《静电场》难题汇编.doc

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1、Four short words sum up what has lifted most successful individuals above the crowd: a little bit more.-author-date静电场难题汇编第七部分 静电场第七部分 静电场第一讲 基本知识介绍在奥赛考纲中，静电学知识点数目不算多，总数和高考考纲基本相同，但在个别知识点上，奥赛的要求显然更加深化了：如非匀强电场中电势的计算、电容器的连接和静电能计算、电介质的极化等。在处理物理问题的方法上，对无限分割和叠加原理提出了更高的要求。如果把静电场的问题分为两部分，那就是电场本身的问题、和对场中带电体的

2、研究，高考考纲比较注重第二部分中带电粒子的运动问题，而奥赛考纲更注重第一部分和第二部分中的静态问题。也就是说，奥赛关注的是电场中更本质的内容，关注的是纵向的深化和而非横向的综合。一、电场强度1、实验定律a、库仑定律内容；条件：点电荷，真空，点电荷静止或相对静止。事实上，条件和均不能视为对库仑定律的限制，因为叠加原理可以将点电荷之间的静电力应用到一般带电体，非真空介质可以通过介电常数将k进行修正（如果介质分布是均匀和“充分宽广”的，一般认为k= k /r）。只有条件，它才是静电学的基本前提和出发点（但这一点又是常常被忽视和被不恰当地“综合应用”的）。b、电荷守恒定律c、叠加原理2、电场强度a、电

3、场强度的定义电场的概念；试探电荷（检验电荷）；定义意味着一种适用于任何电场的对电场的检测手段；电场线是抽象而直观地描述电场有效工具（电场线的基本属性）。b、不同电场中场强的计算决定电场强弱的因素有两个：场源（带电量和带电体的形状）和空间位置。这可以从不同电场的场强决定式看出点电荷：E = k结合点电荷的场强和叠加原理，我们可以求出任何电场的场强，如均匀带电环，垂直环面轴线上的某点P：E = ，其中r和R的意义见图7-1。均匀带电球壳内部：E内 = 0外部：E外 = k ，其中r指考察点到球心的距离如果球壳是有厚度的的（内径R1 、外径R2），在壳体中（R1rR2）：E = ，其中为电荷体密度。

4、这个式子的物理意义可以参照万有引力定律当中（条件部分）的“剥皮法则”理解即为图7-2中虚线以内部分的总电量。无限长均匀带电直线（电荷线密度为）：E = 无限大均匀带电平面（电荷面密度为）：E = 2k二、电势1、电势：把一电荷从P点移到参考点P0时电场力所做的功W与该电荷电量q的比值，即U = 参考点即电势为零的点，通常取无穷远或大地为参考点。和场强一样，电势是属于场本身的物理量。W则为电荷的电势能。2、典型电场的电势a、点电荷以无穷远为参考点，U = kb、均匀带电球壳以无穷远为参考点，U外 = k ，U内 = k3、电势的叠加由于电势的是标量，所以电势的叠加服从代数加法。很显然，有了点电荷

5、电势的表达式和叠加原理，我们可以求出任何电场的电势分布。4、电场力对电荷做功WAB = q（UA UB）= qUAB 三、静电场中的导体静电感应静电平衡（狭义和广义）静电屏蔽1、静电平衡的特征可以总结为以下三层含义a、导体内部的合场强为零；表面的合场强不为零且一般各处不等，表面的合场强方向总是垂直导体表面。b、导体是等势体，表面是等势面。c、导体内部没有净电荷；孤立导体的净电荷在表面的分布情况取决于导体表面的曲率。2、静电屏蔽导体壳（网罩）不接地时，可以实现外部对内部的屏蔽，但不能实现内部对外部的屏蔽；导体壳（网罩）接地后，既可实现外部对内部的屏蔽，也可实现内部对外部的屏蔽。四、电容1、电容器

6、孤立导体电容器一般电容器2、电容a、定义式 C = b、决定式。决定电容器电容的因素是：导体的形状和位置关系、绝缘介质的种类，所以不同电容器有不同的电容平行板电容器 C = = ，其中为绝对介电常数（真空中0 = ，其它介质中= ），r则为相对介电常数，r = 。柱形电容器：C = 球形电容器：C = 3、电容器的连接a、串联 = + +b、并联 C = C1 + C2 + C3 + + Cn 4、电容器的能量用图7-3表征电容器的充电过程，“搬运”电荷做功W就是图中阴影的面积，这也就是电容器的储能E ，所以E = q0U0 = C = 电场的能量。电容器储存的能量究竟是属于电荷还是属于电场？

