决定L无源无源无源无源二端元件二端元件二端元件

2、二端元件有源有源有源有源二端元件二端元件二端元件二端元件电感元件电感元件电感元件电感元件只具有只具有储存储存储存储存磁能磁能磁能磁能的电的电特性特性IS本讲稿第二页，共四十四页3一.电阻元件 电阻有电阻有线性电阻线性电阻和和非线性电阻非线性电阻之分。之分。线性电阻元件的电压、电流关系符合线性电阻元件的电压、电流关系符合欧姆定律欧姆定律，即：即：u=Ri 电阻的单位为欧姆（电阻的单位为欧姆（），），1K=1000=1000。电阻的倒数称为电导（其单位为：西门子电阻的倒数称为电导（其单位为：西门子S）电阻产品实物图电阻产品实物图R 电阻元件图符号电阻元件图符号Ru+_本讲稿第三页，共四十四页4 欧

3、姆定律是德国物理学家乔治欧姆定律是德国物理学家乔治欧姆欧姆（1787年年1854年）年）在在1826年发现的，年发现的，是我们分析电路的主要的理论是我们分析电路的主要的理论依据。依据。U U+-I IU U-+I I1）U=RIU=RI为关联方向得出的：为关联方向得出的：2）U=U=-RIRI为非关联方向：为非关联方向：为非关联方向：为非关联方向：使用时应注意：使用时应注意：使用时应注意：使用时应注意：本讲稿第四页，共四十四页I（A）U（V）0电阻元件的电压、电流关系反映电电阻元件的电压、电流关系反映电阻的特性，称为阻的特性，称为伏安特性。伏安特性。线性电阻线性电阻线性电阻线性电阻的伏安特性的

4、伏安特性为一条通过原为一条通过原为一条通过原为一条通过原点的直线（即点的直线（即点的直线（即点的直线（即线性关系线性关系）。）。）。）。开路开路：不管不管u为何值，为何值，i恒等于零。相当于恒等于零。相当于R=。短路：短路：不管不管i为何值，为何值，u恒等于零。相当于恒等于零。相当于R=0。非线性电阻非线性电阻非线性电阻非线性电阻的伏安特性不是的伏安特性不是一条通一条通一条通一条通过原点的直线，一般为曲线。过原点的直线，一般为曲线。过原点的直线，一般为曲线。过原点的直线，一般为曲线。本讲稿第五页，共四十四页6电阻的能量电阻的能量电阻元件通过电流就会发热，消耗的能量电阻元件通过电流就会发热，消耗

5、的能量全部转换为热能全部转换为热能全部转换为热能全部转换为热能：当当当当 u u、i i取关联参考方向时，电阻消耗的功率为取关联参考方向时，电阻消耗的功率为取关联参考方向时，电阻消耗的功率为取关联参考方向时，电阻消耗的功率为：本讲稿第六页，共四十四页7二、二、电容元件电容元件 电容两端加电源后，其两个极板上分别聚集起电容两端加电源后，其两个极板上分别聚集起等量等量异号异号的电荷，在介质中建立起电场，并储存电场能量。的电荷，在介质中建立起电场，并储存电场能量。电容：电容：uiC+_电容元件电容元件电容元件电容元件 电容产品实物图电容产品实物图线性电容元件的库伏特性线性电容元件的库伏特性线性电容元

6、件的库伏特性线性电容元件的库伏特性0q qu电容元件是一种电容元件是一种储存电能储存电能（电场能）的元件。（电场能）的元件。本讲稿第七页，共四十四页8 电容器的电容与极板的尺寸及其间介质的介电容器的电容与极板的尺寸及其间介质的介电常数等有关。电常数等有关。S 极板面积（极板面积（m2）d 板间距离（板间距离（m）介电常数（介电常数（F/m）显然，只有电容元件的极间显然，只有电容元件的极间电压电压发生变化发生变化时，电容时，电容支路才有电流通过。支路才有电流通过。对对线性电容线性电容元件而言，任一瞬时，其电压、电流的元件而言，任一瞬时，其电压、电流的关系是微分关系是微分(或积分或积分)的的动态动

