计算流体力学算例(共12页).docx

《计算流体力学算例(共12页).docx》由会员分享，可在线阅读，更多相关《计算流体力学算例(共12页).docx（12页珍藏版）》请在得力文库 - 分享文档赚钱的网站上搜索。

1、精选优质文档-倾情为你奉上有限差分法的一个算例计算流体力学大作业作者：郝柏函指导：李嵩1. 题目编程计算热传导方程, 边界条件：初始条件：（1） 用FTCS格式分别在满足和不满足稳定性条件两种情况下计算，给出结果比较和分析。（2）自选一种其他格式编程计算，并给出结果和分析注：原题中给出的初始条件与边界条件是矛盾的，所以将其改为2. FTCS格式2.1. 计算方法2.1.1. 差分格式及其相容性对于方程，采用FTCS差分格式，即 (1.1)其中，。以下讨论这一格式的相容性。 所以因此，该格式与原微分方程是相容的，而且对于时间精度是一阶的，对于空间，精度是二阶的。2.1.2. 稳定性与收敛性对于适

2、定的线性微分方程，格式如果差分格式，那么稳定和收敛是等价的。所以只需要讨论稳定性就可以了。设则式可写为 即 放大因子 所以为保证,应有 (1.2)只要满足式，差分格式就是稳定的。2.1.3. 初始、边界条件处理以及全部计算过程初始条件，差分格式为 (1.3)边界条件，为了保证空间的二阶精度，采用二次多项式来构造差分格式，结果为，其中是方向上位置的格点数。给出了初始、边界条件，以及之前的差分格式，就可以给出完整地算法：（1）首先用式计算出第一个时层的温度；（2）然后使用式就算出下一时层的温度值，但是，此时还没有就算出，然后利用边界条件求出（3）不断使用第（2）步，直至计算出所要求时层所对应的温度

3、值注：为了保证计算效率，不应过小。如果要求计算结果是稳定的，应满足式，如果要求不稳定，应不满足式。2.2. 计算结果与分析本文采用matlab编程，程序见于第Error! Reference source not found.小节。 在不稳定的差分格式下，计算结果是不可采信的，如Error! Reference source not found.所示。图 1 不稳定格式计算得到温度分布，s=1.04,其中，时间采用2400步，空间采用100步采用不稳定格式虽然也能得到比较光滑的温度分布图，但是，根据本算例的物理意义，左端为恒定温度0，右端为绝热壁面，所以计算结果应该是，温度始终大于0，别且距左

4、端越近，温度越低。可见，非稳定格式的计算结果是定性错误的。而稳定格式的计算结果是可以采信的。如Error! Reference source not found.，Error! Reference source not found.，Error! Reference source not found.所示。图 2 稳定格式计算得到温度分布，s=0.05,其中，时间采用50,000步，空间采用100步图 3 稳定格式计算得到温度分布，s=0.005,其中，时间采用500,000步，空间采用100步图 4 稳定格式计算得到温度分布，s=0.0005,其中，时间采用5,000,000步，空间采用10

5、0步这三个计算结果相对于之前的不稳定计算结果，只是增大改变了时间步数。使得式得以满足。但仅仅是这一条件的改变，使得之前所描述的定性结果是正确的。但是，这三个计算结果也是有微弱的差别的。仅仅看时，处，三个解算结果温度值是不同的，分别为0.5226，0.5380，0.5395。尽管，这三个数值之间有微弱的差别，但是整体上来说趋近于0.54这个数值。而且温度分布的整体趋势、数值之间的差距也几乎为0.这说明计算确实是稳定的、收敛的。而且，时间步数越多，结果会越精确。3. FTCS隐格式3.1. 计算方法3.1.1. 差分格式及其相容性采用FTCS隐格式，即 (1.4)其中，。以下讨论这一格式的相容性。

6、 所以其中，均在处取值因此，该格式与原微分方程是相容的，而且对于时间精度是一阶的，对于空间，精度是二阶的。3.1.2. 稳定性与收敛性对于适定的线性微分方程，格式如果差分格式，那么稳定和收敛是等价的。所以只需要讨论稳定性就可以了。设则式可写为 即 放大因子 所以该差分格式是无条件稳定的。3.1.3. 初始、边界条件处理以及全部计算过程初始条件，差分格式为 (1.5)边界条件，为了保证空间的二阶精度，采用二次多项式来构造差分格式，结果为，其中是方向上位置的格点数。给出了初始、边界条件，以及之前的差分格式，就可以给出完整地算法：（1）首先用式计算出第一个时层的温度；（2）然后使用式以及，组成一个m

7、元一次方程组，对于这个方程组，以第n时层的温度值为初值，采用迭代法计算，直至误差足够小。即其中，k为迭代次数。（3）不断使用第（2）步，直至计算出所要求时层所对应的温度值。3.2. 计算结果与分析为了与之前的显格式进行比较，这里取空间步数为100，时间步数则分别取50,000， 500,000， 5,000,000，得到如所示的结果。每一个时间步长的计算精度都是。这三个结果都满足：正温度；越靠近原点处，温度越低；原点处温度为0；x=2处绝热等定性的条件。而且计算结果并没有很大的区别。三种计算结果下，在0.5s时，x=2处的温度值分别为，0.5396，0.5396，0.5396，几乎没有什么区别

8、。在其他点处，计算结果也是几乎完全相同。其实，对于隐格式，时间步长也不需要到50,000这么多。时间步数为5,000，在0.5s时，x=2处的温度值已经是0.5397，步数为500，该温度值已经是0.5399。图 5 隐格式下t=0.5s时刻的温度分布，时间步长50,000图 6 隐格式下t=0.5s时刻的温度分布，时间步长500,000图 7 隐格式下t=0.5s时刻的温度分布，时间步长5,000,000相较于显格式，隐格式很快收敛到了0.5396，然而，显格式即使步数为5,000,000，也只能收敛到0.5397。由此可见，隐格式具有如下优越性 （1）无条件稳定，不需要考虑时间步长和空间步

9、长的关系；（2）收敛步数短。另外，我们从以上数据还可以看出，对本算例而言，有如下特点：显格式的计算结果相对于精确值偏小，而隐格式的计算结果偏大。4. 本文程序在压缩包中，应该有.m文件的程序，fluid_conpution.m为显格式的计算程序，fluid_conpution2.m为隐格式的计算程序。4.1. FTCS格式程序% FTCS格式计算热传导方程%clcclear all% 1.定义参数alpha=2; % 热传导微分方程的系数T=0.5; % 计算时长，可修改D=2; % 计算区域宽度L1=; % 时间网格数L2=100; % 空间网格数s=1; % 差分格式的系数while s1

10、/2 % 减小时间步长，以保证seps v=w; for jj=2:L2 w(jj)=(s*(w(jj+1)+w(jj-1)+u(jj)/(1+2*s); % 下一时层几乎所有格点处的温度值 end w(L2+1)=(4*w(L2)-w(L2-1)/3; % 下一时层x=D处的温度值 epsilon=max(abs(w-v); end u=w;end % 4.绘制计算结果 plot(x,u,k-)title(隐格式下t=0.5s时刻的温度分布，时间步长500,000)xlabel(x/m),ylabel(u/oC)legend(t=0时刻的温度分布,t=0.5s时刻的温度分布)专心-专注-专业