7、正确答案是后者，因此，我们可以将电容器的能量用场强E表示。对平行板电容器 E总 = E2 认为电场能均匀分布在电场中，则单位体积的电场储能 w = E2 。而且，这以结论适用于非匀强电场。五、电介质的极化1、电介质的极化a、电介质分为两类：无极分子和有极分子，前者是指在没有外电场时每个分子的正、负电荷“重心”彼此重合（如气态的H2 、O2 、N2和CO2），后者则反之（如气态的H2O 、SO2和液态的水硝基笨）b、电介质的极化：当介质中存在外电场时，无极分子会变为有极分子，有极分子会由原来的杂乱排列变成规则排列，如图7-4所示。2、束缚电荷、自由电荷、极化电荷与宏观过剩电荷a、束缚电荷与自由电

8、荷：在图7-4中，电介质左右两端分别显现负电和正电，但这些电荷并不能自由移动，因此称为束缚电荷，除了电介质，导体中的原子核和内层电子也是束缚电荷；反之，能够自由移动的电荷称为自由电荷。事实上，导体中存在束缚电荷与自由电荷，绝缘体中也存在束缚电荷和自由电荷，只是它们的比例差异较大而已。b、极化电荷是更严格意义上的束缚电荷，就是指图7-4中电介质两端显现的电荷。而宏观过剩电荷是相对极化电荷来说的，它是指可以自由移动的净电荷。宏观过剩电荷与极化电荷的重要区别是：前者能够用来冲放电，也能用仪表测量，但后者却不能。第二讲 重要模型与专题一、场强和电场力【物理情形1】试证明：均匀带电球壳内部任意一点的场强

9、均为零。【模型分析】这是一个叠加原理应用的基本事例。如图7-5所示，在球壳内取一点P ，以P为顶点做两个对顶的、顶角很小的锥体，锥体与球面相交得到球面上的两个面元S1和S2 ，设球面的电荷面密度为，则这两个面元在P点激发的场强分别为E1 = kE2 = k为了弄清E1和E2的大小关系，引进锥体顶部的立体角 ，显然 = = 所以 E1 = k ，E2 = k ，即：E1 = E2 ，而它们的方向是相反的，故在P点激发的合场强为零。同理，其它各个相对的面元S3和S4 、S5和S6 激发的合场强均为零。原命题得证。【模型变换】半径为R的均匀带电球面，电荷的面密度为，试求球心处的电场强度。【解析】如图

10、7-6所示，在球面上的P处取一极小的面元S ，它在球心O点激发的场强大小为E = k ，方向由P指向O点。无穷多个这样的面元激发的场强大小和S激发的完全相同，但方向各不相同，它们矢量合成的效果怎样呢？这里我们要大胆地预见由于由于在x方向、y方向上的对称性， = = 0 ，最后的E = Ez ，所以先求Ez = Ecos= k ，而且Scos为面元在xoy平面的投影，设为S所以 Ez = S而 S= R2 【答案】E = k ，方向垂直边界线所在的平面。学员思考如果这个半球面在yoz平面的两边均匀带有异种电荷，面密度仍为，那么，球心处的场强又是多少？推荐解法将半球面看成4个球面，每个球面在x、y

11、、z三个方向上分量均为 k，能够对称抵消的将是y、z两个方向上的分量，因此E = Ex 答案大小为k，方向沿x轴方向（由带正电的一方指向带负电的一方）。【物理情形2】有一个均匀的带电球体，球心在O点，半径为R ，电荷体密度为 ，球体内有一个球形空腔，空腔球心在O点，半径为R，= a ，如图7-7所示，试求空腔中各点的场强。【模型分析】这里涉及两个知识的应用：一是均匀带电球体的场强定式（它也是来自叠加原理，这里具体用到的是球体内部的结论，即“剥皮法则”），二是填补法。将球体和空腔看成完整的带正电的大球和带负电（电荷体密度相等）的小球的集合，对于空腔中任意一点P ，设 = r1 ， = r2 ，则