7、态关系，即：关系，即：（关联参考方向）（关联参考方向）本讲稿第八页，共四十四页9即电容将即电容将电能电能转换为转换为电场能电场能储存在电容中，当电压增大储存在电容中，当电压增大时，电场能增大，电容元件从电源取用电能（时，电场能增大，电容元件从电源取用电能（充电充电）；）；当电压减小时，电场能减小，电容元件向电源放还能量当电压减小时，电场能减小，电容元件向电源放还能量（放电放电）。）。电场能电场能电场能电场能将将 两边同乘上两边同乘上 u，并积分，则得：，并积分，则得：电容元件的工作方式就是电容元件的工作方式就是充、放电充、放电。本讲稿第九页，共四十四页10l电容是一种电容是一种无源元件无源元件

8、，因为它不会，因为它不会释放出释放出多于它储存的能量。多于它储存的能量。在电压和电流的关联参考方向下，线性电容吸收的在电压和电流的关联参考方向下，线性电容吸收的功率为：功率为：电容两端的电压不能突变。电容两端的电压不能突变。根据能量守恒定律，功率不可能为根据能量守恒定律，功率不可能为无穷大无穷大()，则则 不能为无穷大。所以有：不能为无穷大。所以有：本讲稿第十页，共四十四页11实际电容器是理想电容和电阻的并联，但实际电容器是理想电容和电阻的并联，但一般情况下，不考虑电阻的影响。一般情况下，不考虑电阻的影响。电容效应存在于许多场合。电容效应存在于许多场合。电位不同的导体之间即有电容效应，如：电位

9、不同的导体之间即有电容效应，如：两根导线之间两根导线之间，印刷电路板的导线与地线印刷电路板的导线与地线之间之间都有电容。都有电容。因为这些电容很小，一般情况下，可以忽因为这些电容很小，一般情况下，可以忽略不计，但当略不计，但当工作频率高工作频率高到一定的程度时，到一定的程度时，必须考虑它们的影响。必须考虑它们的影响。本讲稿第十一页，共四十四页12三.电感元件 电感产品实物图电感产品实物图 电感电感是实际线圈的理想化模型，它是实际线圈的理想化模型，它描述线圈通有描述线圈通有描述线圈通有描述线圈通有电流时产生磁场、储存电流时产生磁场、储存电流时产生磁场、储存电流时产生磁场、储存磁场能量磁场能量磁场

10、能量磁场能量的性质。的性质。的性质。的性质。L电感元件的符号电感元件的符号电感元件的符号电感元件的符号+-本讲稿第十二页，共四十四页13电流通过电流通过N N匝匝线圈产生线圈产生(磁链磁链)电流通过电流通过一匝一匝线圈产生线圈产生(磁通磁通)u+-变化的电流产生变化的磁通，变化的磁通产生变化的电流产生变化的磁通，变化的磁通产生变化的电流产生变化的磁通，变化的磁通产生变化的电流产生变化的磁通，变化的磁通产生感感感感应电压（应电压（应电压（应电压（电磁感应定律电磁感应定律电磁感应定律电磁感应定律）。）。）。）。规定规定:感应电压的参考方向与电流参考方向相同感应电压的参考方向与电流参考方向相同,与磁

11、通的参考方向符合与磁通的参考方向符合右手螺旋定则。右手螺旋定则。感应电压：感应电压：本讲稿第十三页，共四十四页14 磁通和磁链的单位是磁通和磁链的单位是Wb(韦伯，简称韦韦伯，简称韦)线性电感元件的韦安特性线性电感元件的韦安特性0i线性电感的线性电感的自感磁链与电流的关系：自感磁链与电流的关系：上式中的上式中的L称为线圈的自感系数称为线圈的自感系数或或电感电感。线性电感线性电感:L为常数为常数;非线性电感非线性电感:L不为常数不为常数电感电感:(H、mH)本讲稿第十四页，共四十四页15S 线圈横截面积（线圈横截面积（m2）l 线圈长度（线圈长度（m）N 线圈匝数线圈匝数 介质的磁导率（介质的磁

12、导率（H/m）线圈的线圈的电感电感与线圈的尺寸、匝数以及附近的与线圈的尺寸、匝数以及附近的介质的导磁性能等有关。介质的导磁性能等有关。本讲稿第十五页，共四十四页16 对线性电感元件而言，任一瞬时，其电压和电流对线性电感元件而言，任一瞬时，其电压和电流的关系为微分的关系为微分(或积分或积分)的的动态动态关系。关系。显然，只有电感元件上的电流显然，只有电感元件上的电流发生变化发生变化发生变化发生变化时，电感两时，电感两端才有电压。所以，电感与电容元件一样，都是端才有电压。所以，电感与电容元件一样，都是动态动态元件元件。根据楞次定律，线圈的自感应电压总是阻碍电流的变化。根据楞次定律，线圈的自感应电压

13、总是阻碍电流的变化。线性电感的线性电感的电压与电流的关系：电压与电流的关系：（关联参考方向）（关联参考方向）本讲稿第十六页，共四十四页17电感元件作为一种动态元件能够存储能量电感元件作为一种动态元件能够存储能量将将 两边同乘上两边同乘上 i，并积分，则得：，并积分，则得：即电感将电能转换为即电感将电能转换为磁场能磁场能储存在线圈中，当电流增大储存在线圈中，当电流增大时，磁场能增大，电感元件从电源取用电能；当电流减时，磁场能增大，电感元件从电源取用电能；当电流减小时，磁场能减小，电感元件向电源放还能量。小时，磁场能减小，电感元件向电源放还能量。磁场能磁场能本讲稿第十七页，共四十四页18在电压和电

14、流的关联参考方向下，线性电感吸收的功在电压和电流的关联参考方向下，线性电感吸收的功率为：率为：根据能量守恒定律，功率不可能为根据能量守恒定律，功率不可能为无穷大无穷大()，则则 不能为无穷大。所以有：不能为无穷大。所以有：流过电感元件的电流不能突变。流过电感元件的电流不能突变。l电感也是一种无源元件，它不会释放出多电感也是一种无源元件，它不会释放出多于它储存的磁能量。于它储存的磁能量。本讲稿第十八页，共四十四页19+Li=0uL=0C1.uL=0时，时，WL是否为是否为0？ic=0时，时，WC是否为是否为0？2.画出图中电感画出图中电感线圈在直流情况线圈在直流情况下的等效电路模下的等效电路模型

15、？型？3.电感元件在直流电感元件在直流时相当于短路，时相当于短路，L 是否为零是否为零？电容元电容元件在直流时相当于件在直流时相当于开路，开路，C是否为零是否为零？本讲稿第十九页，共四十四页201.8 电压源和电流源电压源和电流源 电源有两种电路模型。用电压形式表示电源有两种电路模型。用电压形式表示的的称为称为电压电压电压电压源源源源，用电流形式表示的称为，用电流形式表示的称为电流源电流源电流源电流源。一、一、一、一、理想电压源理想电压源理想电压源理想电压源2.2.特点：特点：能独立向外电路提供能独立向外电路提供给定电压给定电压的二端元件。的二端元件。输出电压（输出电压（端电压端电压）由自身确

16、定，不受外电路影响；）由自身确定，不受外电路影响；电流电流大小大小由电压源和外电路共同决定。由电压源和外电路共同决定。电路符号：电路符号：uS1.1.定义及图形符号：定义及图形符号：直流电压源（恒压源）：直流电压源（恒压源）：US其端电压为：其端电压为：u(t)=us(t)本讲稿第二十页，共四十四页213.伏安特性：伏安特性：平行于电流轴的直线。平行于电流轴的直线。ui0US恒压源的伏安特性：恒压源的伏安特性：对于对于非恒压源非恒压源，当，当us(t)随时间变化时，平行于电流轴随时间变化时，平行于电流轴的直线位置也相应改变。的直线位置也相应改变。正弦电压源正弦电压源:Um称为称为正弦电压的正弦

17、电压的最大值最大值本讲稿第二十一页，共四十四页22开路开路开路开路4.4.4.4.理想电压源的开路与短路：理想电压源的开路与短路：理想电压源的开路与短路：理想电压源的开路与短路：i=0uS+_RL+_u=uSi=US+_RL短路短路短路短路+_u=0理想电压源理想电压源不允许短路！不允许短路！5.5.5.5.理想电压源上的功率计算：理想电压源上的功率计算：理想电压源上的功率计算：理想电压源上的功率计算：+usi电源的电源的u u u u、i i i i一般取一般取非关联非关联非关联非关联参考方向：参考方向：发出的功率为：发出的功率为：p=us(t)i(t)本讲稿第二十二页，共四十四页23二、二