12、大球激发的场强为E1 = k = kr1 ，方向由O指向P“小球”激发的场强为E2 = k = kr2 ，方向由P指向OE1和E2的矢量合成遵从平行四边形法则，E的方向如图。又由于矢量三角形PE1E和空间位置三角形OP O是相似的，E的大小和方向就不难确定了。【答案】恒为ka ，方向均沿O O，空腔里的电场是匀强电场。学员思考如果在模型2中的OO连线上O一侧距离O为b（bR）的地方放一个电量为q的点电荷，它受到的电场力将为多大？解说上面解法的按部就班应用答kq。二、电势、电量与电场力的功【物理情形1】如图7-8所示，半径为R的圆环均匀带电，电荷线密度为，圆心在O点，过圆心跟环面垂直的轴线上有P

13、点， = r ，以无穷远为参考点，试求P点的电势UP 。【模型分析】这是一个电势标量叠加的简单模型。先在圆环上取一个元段L ，它在P点形成的电势U = k环共有段，各段在P点形成的电势相同，而且它们是标量叠加。【答案】UP = 思考如果上题中知道的是环的总电量Q ，则UP的结论为多少？如果这个总电量的分布不是均匀的，结论会改变吗？答UP = ；结论不会改变。再思考将环换成半径为R的薄球壳，总电量仍为Q ，试问：（1）当电量均匀分布时，球心电势为多少？球内（包括表面）各点电势为多少？（2）当电量不均匀分布时，球心电势为多少？球内（包括表面）各点电势为多少？解说（1）球心电势的求解从略；球内任一点

14、的求解参看图7-5U1 = k= k= kU2 = k它们代数叠加成 U = U1 + U2 = k而 r1 + r2 = 2Rcos所以 U = 2Rk所有面元形成电势的叠加 U = 2Rk注意：一个完整球面的 = 4（单位：球面度sr），但作为对顶的锥角，只能是2 ，所以U = 4Rk= k（2）球心电势的求解和思考相同；球内任一点的电势求解可以从（1）问的求解过程得到结论的反证。答（1）球心、球内任一点的电势均为k ；（2）球心电势仍为k ，但其它各点的电势将随电量的分布情况的不同而不同（内部不再是等势体，球面不再是等势面）。【相关应用】如图7-9所示，球形导体空腔内、外壁的半径分别为R

15、1和R2 ，带有净电量+q ，现在其内部距球心为r的地方放一个电量为+Q的点电荷，试求球心处的电势。【解析】由于静电感应，球壳的内、外壁形成两个带电球壳。球心电势是两个球壳形成电势、点电荷形成电势的合效果。根据静电感应的尝试，内壁的电荷量为Q ，外壁的电荷量为+Q+q ，虽然内壁的带电是不均匀的，根据上面的结论，其在球心形成的电势仍可以应用定式，所以【答案】Uo = k k + k 。反馈练习如图7-10所示，两个极薄的同心导体球壳A和B，半径分别为RA和RB ，现让A壳接地，而在B壳的外部距球心d的地方放一个电量为+q的点电荷。试求：（1）A球壳的感应电荷量；（2）外球壳的电势。解说这是一个

16、更为复杂的静电感应情形，B壳将形成图示的感应电荷分布（但没有净电量），A壳的情形未画出（有净电量），它们的感应电荷分布都是不均匀的。此外，我们还要用到一个重要的常识：接地导体（A壳）的电势为零。但值得注意的是，这里的“为零”是一个合效果，它是点电荷q 、A壳、B壳（带同样电荷时）单独存在时在A中形成的的电势的代数和，所以，当我们以球心O点为对象，有UO = k + k + k = 0QB应指B球壳上的净电荷量，故 QB = 0所以 QA = q学员讨论：A壳的各处电势均为零，我们的方程能不能针对A壳表面上的某点去列？（答：不能，非均匀带电球壳的球心以外的点不能应用定式！）基于刚才的讨论，求B的