18、、理想电流源理想电流源电路符号电路符号:1.1.1.1.定义及图形符号：定义及图形符号：能独立向外电路提供能独立向外电路提供给定电流给定电流的二端元件。的二端元件。2.2.特点：特点：输出电流由自身确定，不受外电路影响；输出电流由自身确定，不受外电路影响；而而端电压端电压大小大小由电流源和外电路共同决定。由电流源和外电路共同决定。iSu其输出电流为：其输出电流为：i(t)=is(t)本讲稿第二十三页，共四十四页243.伏安特性：伏安特性：平行于电压轴的直线。平行于电压轴的直线。ui0IS恒流源的伏安特性：恒流源的伏安特性：对于对于非恒流源非恒流源，当，当is(t)随时间变化时，平行于电随时间变

19、化时，平行于电压轴的直线位置也相应改变。压轴的直线位置也相应改变。本讲稿第二十四页，共四十四页25开路开路开路开路4.4.理想电流源的开路与短路：理想电流源的开路与短路：理想电流源的开路与短路：理想电流源的开路与短路：i=iS+_U=短路短路短路短路+_U=0理想电流源理想电流源内阻无穷大内阻无穷大5.5.理想电流源上的功率计算：理想电流源上的功率计算：理想电流源上的功率计算：理想电流源上的功率计算：iSRLiSRLi=0理想电流源理想电流源理想电流源理想电流源不允许开路！不允许开路！不允许开路！不允许开路！光电池、稳流三极管一般可视为实际电流源。光电池、稳流三极管一般可视为实际电流源。+UI

20、S电源的电源的电源的电源的u u u u、i i i i一般取一般取一般取一般取非关联非关联非关联非关联参考方向：参考方向：发出的功率为：发出的功率为：p=u(t)is(t)本讲稿第二十五页，共四十四页261.9 1.9 受控电源受控电源+受控电压源受控电压源受控电压源受控电压源受控电流源受控电流源受控电流源受控电流源1.1.1.1.定义定义定义定义2.2.2.2.电路图形符号电路图形符号电路图形符号电路图形符号 受控源的电压或电流不象独立源是给定函数，而是受控源的电压或电流不象独立源是给定函数，而是受电路中某部分电压（或电流）的控制。受电路中某部分电压（或电流）的控制。受控源和独立源的相同点

21、：受控源和独立源的相同点：受控源和独立源的相同点：受控源和独立源的相同点：两者都是电源，可向负载提供电压或电流。两者都是电源，可向负载提供电压或电流。受控源和独立源的不同点：受控源和独立源的不同点：受控源和独立源的不同点：受控源和独立源的不同点：独立电源的电动势或电流是由自身决定的，其大小、独立电源的电动势或电流是由自身决定的，其大小、方向和电路中的方向和电路中的其它其它电压、电流无关；受控源的电动势或电流，受电路中某个电压电压、电流无关；受控源的电动势或电流，受电路中某个电压或电流的控制，它不能独立存在，其大小、方向由控制量决定。或电流的控制，它不能独立存在，其大小、方向由控制量决定。本讲稿

22、第二十六页，共四十四页27受控源分类受控源分类流控电流源流控电流源(CCCS)i2i1流控电压源流控电压源(CCVS)+-i1+-u压控电压源压控电压源 (VCVS)+-u1+-u+-压控电流源压控电流源(VCCS)u1i2+-本讲稿第二十七页，共四十四页28例：例：求电路中的电流求电路中的电流I。已知。已知U2=0.5U1,IS=2A解：解：先求控制电压先求控制电压U15U1ISI2 U2U1=25V=10V则有则有本讲稿第二十八页，共四十四页291.10 基尔霍夫定律 基尔霍夫定律包括基尔霍夫定律包括电流定律电流定律（KCLKCL）和）和电压定律电压定律（KVLKVL）两个定律，是集总电路

23、必须遵循的普遍规律。）两个定律，是集总电路必须遵循的普遍规律。欧姆定律欧姆定律阐明了线性电阻元件上电压、电流之间的阐明了线性电阻元件上电压、电流之间的相互约束关系（相互约束关系（VCR），明确了元件特性只取决于元件本），明确了元件特性只取决于元件本身而与电路的连接方式无关这一基本规律。身而与电路的连接方式无关这一基本规律。基尔霍夫将物理学中的基尔霍夫将物理学中的“液体流动的连续性液体流动的连续性”用于电用于电路中，总结出了第一定律（路中，总结出了第一定律（KCL）；根据）；根据“能量守恒定能量守恒定律律”（即（即电位的单值性电位的单值性）又创建了第二定律（）又创建了第二定律（KVL），从），从

24、而解决了电路结构上整体的规律，具有普遍性。而解决了电路结构上整体的规律，具有普遍性。基尔霍夫两个定律和基尔霍夫两个定律和基尔霍夫两个定律和基尔霍夫两个定律和欧姆定律欧姆定律合称为电路的三大基本定合称为电路的三大基本定合称为电路的三大基本定合称为电路的三大基本定律律律律。本讲稿第二十九页，共四十四页30一、一、几个常用的概念几个常用的概念 b=3ab+_R1US1+_US2R2R3l=3n=211231.1.支路：电路中流过同一电流的几个元件串联的分支。（支路：电路中流过同一电流的几个元件串联的分支。（b）2.2.结点：支路的连接点。（结点：支路的连接点。（n）3.3.回路：由支路构成的闭合路径

25、。回路：由支路构成的闭合路径。(l）4.4.网孔：不再包含其它支路的单一回路。网孔是回路，回路不网孔：不再包含其它支路的单一回路。网孔是回路，回路不 一定是网孔。平面电路的每个网眼都是一个网孔。一定是网孔。平面电路的每个网眼都是一个网孔。32网孔网孔=2本讲稿第三十页，共四十四页31二、二、二、二、电流定律（电流定律（电流定律（电流定律（KCL）KCL:任何时刻，对任一结点，流出该结点的电流的任何时刻，对任一结点，流出该结点的电流的代数代数和和恒等于零。恒等于零。KCL用来确定连接在同一结点上的各支路电流之间的关用来确定连接在同一结点上的各支路电流之间的关系。系。根据：根据：电流连续性原理，电

26、荷在结点上不能堆积。电流连续性原理，电荷在结点上不能堆积。i =0数学表达式为：数学表达式为：I1I2I3I4a I1+I2 2 I3 3 I I4 4=0=0 若以若以指向指向指向指向结点的电流为结点的电流为正正，背背背背向向向向结点的电流为结点的电流为负负负负，则根据，则根据KCL，对结点对结点 a 可以写出：可以写出：应用应用KCL解题时，要先指定各结点电流的解题时，要先指定各结点电流的参考方向参考方向。本讲稿第三十一页，共四十四页32例：例：解：解：求左图示电路中电流求左图示电路中电流i1、i2。i1i4i2i3整理为：整理为：i1+i3=i2+i4可列出可列出KCL方程：方程：i1

27、i2+i3 i4=0例：例：i1i2+10+(12)=0 i2=1A 4+7+i1=0 i1=3A 7A4Ai110A-12Ai2其中其中i1得负值，说明它的得负值，说明它的实际方向实际方向与参考方向相反。与参考方向相反。本讲稿第三十二页，共四十四页33KCL KCL 推广应用推广应用推广应用推广应用仍有仍有仍有仍有 I I =0 =0I IA A+I IB B+IC C=0 可见，在任一瞬间通过任一可见，在任一瞬间通过任一封闭面封闭面的电的电流的代数和也恒等于零。流的代数和也恒等于零。IAIBIABIBCICAICABC 对对A、B、C 三个结点三个结点应用应用KCL可列出：可列出：IA=I

28、AB ICAIB=IBC IABIC=ICA IBC上列三式相加，便得上列三式相加，便得本讲稿第三十三页，共四十四页34KCL的推广范围的推广范围二端网络的两个对外引出端二端网络的两个对外引出端子上电流相等，一个流入、子上电流相等，一个流入、一个流出。一个流出。只有一条支路相连时：只有一条支路相连时：i=i=0 0。ABi1i3i2ABiiABi本讲稿第三十四页，共四十四页35三、三、三、三、电压定律（电压定律（电压定律（电压定律（KVLKVL）基尔霍夫电压定律（基尔霍夫电压定律（KVL）是用来确定回路中各）是用来确定回路中各段电压之间关系的电路定律。段电压之间关系的电路定律。根据：根据：电位

29、的单值性原理。绕回路一周，电位升电位的单值性原理。绕回路一周，电位升高的数值必定等于电位降低的数值。高的数值必定等于电位降低的数值。KVL:任何时刻，任何时刻，沿沿任一回路指定绕行方向，回路任一回路指定绕行方向，回路中所有电压的代数和恒等于零。中所有电压的代数和恒等于零。数学表达式：数学表达式：数学表达式：数学表达式：u =0本讲稿第三十五页，共四十四页36I1+US1R1I4US4R4I3R3R2I2_U3U1U2U4得：得：得：得：-U1-US1+U2+U3+U4+US4=0R1I1US1+R2I2R3I3+R4I4+US4=0R1I1+R2I2R3I3+R4I4=US1US4电阻压降电阻