17、电势时也只能求B的球心的电势（独立的B壳是等势体，球心电势即为所求）UB = k + k答（1）QA = q ；（2）UB = k(1) 。【物理情形2】图7-11中，三根实线表示三根首尾相连的等长绝缘细棒，每根棒上的电荷分布情况与绝缘棒都换成导体棒时完全相同。点A是abc的中心，点B则与A相对bc棒对称，且已测得它们的电势分别为UA和UB 。试问：若将ab棒取走，A、B两点的电势将变为多少？【模型分析】由于细棒上的电荷分布既不均匀、三根细棒也没有构成环形，故前面的定式不能直接应用。若用元段分割叠加，也具有相当的困难。所以这里介绍另一种求电势的方法。每根细棒的电荷分布虽然复杂，但相对各自的中点

18、必然是对称的，而且三根棒的总电量、分布情况彼此必然相同。这就意味着：三棒对A点的电势贡献都相同（可设为U1）；ab棒、ac棒对B点的电势贡献相同（可设为U2）；bc棒对A、B两点的贡献相同（为U1）。所以，取走ab前 3U1 = UA 2U2 + U1 = UB取走ab后，因三棒是绝缘体，电荷分布不变，故电势贡献不变，所以 UA= 2U1 UB= U1 + U2【答案】UA= UA ；UB= UA + UB 。模型变换正四面体盒子由彼此绝缘的四块导体板构成，各导体板带电且电势分别为U1 、U2 、U3和U4 ，则盒子中心点O的电势U等于多少？解说此处的四块板子虽然位置相对O点具有对称性，但电量

19、各不相同，因此对O点的电势贡献也不相同，所以应该想一点办法我们用“填补法”将电量不对称的情形加以改观：先将每一块导体板复制三块，作成一个正四面体盒子，然后将这四个盒子位置重合地放置构成一个有四层壁的新盒子。在这个新盒子中，每个壁的电量将是完全相同的（为原来四块板的电量之和）、电势也完全相同（为U1 + U2 + U3 + U4），新盒子表面就构成了一个等势面、整个盒子也是一个等势体，故新盒子的中心电势为U= U1 + U2 + U3 + U4 最后回到原来的单层盒子，中心电势必为 U = U答U = （U1 + U2 + U3 + U4）。学员讨论：刚才的这种解题思想是否适用于“物理情形2”？

20、（答：不行，因为三角形各边上电势虽然相等，但中点的电势和边上的并不相等。）反馈练习电荷q均匀分布在半球面ACB上，球面半径为R ，CD为通过半球顶点C和球心O的轴线，如图7-12所示。P、Q为CD轴线上相对O点对称的两点，已知P点的电势为UP ，试求Q点的电势UQ 。解说这又是一个填补法的应用。将半球面补成完整球面，并令右边内、外层均匀地带上电量为q的电荷，如图7-12所示。从电量的角度看，右半球面可以看作不存在，故这时P、Q的电势不会有任何改变。而换一个角度看，P、Q的电势可以看成是两者的叠加：带电量为2q的完整球面；带电量为q的半球面。考查P点，UP = k + U半球面其中 U半球面显然

21、和为填补时Q点的电势大小相等、符号相反，即 U半球面= UQ 以上的两个关系已经足以解题了。答UQ = k UP 。【物理情形3】如图7-13所示，A、B两点相距2L ，圆弧是以B为圆心、L为半径的半圆。A处放有电量为q的电荷，B处放有电量为q的点电荷。试问：（1）将单位正电荷从O点沿移到D点，电场力对它做了多少功？（2）将单位负电荷从D点沿AB的延长线移到无穷远处去，电场力对它做多少功？【模型分析】电势叠加和关系WAB = q（UA UB）= qUAB的基本应用。UO = k + k = 0UD = k + k = U = 0再用功与电势的关系即可。【答案】（1）；（2）。 【相关应用】在不

22、计重力空间，有A、B两个带电小球，电量分别为q1和q2 ，质量分别为m1和m2 ，被固定在相距L的两点。试问：（1）若解除A球的固定，它能获得的最大动能是多少？（2）若同时解除两球的固定，它们各自的获得的最大动能是多少？（3）未解除固定时，这个系统的静电势能是多少？【解说】第（1）问甚间；第（2）问在能量方面类比反冲装置的能量计算，另启用动量守恒关系；第（3）问是在前两问基础上得出的必然结论（这里就回到了一个基本的观念斧正：势能是属于场和场中物体的系统，而非单纯属于场中物体这在过去一直是被忽视的。在两个点电荷的环境中，我们通常说“两个点电荷的势能”是多少。）【答】（1）k；（2）Ek1 = k