30、压降可得可得可得可得KVLKVL另一形式：另一形式：另一形式：另一形式：IR=US电源压升电源压升 注意：注意：列列KVL方程时，首先要指定回路的绕行方向，方程时，首先要指定回路的绕行方向，凡电压的参考方向与绕行方向相同的取凡电压的参考方向与绕行方向相同的取“+”值，值，参考参考方向与绕行方向相反的取方向与绕行方向相反的取“-”值值。本讲稿第三十六页，共四十四页37推论：推论：电路中任意两点间的电压等于两点间任一条路径电路中任意两点间的电压等于两点间任一条路径经过的各元件电压的代数和。经过的各元件电压的代数和。I1+US1R1I4US4R4I3R3R2I2_U3U1U2U4ABUABAB 沿左

31、和沿右计算结果相同，符合电位的单值性。沿左和沿右计算结果相同，符合电位的单值性。AB UAB=U2+U3UAB=US1+U1US4 U4 电路中任意两点的电压，与绕行路径无关；电路中任意两点的电压，与绕行路径无关；应学会根应学会根据据KVL，求任意两点间的电压。，求任意两点间的电压。本讲稿第三十七页，共四十四页38例：例：对网孔对网孔abda：对网孔对网孔acba：对网孔对网孔bcdb：R6I6 R6 I3 R3+I1 R1=0I2 R2 I4 R4 I6 R6=0I4 R4+I3 R3 E=0对回路对回路 adbca，沿逆时针方向循行，沿逆时针方向循行：I1 R1+I3 R3+I4 R4 I

32、2 R2=0应用应用 U=0列方程列方程对回路对回路 cadc，沿逆时针方向循行，沿逆时针方向循行：I2 R2 I1 R1+E=0adbcE+R3R4R1R2I2I4I6I1I3I本讲稿第三十八页，共四十四页39求图示电路中求图示电路中U和和I。UIKCL：-3-1+2-I=0 I=-2AVCR:U1=3I=3(-2)=-6VKVL：U+U1+3-2=0 U=5V例：例：解：解：14A23V-I=0a例：例：求求Va。解：解：Va=(-4)1+3=-1V3A3V2V3W WU11A2A本讲稿第三十九页，共四十四页40KVL KVL 推广应用于假想的闭合回路推广应用于假想的闭合回路推广应用于假想

33、的闭合回路推广应用于假想的闭合回路US IR U=0U=US IR或或根据根据 KVL可列出可列出USI IUR+_+_ABCUA+_UAB+_UB+_根据根据 U=0UAB=UA UB UA UB UAB=0本讲稿第四十页，共四十四页41检验学习效果检验学习效果说明欧姆定律和说明欧姆定律和KCL、KVL在电路约束上的区别？在电路约束上的区别？请根据自己的理解说明什么是支路、回路、结点和网孔？请根据自己的理解说明什么是支路、回路、结点和网孔？在应用在应用KCL定律解题时，为什么要首先约定流入、定律解题时，为什么要首先约定流入、流出结点电流的参考方向？计算结果电流为负值说明流出结点电流的参考方向

34、？计算结果电流为负值说明了什么问题？了什么问题？推广应用如何理解和掌握？推广应用如何理解和掌握？KCLKVL本讲稿第四十一页，共四十四页42 欧姆定律解决的是元件上电压、电流的约束关系，这种约束取决于支路元件的性质，与电路结构无关；KCL和KVL阐述的是电路结构上电压、电流的约束关系，取决于电路的连接形式，与支路元件的性质无关。应用KCL定律解题首先约定流入、流出结点电流的参考方向，其目的是为了给方程式中的各项给出其正、负依据。若计算结果电流为负值，说明该电流的实际方向与电路图上标示的参考方向相反。KCL定律的推广应用主要应把握广义结点的正确识别；KVL定律的推广应用则要在充分理解电位单值性原理的基础上，正确列写式中各段电压的正、负。本讲稿第四十二页，共四十四页43作作 业业 1-14 1-15本讲稿第四十三页，共四十四页44本章结束本章结束本讲稿第四十四页，共四十四页