23、 ，Ek2 = k；（3）k 。思考设三个点电荷的电量分别为q1 、q2和q3 ，两两相距为r12 、r23和r31 ，则这个点电荷系统的静电势能是多少？解略。答k（+）。反馈应用如图7-14所示，三个带同种电荷的相同金属小球，每个球的质量均为m 、电量均为q ，用长度为L的三根绝缘轻绳连接着，系统放在光滑、绝缘的水平面上。现将其中的一根绳子剪断，三个球将开始运动起来，试求中间这个小球的最大速度。解设剪断的是1、3之间的绳子，动力学分析易知，2球获得最大动能时，1、2之间的绳子与2、3之间的绳子刚好应该在一条直线上。而且由动量守恒知，三球不可能有沿绳子方向的速度。设2球的速度为v ，1球和3球

24、的速度为v，则动量关系 mv + 2m v= 0能量关系 3k = 2 k + k + mv2 + 2m解以上两式即可的v值。答v = q 。三、电场中的导体和电介质【物理情形】两块平行放置的很大的金属薄板A和B，面积都是S ，间距为d（d远小于金属板的线度），已知A板带净电量+Q1 ，B板带尽电量+Q2 ，且Q2Q1 ，试求：（1）两板内外表面的电量分别是多少；（2）空间各处的场强；（3）两板间的电势差。【模型分析】由于静电感应，A、B两板的四个平面的电量将呈现一定规律的分布（金属板虽然很薄，但内部合场强为零的结论还是存在的）；这里应注意金属板“很大”的前提条件，它事实上是指物理无穷大，因此

25、，可以应用无限大平板的场强定式。为方便解题，做图7-15，忽略边缘效应，四个面的电荷分布应是均匀的，设四个面的电荷面密度分别为1 、2 、3和4 ，显然（1 + 2）S = Q1 （3 + 4）S = Q2 A板内部空间场强为零，有 2k（1 2 3 4）= 0A板内部空间场强为零，有 2k（1 + 2 + 3 4）= 0解以上四式易得 1 = 4 = 2 = 3 = 有了四个面的电荷密度，、空间的场强就好求了如E =2k（1 + 2 3 4）= 2k。最后，UAB = Ed【答案】（1）A板外侧电量、A板内侧电量，B板内侧电量、B板外侧电量；（2）A板外侧空间场强2k，方向垂直A板向外，A、

26、B板之间空间场强2k，方向由A垂直指向B，B板外侧空间场强2k，方向垂直B板向外；（3）A、B两板的电势差为2kd，A板电势高。学员思考如果两板带等量异号的净电荷，两板的外侧空间场强等于多少？（答：为零。）学员讨论（原模型中）作为一个电容器，它的“电量”是多少（答：）？如果在板间充满相对介电常数为r的电介质，是否会影响四个面的电荷分布（答：不会）？是否会影响三个空间的场强（答：只会影响空间的场强）？学员讨论（原模型中）我们是否可以求出A、B两板之间的静电力？答：可以；以A为对象，外侧受力（方向相左），内侧受力（方向向右），它们合成即可，结论为F = Q1Q2 ，排斥力。【模型变换】如图7-16

27、所示，一平行板电容器，极板面积为S ，其上半部为真空，而下半部充满相对介电常数为r的均匀电介质，当两极板分别带上+Q和Q的电量后，试求：（1）板上自由电荷的分布；（2）两板之间的场强；（3）介质表面的极化电荷。【解说】电介质的充入虽然不能改变内表面的电量总数，但由于改变了场强，故对电荷的分布情况肯定有影响。设真空部分电量为Q1 ，介质部分电量为Q2 ，显然有Q1 + Q2 = Q两板分别为等势体，将电容器看成上下两个电容器的并联，必有U1 = U2 即 = ，即 = 解以上两式即可得Q1和Q2 。场强可以根据E = 关系求解，比较常规（上下部分的场强相等）。上下部分的电量是不等的，但场强居然相

28、等，这怎么解释？从公式的角度看，E = 2k（单面平板），当k 、同时改变，可以保持E不变，但这是一种结论所展示的表象。从内在的角度看，k的改变正是由于极化电荷的出现所致，也就是说，极化电荷的存在相当于在真空中形成了一个新的电场，正是这个电场与自由电荷（在真空中）形成的电场叠加成为E2 ，所以E2 = 4k（ ）= 4k（ ）请注意：这里的和Q是指极化电荷的面密度和总量； E = 4k的关系是由两个带电面叠加的合效果。【答案】（1）真空部分的电量为Q ，介质部分的电量为Q ；（2）整个空间的场强均为 ；（3）Q 。思考应用一个带电量为Q的金属小球，周围充满相对介电常数为r的均匀电介质，试求与与

29、导体表面接触的介质表面的极化电荷量。解略。答Q= Q 。四、电容器的相关计算【物理情形1】由许多个电容为C的电容器组成一个如图7-17所示的多级网络，试问：（1）在最后一级的右边并联一个多大电容C，可使整个网络的A、B两端电容也为C？（2）不接C，但无限地增加网络的级数，整个网络A、B两端的总电容是多少？【模型分析】这是一个练习电容电路简化基本事例。第（1）问中，未给出具体级数，一般结论应适用特殊情形：令级数为1 ，于是 + = 解C即可。第（2）问中，因为“无限”，所以“无限加一级后仍为无限”，不难得出方程 + = 【答案】（1）C ；（2）C 。【相关模型】在图7-18所示的电路中，已知C

30、1 = C2 = C3 = C9 = 1F ，C4 = C5 = C6 = C7 = 2F ，C8 = C10 = 3F ，试求A、B之间的等效电容。【解说】对于既非串联也非并联的电路，需要用到一种“Y型变换”，参见图7-19，根据三个端点之间的电容等效，容易得出定式Y型：Ca = Cb = Cc = Y型：C1 = C2 = C3 = 有了这样的定式后，我们便可以进行如图7-20所示的四步电路简化（为了方便，电容不宜引进新的符号表达，而是直接将变换后的量值标示在图中）【答】约2.23F 。【物理情形2】如图7-21所示的电路中，三个电容器完全相同，电源电动势1 = 3.0V ，2 = 4.5

31、V，开关K1和K2接通前电容器均未带电，试求K1和K2接通后三个电容器的电压Uao 、Ubo和Uco各为多少。【解说】这是一个考查电容器电路的基本习题，解题的关键是要抓与o相连的三块极板（俗称“孤岛”）的总电量为零。电量关系：+= 0电势关系：1 = Uao + Uob = Uao Ubo 2 = Ubo + Uoc = Ubo Uco 解以上三式即可。【答】Uao = 3.5V ，Ubo = 0.5V ，Uco = 4.0V 。【伸展应用】如图7-22所示，由n个单元组成的电容器网络，每一个单元由三个电容器连接而成，其中有两个的电容为3C ，另一个的电容为3C 。以a、b为网络的输入端，a、

32、b为输出端，今在a、b间加一个恒定电压U ，而在ab间接一个电容为C的电容器，试求：（1）从第k单元输入端算起，后面所有电容器储存的总电能；（2）若把第一单元输出端与后面断开，再除去电源，并把它的输入端短路，则这个单元的三个电容器储存的总电能是多少？【解说】这是一个结合网络计算和“孤岛现象”的典型事例。（1）类似“物理情形1”的计算，可得 C总 = Ck = C所以，从输入端算起，第k单元后的电压的经验公式为 Uk = 再算能量储存就不难了。（2）断开前，可以算出第一单元的三个电容器、以及后面“系统”的电量分配如图7-23中的左图所示。这时，C1的右板和C2的左板（或C2的下板和C3的右板）形成“孤岛”。此后，电容器的相互充电过程（C3类比为“电源”）满足电量关系：Q1= Q3 Q2+ Q3= 电势关系：+ = 从以上三式解得 Q1= Q3= ，Q2= ，这样系统的储能就可以用得出了。【答】（1）Ek = ；（2） 。学员思考图7-23展示的过程中，始末状态的电容器储能是否一样？（答：不一样；在相互充电的过程中，导线消耗的焦耳热已不可忽略。）第七部分完-